Umumiy fizika kursi (ii-tom)

IM= 2 P mM.COS*= % (Рт)А<
бунда 
( Р , „ ) г
— магнитланиш векторининг Д/ элементга проек- 
циясидпр. 
1м
нинг топилган кийматини 
В
векторнинг цирку­
ляцияси учун ёзилган (5) ифодага куйсак, ушбу досил булади;
2^ A / = 4u[/ + 2 ( PmW]-
24 с. 
Э. Ф риш , А. П. Т им орева
J------------Д/-----------
*1
233- раем. М олекуляр токлар сонини ди- 
соблашга дойр.

---

Кутбланиш векторининг проекцияларини уз ичига олган 
дадларни тенгликнинг чап томонига утказсак, цуйидаги келиб 
чицади:
V [B ,_ 4 *(P J,]A / = = 4 */ .
Юцорида айтилганига биноан 
В 
— 
4uPm 
кучланганлик век- 
торига тенг:
В — 
4-Р m =
Н.
Демак, магнит кучланганлик векторининг циркуляцияси 
учун цуйидаги ифодани топамиз:
V
Я,А/ = 4тг/.
Шундай цилиб, магнит кучланганлик векторининг цирку­
ляцияси магнетик мавжуд булганда дам 4тт ни контур ураб 
турган 
м акроскопик
токнинг кучига купайтирилганига тенг 
экан; молекуляр ток катталиги магнит кучланганлик вектори­
нинг циркуляцияси ифодасига кирмас экан.
Магнит сингдирувчанлиги турлича булган икки модда че­
гарасидан индукция чизицларининг цандай утишини текши- 
райлик. Магнит сингдирувчанликлари (i, ва ;i
2
булган икки 
модда чегарасини текширайлик. Моддаларни бир-биридан аж- 
ралиш чегарасидаги кичик бир 
AS
участкани курайлик. Бу 
участкани текис деб олишимиз ва унинг иккала томонида яцин 
атрофдаги майдон бир жинсли деб дисоблашимиз мумкин. 
Магнит сингдирувчанлиги ji, булган моддадаги индукция век­
торининг цийматини В! билан, магнит сингдирувчанлиги |а
2
билган 
моддадаги цийматини