|
k
P
r
н и н г
(бунда
P R
—
колдик магнитланиш) ва
Н с
— коэрци-
тив кучнинг кийматлари берилган.
X V III ж а д в а л
Типик „каттиц“ магнит материаллариинг хусусиятлари
М од да
Л к Р ц
г ау с с л а р д а
4
к Р ,
г а у с с л а р д а
Н с
э р с т е д л а р д а
У г л ер о д л и п у л а т . . .
10 000
20 000
42
В о л ь ф р ам л и п у л а т . .
10 500
16 500
65
К о б а л ь т л и п у л а т . , .
9 000
16 300
250
„ М а г н и к о " .......................
12 500
14 000
575
Ферромагнит жисмлар магнитланган вактда уларнинг чи-
зикли улчовлари ва дажми узгаради. Бу додиса
магнито-
ст ракция
деб аталади. Бу эффектнинг катталиги ва ишораси
магнит майдоннинг кучланганлигига ва майдон йуналиши би
лан кристалл уки (монокристалл жисмлар учун) орасидаги бур-
чакка богликдир. Ферромагнетикларда бундай узайиш жуда
дам оз булиб, умуман айтганда, жисм дастлабки узунлигининг
юз минглардан бир улушини ташкил килади.
204-
§. Ферромагнетизмнинг табиати. Ферромагнетизм мод
данинг каттик фазасига хос додисадир. Ферромагнит элемент-
ларнинг эркин атомлари бирор махсус магнит хоссаларга эга
эмас. XV жадвалдан темир ва хром атомларининг магнит мо
ментлари бирдай
э к а н л и г и
куриниб турибди; долбуки, темир
энг типик ферромагнит модда, хром эса оддий парамагнетиК-
дир. Ферромагнит булмаган моддалардан иборат ферромагнит
К о т и ш м а л а р
дам
бор.
Парамагнетиклар дозирги вактда досил килиниши мумкин
булган магнит майдонларда туйиниш долатидан анча узокда
булади. Бу факт молекулаларнинг датто энг кучли майдонлар
да дам тула ориентирланмаслигини курсатади. Ферромагнетик-
лар эса, аксинча, нисбатан осон туйинади.
Хар каидай ферромагнетик учун шундай 7 = 0 температу*
ра мавжудки, бу температурада модданинг ферромагнетик хос-
салари бутунлай йуколади. Бу 0 температура Кюри темпера»
тураси ёки Кюри нуктаси деб (шундай нуктанинг мавжудлигини
топган француз физиги П. Кюри номи билан) юритилади. Кюри
нуктасидан юкори температураларда
ферромагнетик узини
худди оддий парамагнетик жисм сингари тутади. Одатдаги
парамагнетикларнинг ч магнитланиш коэффициенти температу
рага куйидаги конун буйича богланган:
С
■
*■
= j ,
бунда
С
— берилган модда учун доимий (
Кюри гоим ийси
),
ферромагнетиклар учун эса Кюри нуктасидан юкори темпера
тураларда:
С
*
т
— о
богланиш уринлидир. Соф темир ва никель учун Кюри нукта-
си мос равишда 768°С ва 365°С; бу температуралар ана шу
моддаларнинг эриш температурасидан анча пастдир (темирнинг
эриш температураси 1530°С). Кюри нуцтасида жисмларнинг
магнит хоссалари йуколади, шу билан бирга, уларнинг бир
^атор хоссаларида, масалан, иссиклик сигимида, электр утка-
зувчанлигида ва зоказоларда аномалия кузатилади; магнито-
стрикция бутунлай йуколади. Ферромагнетикларда Кюри нук-
тасининг мавжудлигини изозлаб берувчи энг оддий назарияни
Вейс ишлаб
ч и о д а н .
Жисмларнинг ферромагнит хоссаларини тушунтириш соза-
сида биринчи марта 1892 йилда рус физиги Б.
Л.
Розинг иш
олиб борган. У ферромагнетиклар ичида „цушимча молекуляр
магнит майдонлар“ бор деб фараз килган. Бу кушимча май-
донларни ферромагнетикнинг уз-узидан магнитланган кичик
созалари зосил килади. Ташки майдоннинг таъсири булмаган-
да бундай алодида созаларнинг магнитланиш векторлари ихтиё
рий равишда ориентирланган булиб, умуман олганда бир-бир-
ларини компенсациялаб туради. Ташки майдон булганда эса
алозида созаларнинг магнитланиш векторлари шундай бури-
ладики, бунда улар бир-бирларини кучайтириб, кушимча май
дон зосил килади.
Бу гипотеза кейинчалик (1907 й) Вейс томонидан ривож-
лантирилди; замонавий карашларга кура, ферромагнетикларда
уз-узидан („спонтан“ равишда) туйинишгача магнитланган кич-
кина созалар (доменлар) мавжуддир. Ташки майдон булмаганда
бу „уз-узидан магнитланган созалар" тартибсиз ориентирлан
ган булади, натижада жисм уртача олганда магнитланмаган
Золда булади. Ташки майдон алозида молекулаларни эмас,
балки ана шу „уз-узидан магнитланган созаларни
11
ориентир-
лайди, ва шундай килиб, ферромагнетикни кучли равишда,
затто туйинишга кадар магнитлаши мумкин. Н. С. Акулов
билан М. В. Дехтяр силликланган сиртга сепилган магнит ку-
куни ёрдами билан магнитсизланган ферромагнетикдаги уз-
Узидан магнитланган содаларнинг
чегараларини курсатувчи
шаклларни досил килдилар (224- раем).
Уз-узидан магнитланган содаларнинг мавжудлигини заиф
майдонларда магнитланиш эгри чизигининг сакраб-сакраб уз
гариши дам тасдиклайди. Ташки майдон аста-секин уса бор-
ганда, магнитланиш эгри чизигининг кескин усадиган содасида
ферромагнитнинг магнитланиши сакраб-сакраб усади (225- раем),
Алодида содалар магнитланишининг
ориентацияси
тусатдан узгариши
натижасида шундай
б$;лади.
В. К.
Аркадьев магнитланишнинг сакраб-
сакраб узгаришини
аниклашнинг
содда акустик усулини ишлаб
чиади.
224- раем. Магнитланиш содалари.
225- раем. Фер ромаг
нетик магнитланиши
нинг
сакраб-сакраб
усиши.
Уз-узидан магнитланиш содаларининг мавжудлиги нуктаи
назарига кура гистерезис додисасига сабаб умуман алодида
содалар ориенгациясининг узгаришига халацит берувчи узига
хос „ишкаланиш" борлиги деб изодлаш мумкин. Магнитловчи
майдон таъсири тухтагандан кейин бу ишкаланиш туфайли уз-
узидан магнитланган содалар маълум даражада ориентирлан
ган долида колади. Уз-узидан магнитланган содаларнинг тула
равишда тартибсиз ориентирланишига „коэрцитив куч“ хала-
Кит беради. Бу кучни енгиш учун моддага тескари йуналган
майдон билан таъсир килиш ва уни шу йул билан магнитсиз-
лаш керак.
Жисмни силкитганда магнитсизланиши бу нуктаи назарни
тасдиклайди. К^олдик магнитланиш, шунингдек жисмни кизит-
ганда дам (Кюри нуктасида) йуколади, биз буни юкорида ай
тиб утган эдик.
Уз-узидан магнитланган содалар ориентациясининг узгари-
шига халакит берувчи „инщаланиш" мавжудлиги сабабли уз-
гарувчан магнит майдонда ферромагнетикларнинг магнит хос-
салари частотага боглик булади. Бу богланишни В. К. Аркадьев
Do'stlaringiz bilan baham: |
