9-§. Электростатика

10.123. 1)Цезий ва 2) платинадан ажралиб чиқиш учун бу металлардаги эркин электронлар тезлиги нами билан қанча бўлиши керак?

124. 
     2400°К температурадаги вольфрам температурасини яна 100°K га орттирганда солиштирма термоэлект­рон эмиссияси неча марта кўпаяди?
     
125. 
     Торий аралашган вольфрамдан ясалган катоднинг иш температураси 1800°K бўлгандаги солиштирма эмиссияси шу температурадаги соф вольфрамдан ясалган катоднинг солиштирма эмиссиясидан неча марта кўп бў­лади? Эмиссия доимийси В соф вольфрам учун 60 а/см² х град² торий аралашган вольфрам учун эса 3 а/см²Х град² деб олинсин.
     
126. 
     Соф вольфрам Т=2500°K температурада берадиган миқдордаги солиштирма эмиссияни торий аралашган вольфрам қандай температурада бериши мумкин? Керакли маълумотлар олдинги масаладан олинсин.
     

11- §. Электромагнетизм
Био—Савар—Лаплас қонуни бўйича, I ток ўтаётган контур элементи dl фазонинг бирор А нуқтасида кучланганлиги

га тенг магнит майдони ҳосил қилади, бунда r —ток элементи dl дан А нуқтагача бўлган масофа, — радиус-век­тор r билан ток элементн dl орасидаги бурчак.
Био—Савар—Лаплас қонунини турли кўринишдаги контурларга татбиқ қилиб, қуйидагиларни топиш мумкин:
Доиравий ток марказидаги магнит майдоннинг кучланганлиги

бунда R- токли доиравий контурнинг радиуси.
Чексиз узун тўғри ўтказгич ҳосил қилган магнит май­доннинг кучланганлиги

бунда а— кучланганлик аниқланадиган нуқтадан токли ўтказгичгача бўлган масофа.
Доиравий ток ўқидаги магнит майдоннинг кучланган­лиги

бунда R — токли доиравий контурнинг радиуси ва а — куч­ланганлик аниқланадиган нуқтадан контур текислигигача бўлган масофа,
Чексиз узун соленоид ва тороид ичидаги магнит майдоннинг кучланганлиги

бунда п — соленоиднинг (тороиднинг) узунлик бирлигидаги ўрамлари сони.
Чекли узунликка эга соленоид ўқидаги магнит майдон­нинг кучланганлиги

бунда ₁ ва ₂—соленоид ўқи билан текширилаётган нуқта­дан соленоид учларига ўтказилган радиус-векторлар ораси­даги бурчаклар.
Магнит индукцияси В магнит майдони кучланганлиги Н билан қуйидагича боғланган:

бунда —муҳитнинг ннсбий магнит киритувчанлиги ва ₂ магнит доимийси бўлиб, МКСА сиетемада

га тенг.
Ферромагнит жисмлар учун , демак, B=f(H) бўлади.
B=f(H) боғланишни билиш талаб қилинадиган масалаларни ечишда иловада кўрсатилган графикдан фойдаланиш зарур.
Магнит майдони энергиясининг ҳажм зичлиги

Контурдан ўтувчи магнит индукцияси оқими

бунда S —контур кўндаланг кесимининг юзи, —контур текислигига туширилган нормал билан магнит майдони йўналиши орасидагн бурчак.
Тороиддан ўтувчи магнитиндукцияси оқими

бунда N - тороид ўрамларининг умумий сони, l — тороиднинг узунлиги, S-тороид кўндаланг кесимининг юзи, — ўзак материалининг иисбий магнит киритувчанлиги ва — магнит доимийси.
Агар тороидда ҳаволи бўшлиқ бўлса,

бунда l₁— ҳаволи бўшлиқнинг узунлиги, l₂— темир ўзакнинг узунлиги, ₂— унинг магнит киритувчанлиги ва ₁— ҳавонинг магнит киритувчанлиги.
Магнит майдонида жойлашган ток ўтаётган ўтказгич элементи dl га Ампер кучи

таъсир қилади, бунда — ток йўналиши билан магнит майдонининг йўналиши орасидаги бурчак.
Токли берк контурга (ҳамда магнит стрелкасига) магнит майдонида айланиш моменти

га тенг бўлган жуфт куч таъсир қилади, бунда р — токли контурнинг (ёки магнит стрелкасининг) магнит моменти ва - магнит майдонининг йўналиши билан контур (ёки стрелка ўқи) текислигига туширилган нормал орасидаги бурчак.
Токли контурнинг магнит моменти

бунда S — контур юзи, шу сабабли

I₁ ва I₂ ток ўтаётган иккита параллел тўгри ўтказгичлар ўзаро

куч билан таъсир қилади, бунда l – ўтказгичлар узунлиги, d – ўтказгичлар оралиғи.
Токли ўтказгичнингмагнит майдонида силжиш иши

бунда dФ—ўтказгич ҳаракатида у билан кесишган магнит иидукцияси оқими.
Магнит майдонида тезлик билан ҳаракат қилаётган зарядланган заррачага таъсир этувчи куч қуйидаги Лоренс формуласидан аниқланади:

бунда q- заррача заряди, —заррача ҳаракати йўналиши билан магнит майдони йўналиши орасидаги бурчак.
Магнит майдонига тик жойлаштирилган пластинка бўйлаб ток ўтаётганда, унда

кўндаланг потенциаллар айирмаси ҳосил бўлади, бунда а — пластинка қалинлиги, В — магнит майдони индукцияси ва Холл доимийси бўлиб, у ток ўтишига ёрдам берувчи заррачалар консентрасияси п ва улар заряди е нинг тескари қийматидир.
К ва материалнинг солиштирма ўтказувчанлиги ни аниқлаб, ток ўтишига ёрдам берувчи зарра­чалар ҳаракатчанлиги и ни аниқлаш мумкин.
Электромагнит индукция ҳодисаси контур билан ўралган юздан ўтувчи магнит индукцияси оқими Ф нинг ҳар қандай ўзгаришида ҳам индукцион э. ю.- к. ҳосил бўлишидир. Индукцион э. ю, к. нинг қиймати қуйидаги тенгламадан топилади:

Магнит индукцияси оқимини, контурнинг ўзидаги ток кучини камайтириш ёки кўпайтириш (ўзиндукция ҳодисаси) орқали ўзгартириш мумкин. Бунда ўзиндукцион э. ю. к. қуйидаги формуладан топилади:

бунда L—контур индуктивлиги (ўзиндукция коэффициента). Соленоиднинг индуктивлиги

бунда l - соленоид узунлиги, S-соленоид кўндаланг кесимининг юзи, n - соленоиднинг узунлик бирлигига тўғри келадиган ўрамлар сони.
Ўзиндуксия ҳодисаси туфайли ток кучи э. ю. к. узилганда қуйидаги қонун бўйича камайиб боради:

э. ю. к. уланганда эса, ток кучи қуйидаги қонун бўйича ортиб боради:

бунда R- занжир қаршилиги.
Токли контурнинг магнит энергияси

Индукция оқимшш қўшни контурдаги ток кучинир ўзгартириш (ўзаро индукция ҳодисаси) орқали ҳам ўзгартириш мумкин. Бунда индукцияланган э. ю. к.

га тенг бўлади, бунда L₁₂ — контурларнинг ўзаро индуктивлиги.
Умумий магнит оқимига эга бўлган иккита соленоиднинг ўзаро индуктивлиги

га тенг бўлиб, бунда п₁ ва п₂ соленоидларнинг узунлик бирлигидаги ўрамлар сони.
Индукцион ток ҳосил бўлганда ўтказгичнинг кўндаланг кесимидан dt вақтда ўтадиган электр миқдори

га тенг.