Umumiy fizika kursi (ii-tom)

р„ 
■
О—'" 
CGSE
Водород хлорид НС1 . . . .
Сув Н . , 0 .......................... ....
Аммиак N H 3 ..............................
Спиртлар .......................................
Оддий эф и р л ар
.................
Органик кислоталар . . .
1.03 
1,85 
1,5 
1.7 
1,2
1.4
Суюц ва цаттиц диэлектрикларда молекулалараро узаро 
таъсирни зисобга олиш керак булади. Бундай узаро таъсир 
туфайли молекулаларнинг таищи электр майдон таъсирида бури- 
лишига, кичик булса зам, зар золда бирор сезиларли вацт 
керак булади. Агар диэлектрикни катталиги ва йуналиши тез 
узгариб турадиган узгарувчан электр майдонга киритилса, 
молекулалар майдон кетидан бурилишга улгуролмай цоладй 
ва (4) формуладаги иккинчи заднинг роли камаяди.
Низоят барча курилган золларда е диэлектрик доимийнинг 
кучланганликка боглиц булмаслигига 
сабаб 
Р цутбланиш 
векторининг Е майдон кучланганлигига пропорционал булиши 
эканлигини таъкидлаб утамиз.
Бироц шундай жисмлар борки, бу жисмларда „диэлектрик 
доимий “ е узгармас катталик булмай, Е майдон кучланганлик­
ка боглицдир. Бундай хил диэлектрикларнинг ь;атор узига хос 
хоссалари булиб, бу хоссалар уларни ферромагнит жисмлар­
нинг магнит хоссалари билан яцинлаштиради.
Бу хоссалар биринчи марта совет физиклари Б. В. Курча­
тов ва П. П. Кобеко томонидан сегнет тузида (вино кислота- 
сининг иккиланган натрий-калий тузида) аницланган булиб, 
тузнинг номи билан 
сегнетоэлекпгр
хоссалар деб юритилади. 
Сегнет тузининг хусусияти унинг температураси 25°С га тенг 
булган муайян б температурадан (ферромагнит жисмларнинг 
„Кюри нуцтаси“га ухшаш; 203- §) юцкэри ёки паст булишига 
цараб, жуда турли-туман булади. Г > 0 булганда майдон куч­
ланганлиги билан цутбланиш вектори орасида Р = у.Е пропор- 
ционаллик сацланади. Бунда * коэффициентнинг 
Т
температу­
рага богланиши 
у. ( Г
— 0) 
=
const цонун билан белгиланади. 
Т
< б булганда Р векторнинг Е майдон кучланганлигига про- 
порционаллиги бузилади. Е узгарганда Р вектор „кечикади“, 
яъни Е нинг вацт жизатдан олдинроцдаги цийматларига мос 
цийматлар олади. Бу зодиса 
гистеризис
дейилади (ферромаг-

---

ь~гб°с
66- раем. Сегнет тузи кутблани- 
шининг вакт давомида узгарувчи 
майдон кучланганлигига богла- 
ниши.
нит жисмлардаги магнит гисте­
резис 
зодисаларига 
ухшаш;
203- §). Е майдон кучланганлиги­
нинг катталик ва йуналиш жи^ат- 
дан даврий узгаришида 
Р
нинг 
Е
га богланиш эгри чизиги 
Т
< О 
булганда залцасимон шаклда бу­
лади (66- раем). Б. М. Вул титан- 
нинг баъзи тузларида зам худди 
шундай хоссалар бор эканлигини 
аницлади. Бу тузларда г нинг 
циймати бир неча мингга етади.
147-§. Кристалларнинг диэлектрик хоссалари. Пьезо- 
электр. Дозиргача биз зарядлари ташци электр майдон таъси­
рида куча оладиган ёки ориентирлана оладиган айрим молеку- 
лалардан ташкил топган диэлектриклар билан танишдик. Бун­
дай тасаввур газеимон, суюц ва аморф цаттиц жисмлар учун 
тугри булади. Ионли 
крист алларнин г
цутбланиш характери 
бошцачароц булади. I томда айтилганидек, ионли кристаллар 
турли ишорали ионларнинг тугри (кетма-кет) навбатлашишидан 
ташкил топган фазовий нанжарадан иборат булади. Масалан, 
ош тузи кристали навбат билан жойлашган натрийнинг мусбат 
ионлари ва хлорнинг манфий ионларидан ташкил топган ф а­
зовий па&жарадан иборатдир. Бундай кристаллда алозида мо- 
лекулаларни ажратиб булмайди. Шу туфайли кристаллнинг 
цутбланиши барча мусбат ионларнинг майдон йуналишида ва 
барча манфий ионларнинг майдонга царши йуналишда силжи- 
шидан иборат булади.
Кристалларнинг цутбланувчанлиги Е электростатик кучлан­
ганлик векторининг кристаллографик уцлар йуналишларига 
нисбатан цандай йуналганига цараб турлича булиши мумкин. 
Бу золда Р цутбланиш векторининг йуналиши Е векторнинг 
йуналиши билан устма-уст тушмайди ва, демак, Р ва Е век- 
торлар орасидаги богланишни 141- § даги оддий (2) муноса­
бат билан ифодалаш мумкин эмас. Битта х катталик урнига 
умумий золда Р ва Е векторларнинг координата уцлари буй­
лаб ташкил этувчилари орасидаги чизицли богланишни ифода- 
ловчи туццизта 
у
-
ш
катталикни киритишга тугри келади:
Р„
=
ч-ххЕх
+
+
%Г,Е.
Ру
=
хухЕх
Рг
=
*zxEx
+ *
•ху