Umumiy fizika kursi (ii-tom)

м агнит ларни,
яъни ташки манбалардан 
электр ток бериб турмаганда дам атрофдаги фазода магнит 
майдон досил кила оладиган жисмларни яратишга имкон беради.
Доимий магнитлар колдик магнитланиши ва коэрцитив ку­
чи катта булган ферромагнетиклардан („каттик“ пулатлардан) 
ясалади.
Ферромагнит жисмларда колдик магнитла­
ниш бу жисмларда спонтан магнитланиш со- 
далари ориенгациясининг сакланиб колиши 
туфайли булади. Спонтан магнитланиш сода- 
ларининг мавжудлигини электронларнинг ху­
сусий магнит моментларини дисобга олган 
долдагина тушунтириш мумкин эканини бун­
дан аввалги параграфда курсатиб утган эдик. 
Бирок колдик магнитланиш хоссаларини си- 
фатий шардлаб бериш учун факат электрон­
ларнинг даракатини ва бу даракат натижасида досил булади- 
ган молекуляр токларни куриб чикиш мумкин. У долда биз 
колдик магнитланиш молекуляр токларнинг сакланиб колган 
ориентацияси туфайли досил булади деб дисоблаймиз. Бунда 
йигинди молекуляр ток уртача олганда нолдан фарк килади 
ва бу ток магнит майдон вужудга келтиради. 2 2 7 -раемда ду- 
малок тугри магнитнинг кесими курсатилган. Худди 202- па- 
раграфдагидек (328- бет) мулодаза юритиб, магнитнинг ичида 
айланма молекуляр токлар бир-бирини 
компенсациялайди, 
лекин унинг сиртида эса компенсацияланмаган натижавий ток
227- раем. Доимий 
магнитдаги ампер 
токлари.
226- раем. 
А нтиферром агнетик- 
ларда 
х магнитланиш коэффи- 
циентининг тем п ературага боглик 
равишда узгар иш и.

---

228- раем. Доимий 
тугри 
магнитнинг кучланганлик 
чизиклари.
(молекуляр ток) цолади деб ^исоблашимиз мумкин. Бу ток 
магнитнинг сирти буйлаб айланиб оцади, шу сабабли 
myFpu 
магнит худди т окли соленоидга ухш а б цолади.
Тугри ва узун доимий магнит майдонининг магнит кучлан­
ганлик чизицлари соленоид ташцарисидаги кучланганлик чизиц-
ларига у хш айди (228- раем). Магнит 
билан соленоид орасидаги фарц фацат 
шундаки, биз кучланганлик чизицла­
рининг йуналишини соленоиднинг ичи­
да >^ам кузатишимиз ва ундаги ^ар бир 
чизиц берк эгри чизицдан 
иборат 
эканлигига ишонч ^осил цилишимиз 
мумкин. Доимий магнитда эса магнит 
ичидаги кучланганлик чизицларининг 
йуналишини бевосита аницлай олмай- 
миз. Кучланганлик чизицлари бизга 
худди магнитнинг шимолий цутб деб 
аталадиган учидан чициб, унинг иккинчи (жанубий) учига ки- 
раетгандек туюлади. Стрелка шаклидаги магнит 
(магнит ст-
р елка си )
тугри магнитнинг хусусий ^оли була олади.
Тугри магнитга бир жинсли магнит майдонда ориентирлов­
чи куч таъсир этади. Бу куч тугри магнитни Н магнит куч­
ланганлик чизицлари буйлаб жой- 
лашадиган цилиб буришга интила­
ди. Тугри магнит кучланганлик чи­
зицлари буйлаб жойлашгач, унга 
таъсир 
этувчи 
кучлар моменти 
0
булади — магнит мувозанат­
га келади; тугри магнит кучланган­
лик чизицларига 
перпендикуляр 
турганда, таъсир этувчи кучлар 
моменти 
М
нинг циймати максимал 
булади.
Шунга биноан 
М
кучлар момен­
ти Н магнит майдон кучланганли­
гининг фацат магнит уцига перпен­
дикуляр йуналган ташкил этувчиси- 
га боглиц булади
М = p - H j _ .
деб фараз цилиш мумкин: бу ерда 
р
ларига боглиц булган катталик. 2 2 9 -расмдан цуйидагиларни 
топамиз: 
Ht = Hs
in а, бунда 
а
— магнит уци билан майдон йуна­
лиши орасидаги бурчак; бундан
М — р Н
sin а. 
(1)
2 2 9 - раем. 
Н
майдон кучлан­
ганлигининг магнит уцига п е р ­
пендикуляр 
булган 
этувчиси.
ташкил
фацат магнитнинг хосса-

---

| 
Бу ифодани соленоидга таъсир этувчи