|
М
моментнинг ифодаси
(192-параграфга каранг) билан солиштирсак, улар батамом
бир хил эканини курамиз.
р
катталик— магнитнинг
магнит
моменти
деб аталади.
Демак, юкорида айтилганларни якунлаб, ташки магнит
>
майдонда токли контурга, соленоидга ёки магнит стрелкасига
таъсир этувчи жуфт кучлар моменти биргина (
1
) формула
билан ифодаланади, дейишимиз мумкин. Магнит моментлари
р
бирдай булган токли контур, соленоид ва магнит стрелкасига
берилган магнит майдонда бирдай ориентирловчи куч таъсир
этади. Токли контурнинг магнит моменти контурда окаётган /
ток кучига ва контурнинг 5 юзига боглик булади; магнитнинг
р
магнит моменти унинг индивидуал хоссаларига — улчовларига
ва „магнитланиш даражасига“ боглик булади.
Ташки магнит майдондаги магнитга таъсир этувчи кучлар
унинг дамма элементларига куйилган булади. Агар магнит
стрелкасини тенг иккига булсак, ташки магнит майдонда бу
булакларнинг дар бирига ориентирловчи куч таъсир этади.
\
Бирок бир катор масалаларни текширишда бу кучлар йигилиб
магнитнинг маълум нукталаригаги-
на таъсир этади деб кабул килиш
(локализациялаш) кулайрок була
ди. куйидаги мулодазаларга асо
сан кучларни бундай локализация
лаш мумкин. Маълумки, жуфт куч
нинг
моменти
шу / кучлардан
бирининг катталигини жуфт куч
нинг / елкасига купайтирилганига
тенг, шу билан бирга,
М
момент
лари бирдай булган, яъни / / ку-
пайтмалари тенг булган жуфт куч
ларнинг таъсирлари эквивалент бу
лади.
Шунинг
учун, магнитнинг
барча элементларига таъсир этувчи кучлар узларининг йигин
ди моментларига кура катталиклари жидатидан бир-бирига
тенг булган ва магнитнинг учларига бири майдон буйлаб, ик-
кинчиси майдонга тескари йуналишда таъсир этадиган иккита
/ кучга эквивалент булади (230- раем); бунда бу кучлар шун
дай танланиши керакки, уларнинг моменти магнитга дакика-
тан таъсир этаётган кучлар моментига тенг буладиган булсин.
Шундай килиб, биз магнит майдон томонидан магнитга унинг
учларига куйилган иккита / куч таъсир этади деб дисоблаши-
миз мумкин экан. 230-расмдан / жуфт кучнинг елкаси
/ s in
а
га тенглиги куриниб турибди, шунинг учун дам жуфт куч
моменти
М — f
sin а га тенг булади, бу ерда / — магнитнинг
230- раем.
Магнитга
таъсир
этувчи кучлар моментини аник-
лашга -дойр.
узунлиги; бу моментни (
1
) формулага кура майдон томонидан
магнитга таъсир этадиган кучлар моментига тенглаштирсак,
цуйидагини топамиз:
/ / sina =
pH
sina,
бундан
f l = pH.
(
2
)
Сунгра биз магнитнинг
р
магнит моменти билан электр
диполнинг
p q
моментини бир-бирига бир цадар ухшатишимиЗ
мумкин. Бу ухшашликка сабаб шуки, тугри ва узун магнит,
худди диполь сингари узидан етарли даражада узоцда ётган
нуцтада кучланганлик ^осил цилади, бу кучланганлик магнит
нинг магнит моментига тугри пропорционал ва нуцтагача бул
ган масофанинг кубига тескари пропорционал булади. Бироц
бу ухшатиш юзаки ва формал характердадир. Шунга цара-
масдан бир цатор долларда бу ухшашликдан фойдаланилади,
чунки у ^исоблашларни анча соддалаштиради. 124- параграфда
биз электр ^диполнинг моменти диполни ташкил этувчи иккала
жисмдан бирининг заряди билан улар орасидаги масофанинг
купайтмасига тенглигини курган эдик:
p q
=
qi-
Гарчи реал магнит зарядлари булмаса-да, биз расмий жи-
^атдан магнитнинг
р
моменти магнитнинг узунлиги / билан
фараз этилган
тп
магнит заряднинг (ёки, одатда айтилишича,
м агнит массанинг)
купайтмасига тенг, яъни
р = m l
(3)
деб цабул цилишимиз мумкин.
Бундай фаразий магнит массалари урнашган жойлар
цутб-
л а р
деб аталади. (3) тенгликка биноан цутблар магнитнинг
учларида жойлашган. (3) тенгликка асосан цутбда жойлашган
магнит масса цуйидагига тенг булади:
т =
у = А>,
(4)
бу ерда
рц
— магнитнинг узунлик бирлигига тугри келадиган
магнит моменти.
(
2
)
ва (3) муносабатлардан цуйидагиларни
^осил циламиз:
f l — m lll,
бундан
f = m H
,
(5)
яъни
магнит нинг фараз ц и л и н га н магнит цут б ига сон
эки-
%атдан uiy цутбда ж ойлаш ган т магнит масса б илан таш
ци магнит майдон Н куч ла нга нли ги ни нг купайт м асига тенг
билган куч таъсир этади.
Тугри магнитнинг Н кучланганлик
вектор йуналган томонга караб буриладиган учи „шимолий
11
Кутб, тескари томонга караб буриладиган учи эса „жанубий"
Кутб деб аталади. Агар магнитнинг „шимолий кутбида
11
жой
лашган
m
магнит массани мусбат, „жанубий кутбида
11
жой
лашган магнит массани эса манфий деб дисобласак, у долда
(
5
) тенгликни вектор долида ёзиш мумкин:
f
=»
tri\\.
-
(5а)
m
магнит массаларга таъсир этувчи / кучларнинг кирити-
лиши куп масалаларни, чунончи, магнит стрелкаларининг ориен-
тирланиши ва тортилиши дакидаги масалаларни текширишни
осонлаштиради. Шунинг учун дам, дакикатда магнит массалар
мавжуд эмаслигига карамасдан магнит дакидаги таълимотда
магнит массалар тушунчаси маълум даражада сакланиб кел-
мокда. Бир жинсли магнит майдонда / кучлар стрелкани май
дон буйлаб жойлаштиришга
интилади. Агар стрелканинг
Уки магнит куч чизиклари йу-
налишида
булса,
у
долда
стрелкага
таъсир
этаётган
жуфт
куч
моменти
нолга
тенг — стрелка мувозанат ва-
зиятда булади. Бирок факат
жанубий
кутбдан
шимолий
кутбга булган йуналиш маг
нит чизикларининг йуналиши
билан бир хил булгандагинь
бу мувозанат тургун булади;
дакикатан дам, бундай ша-
роитда стрелка мувозанат ва-
зиятдан огса, дардол досил
булган жуфт куч стрелкани
дастлабки
вазиятига кайтаришга интилади
(231- а раем).
Аксинча, агар стрелка майдонга параллел жойлашган ва унинг
жанубий кутбидан шимолий кутбига йуналиш майдон йунали
шига тескари булса, стрелка шу вазиятдан огган вактда уни
янада купрок огдирадиган кучлар досил булади (231-6' раем).
Куриб турибмизки, бир жинсли магнит майдонда магнит
стрелкасига (шунингдек, соленоидга ва токли контурга) факат
жуфт куч таъсир килади. Магнит стрелкаси уз Укини майдон
буйлаб йуналтиришга интилиб, факат бурилади. Бирок магнит
майдон бир жинсли булмаса, у долда стрелкага (бир жинсли
булмаган майдондаги токли рамкага таъсир этгани каби) жуфт
кучдан ташкари илгариланма даракат берувчи куч дам таъсир
Ьтади. Айтайлик, магнит стрелкаси ташки магнит майдон куч-
231- раем. Танщ и магнит майдонда
магнит стрелкасига таъ си р этувчи
ж уфт кучлар.
ланганлиги йуналишига нисбатан а бурчак досил килиб жой
лашган булсин (232- раем). Масалани соддалаштириш учун май
дон кучланганлиги майдон йуналишига мос йуналишда узгара
боради деб фараз киламиз. Стрелканинг жанубий учи турган
жойда майдон кучланганлиги
Н
га тенг булсин; у долда стрел
канинг шимолий учи турган жойдаги кучланганлик
Н'
= Я +
+
А
Н \
V А х /
АН'
А х )
майдон градиенти. Стрелканинг
Do'stlaringiz bilan baham: |
