Umumiy fizika kursi (ii-tom)

К утбларига таъсир этувчи кучлар м ос равиш да
К уйидагиларга тенг булади:
f s
=
mH,
/ л, =
т Н
+
т{
д -
)-х .
Айтайлик, 
f N
>
f s
булсин. Бунда стрелкага 
моменти 
М
=
f sl-
sina =
pH sina
булган жуфт куч 
'(бу ерда 
р — m l
— стрелканинг магнит моменти) 
ва майдон буйлаб йуналган
Af = f N ~ f s = т ( ^ ) - х
куч таъсир килади.
232-расмдан л =
рибди, бундан 
АН\
/cosa эканлиги куриниб ту-
232’ раем. 
Бир 
жинсли булма­
ган магнит май­
донда 
магнит 
стрелкасига 
т а ъ с и р этувчи 
кучлар.
Af
=
ml
 ( I f ) COSa ёки 
Af
 =
P
 
COSa- 
(6)
Шундай килиб, бир жинсли булмаган магнит 
майдонда стрелкага унинг 
р
магнит моментига 
ва 
(АН/Ах)
майдон градиентига пропорционал 
дамда 
а
бурчакнинг косинусига боглик куч 
таъсир килар экан.
Шуни кайд килиб утиш мудимки, ушбу па­
раграфда шу вактгача олинган дамма натижалар 
бушликда жойлашган доимий магнит учунгина эмас, балки 
м агнет ик ичида ж ойлаш ган магнит га
дам яроклидир. Бунда 
дамма формулалардаги / / ни магнетик ичида магнит турган 
жойдаги магнит майдон кучланганлиги деб тушуниш лозим. 
Буни 209- параграфда тушунтирамиз.
Бир жинсли булмаган магнит майдонга киритилган магнит 
ёки соленоидга таъсир этаётган куч магнитларнинг, шунинг­
дек, соленоиднинг узаро тортишиш ёки итаришиш додисасини 
тушунтириб беради. 
Б ир ж инсли
магнит майдонда магнитга 
(ёки соленоидга) факат ориентирловчи куч таъсир этади. 
Иккита магнитни (ёки иккита соленоидни) бир-бирига якин ки­
либ жойлаштирсак, уларнинг дар бири иккинчисининг бир 
жинсли булмаган магнит майдонида ётади ва, демак, унга жуфт

---

кучдан ташцари, майдон кайси томонга усиб бораётганига цараб 
узаро тортишиш ёки итаришиш кучи :?$ам таъсир этади.
Темир парчаларининг магнитга (ёки соленоидга) тортили- 
ши }$ам худди шундай изодланади. Бу парчалар аввал маг- 
нитланади, кейин эса магнит (ёки соленоид) яцинидаги магнит 
майдон бир жинсли булмагани сабабли, илгариланма ^аракат- 
га келади.
206-§. Магнит индукция векторининг чизицлари. Магнит 
индукция вектори ва магнит кучланганлик векторининг цир­
куляцияси. Чегаравий шартлар. Бушлицда магнит майдоннинг 
кучланганлик чизицларини киритганимиз каби умумий цол 
учун магнит индукция чизицларини киритамиз. 
М агнит индук­
ция чигири
деб шундай чизиц тушуниладики, унинг ^ар бир 
нуцтасига утказилган уринма ана шу нуцтадаги В индукция 
векторининг йуналиши билан мос тушади. Бу чизицнинг ^ар 
бир берилган нуцтадаги йуналиши В векторнинг шу нуцтадаги 
йуналишига мос тушади.
Индукция векторига нормал булган сиртнинг юз бирлиги 
орцали шу юз чегарасидаги магнит индукциянинг сон цийма- 
тига тенг мицдорда индукция чизицлари утказамиз. Индукция: 
чизикларига нормал булган AS
0
элементар юз оркали утаётган 
индукция чизикларининг тула сони шу юзни кесиб утаётган 
магнит индукциясининг элем ент ар оцими А
Ф ни ифодалайди
А Ф = £ А 5 0. 
(1)
Агар элементар AS юз ихтиёрий ориентирланган булса, бу 
юз оркали утаётган А
Ф
индукция окими куйидаги формула би­
лан аникланади:
А Ф =
В AS
cos а = B„AS, 
(2)
бу ерда а — индукция вектори В нинг йуналиши билан АS юз-
га 
утказилган п нормаль орасидаги бурчак, 
В п
эса— В нинг
AS га нормал йуналган ташкил этувчиси.
(2) 
муносабатга биноан AS юз оркали утувчи АФ индукция 
оцими мусбат ёки манфий катталик булиши мумкин, бу В ин­
дукция чизицларининг п нормалнинг танлаб олинган йуналиши 
билан уткир ёки утмас а бурчак ^осил цилишига боглиц була­
ди. Чекли сиртни кесиб утувчи тула Ф индукция оцими сирт­
нинг барча элементлари орцали утаётган элементар оцимлар- 
нинг алгебраик йигиндисига тенг булади: