Umumiy fizika kursi (ii-tom)

ф
= 2
Аф
 = 2 a a s - 
(3)
Агар сирт берк булса, сиртга утказилган нормалнинг мусбат 
йуналиши учун шу сирт ураб олган дажмдан чикаётган ташци

---

нормалнинг йуналишини цабул циламиз; демак, берилган сирт 
билан уралган дажмдан чицаётган чизицлар мусбат оцим, ^ажм- 
га 'кираётган чизицлар эса манфий оцим ^осил цилади.
Тажриба 
м агнит и ндукция чизицлари
^амма вацт берк 
чизицлар булишини цурсатади; демак, ихтиёрий берк сирт учун 
унга кирувчи ва ундан чицувчи индукция чизицларининг тула 
сони нолга тенг, шу сабабли ихтиёрий берк сирт учун тула 
магнит индукция оцими ^ам нолга тенг булади, яъни:
Ф
= 0. 
(4)
Бу теорема электростатикада ичида заряд булмаган ^ажм учун 
таърифланган. Остроградский — Гаусс теоремасига ухшайди 
(126-параграфга царанг) ва ^еч цандай реал магнит зарядлар 
йуцлиги фактига мос келади.
192- параграф да бушликдаги магнит майдонда дамма вацт divH = 0 шарт 
бажарилишини курсатган эдик. Магнетиклар булганда берк сирт оркали ута­
ётган В индукция векторининг окими нолга тенг
J 
B nd S
=
0 ,
ундан умумий долда (м агнетиклар булганда) магнит майдон дамма вацт 
уйидаги шартга буйсунади деган хулоса чикади:
divB = 0. 
(4а)
Индукция оцими улчанадиган бирликлар индукция ва юз 
бирликларининг цандай танлаб олинганига боглиц булади. 
Агар 
CGSM
системадан фойдаланилса, яъни индукция гаусс- 
ларда, юзни эса квадрат сантиметрда улчасак, у ^олда оцим 
м а ксв елл
деб аталган бирликларда келиб чицади; шундай ци­
либ, индукция оцимининг 
CGSM
бирлиги индукцияси 
1
гауссга 
тенг булган бир жинсли магнит майдонда индукция чизицла- 
рига нормал булган 
1
см
2
сирт орцали утувчи оцимга тенг 
экан.
В векторнинг циркуляциясини царайлик. 198-параграфда 
магнит кучланганлигининг ихтиёрий берк контур буйича олин­
ган циркуляцияси 4я / га тенг эканлигини курсатган эдик, бу 
ерда / — контур ураб 
турган ток кучи. Магнетикда макрос-
копик токлар ^ам 
ва микроскопик токлар 
^ам ^осил цилган
магнит майдоннинг тула кучланганлиги В вектор билан ифо­
даланади. Демак, В векторнинг контур буйича циркуляцияси 
4тс 
(I + l J )
га тенг булади, бу ерда / ва 
1М
катталиклар — 
контур ураб турган макроскопик ва молекуляр токларнинг 
кучлари;
(5)

---

/ и молекуляр токни дисоблаб топайлик. Равшанки, контур 
ичида окаётган компенсацияланмаган токни молекуляр токла- 
ри контур чизиги томонидан кесилган молекулалар досил ки­
лади. Контурнинг А/ элементи кесиб утаётган молекуляр ток­
лар кандай компенсацияланмаган ток досил килишини тек- 
ширайлик. Молекуляр токлар айланма токлар булиб, уларнинг 
кучи 
i
га ва улар окаётган контурнинг юзи 5 га тенг деб фа­
раз киламиз; бундай молекуляр токка сон киймати 
iS
га тенг 
булган 
Р т
магнит моменти мос келади; молекуляр токларнинг 
р
т
магнит моменти Д/ элемент билан а бурчак досил килсин 
(233- раем).
Равшанки, 
Д/ 
элемент 
марказлари S асосли ва 
А1
ясовчили 
цилиндр 
ичига 
тугри 
келган 
молекуляр 
токларнигина кесиб у тади.
Агар дажм бирлигидаги мо­
лекулалар сони 
п0
булса, у 
долда бундай цилиндр ичи­
га 
n0SAl
cosa 
молекуляр 
токлар марказлари 
тугри 
келади. Бу молекуляр ток­
лар айланиш контуринингД/ 
кисмида ураб олинадиган компенсацияланмаган ток досил ки­
лади. Компенсацияланмаган токнинг Д/ кисмидаги кучи куйи­
дагига тенг:
/л05 co sa Д/. 
(6 )
Бутун айланиш контури ураб олган 
1м
молекуляр токнинг ку­
чи (
6
) ифодани контурнинг бутун узунлиги буйича йигиш ор- 
Кали топилади:
!м
=
'У / п0
5А/ cosa. 
(7)
Бирок айтилганларга кура, 
iS —
молекуляр токнинг 
Р т
момен­
ти катталигидир; демак, 
in0S —
дажм бирлиги моментидир, 
яъни 
Рт.
Демак, (7) га кура,