Umumiy fizika kursi (ii-tom)

В
пластинкалар ораси-

---

да 
е
пуфак зосил буладиган цилиб, заво пуфланади; шундан 
кейин 
b
жумрак ёпилади. Энди 
А
ва 
В
пластинкаларни турли 
ишорали зарядлар билан зарядласак, заво пуфагида босимнинг 
ортиши туфайли 
М
манометрнинг унг тирсагидаги суюцлик 
сатзи кутарилади. Суюцлик сатзининг кутарилиши диэлектрик 
суюцликнинг пластинкалар орасидаги фазога тортилиши нати­
жасида юз .берди. Агар 
А
ва 
В
пластинкаларни бир хил 
ишорали зарядлар билан зарядласак, суюцлик пластинкалар ора­
сидаги фазодан ташцарига 
итарилиши туфайли 
е
пу- 
факдаги 
босим 
камаяди.
Диэлектрик 
суюцликнинг 
диполь 
молекулалардан 
ташкил топган эканлигини 
назарга олсак, суюцликнинг 
кучишини осонтушунтириш 
мумкин. 135-§ да айтилга- 
нидек, бир жинслимас май­
донда диполга уни майдон 
кучланганлиги катта булган 
созага кучирувчи куч таъ­
сир цилади.
Зарядланган пластинкалар 
диэлектрикка ботирилганда 
уларнинг узаро таъсир кучи е марта узгаришини энергетик 
З и со б л аш л ар з а м
тасдицлайди. Диэлектрик булганда ясси кон­
денсаторнинг энергияси
W - ' * S d
булишини 140-§ да курган эдик, бунда S —конденсатор плас- 
тинкасининг юзи, 
d
—пластинкалар орасидаги масофа, 
Е —
плас­
тинкалар орасидаги майдон кучланганлиги. (Аниц айтганда, бу 
формула тацрибий булиб, 
d
масофа пластинкаларнинг улчам­
ларига нисбатан цанча кичик булса, формула шунча аницроц 
булади.) Пластинкалардан биридаги Q заряд билан 
Е
майдон 
кучланганлиги орасида
муносабат бор, бундан фойдаланиб энергия ифодасини цуйи­
даги куринишда ёзиш мумкин:
W —
^ - 2 
d.
е о
5 8 - раем. Куш имча босимни ,%исоб- 
лашга дойр.

---

Узаро тортишиш кучлари таъсирида унг пластинка (59- раем) 
чап пластинка томонга кичик 
Ad
кесмага силжиган булсин. Унг 
пластинкага таъсир этувчи / к у ч н и доимий деб олсак, бунда
А
=
f - A d
иш бажарилади. Бу иш пластинкалар орасидаги масофа 
Ad
ца- 
дар камайганда конденсатор энергиясининг узгариши зисоби- 
га бажарилади:
д
w =
d
- ^
(d - Ad)
=
Ad.
да
Ишни энергия узгаришига тенглаб, куйидагини 
Зосил циламиз:
г _
2-Q2
J ~ e S '
(О
59- раем. Кон­
денсатор 
пластинка- 
ларига т а ъ ­
си р этувчи 
кучларни 
д и с о б л а ш га
дойр.
Унг пластинкага бушлицда таъсир этувчи / 0 куч 
фацат чап пластинка вужудга келтирган майдон 
кучланганлигининг (бу кучланганлик пластинкалар 
орасидаги тула кучланганликнинг ярмига тенгдир) 
унг пластинка зарядига купайтирилганига тенг:
х
__ Д> 
о
_ 
2~Q-
J
о — 
2
v — 5 ’
Бу ифодани (1) ифода билан таццосласак, фазони бир жинсли 
диэлектрик билан тулдирганда пластинкалар орасидаги узаро 
таъсир кучи тажриба натижаларига мос равишда е марта ка- 
майишини курамиз.
Энергетик зисоблаш барча турдаги узаро таъсирларни уз- 
узидан зисобга олади ва шунинг учун тугри натижа беради. 
Долбуки, фацат эркин зарядлар билан богланган зарядларнинг- 
гина узаро таъсири текширилганда диэлектрикнинг роли тулиц 
зисобга олинмас эди, чунки бунда электр майдон таъсирида 
диэлектрик механик хоссаларининг (босими ва зичлигининг) 
узгаришлари назарга олинмайди.
Досил цилинган натижани умумлаштириш мумкин. Майдон 
энергияси зичлигининг 140-§ даги (барча изотроп жисмлар 
учун тугри булган) (2) формуласидан (зозиргина ясси конден­
сатор учун бажарилган зисоблашлар йули билан) шу нарса 
келиб чицадики,