Umumiy fizika kursi (ii-tom)

р = ± * ( 9 - 9 ' ) r s g ,
(3)
бунда 
g
— огирлик кучининг тезланиши ва р' — томчи жойлаш­
ган музитнинг (завонинг) зичлиги.
Томчи радиуси 
г
ни электр майдон булмаганда томчининг 
огирлик кучи таъсирида тушиш тезлиги орцали топилади.

---

*
Бундай тушишдаги 
v
тезлик I томнинг 42- параграфида баён 
Килинганидек, Стокс формуласи билан ифодаланади:
2 Р — Р ' 
9
(4)
бунда р' ва vj — мос равишда томчи тушаётган музитнинг 
(мазкур золда ^авонинг) зичлиги ва ёпипщоклиги. р, р' ва т> ни 
билган золда томчининг 
v
тушиш тезлигини улчаб, (4) фор­
мулага кура унинг 
г
радиусини топамиз.
Бу усул жуда кичик зарядларни улчаш имконини беради. 
Дацицатан зам, микроскопик томчининг радиуси 
г —
1 0 ~ 4
см
ва зичлиги р =
1
г/см
3
(завонинг р' зичлигини назарга олмай-
миз) булсин; бу золда томчининг массаси 
m
= у тгрг
3
^ ; 4 -
1 0 ~ 12
г
булади. Пластинкалар орасидаги масофа 
d
= 2,5 
см,
потенциал­
лар айирмаси 
V x — V2 =
3000 
в
ёки 10 
CGSE
потенциал бир­
лиги деб олайлик. У золда (2) формулага кура:
q
= 4-10 -12-981 • ^
CGSE,
бундан 
q ^
10—
9
CGSE.
Шундай
килиб, бу усулда 10~
0
CGSE
тартибдаги 
зарядни улчаш 
мумкин.
Милликэн бу усулдан электрон зарядини аник улчаш учун 
фойдаланди. Конденсатор пластинкалари орасига микроско­
пик ёг томчилари пуркалганда, бу томчилар завога иищала- 
ниб зарядланган. Томчилар ён томондан ёруглик манба» ёр­
дамида ёритилиб 
А
микроскопда кузатилган (80- раем). Плас­
тинкалар орасидаги 
Vt
— 
V2
потенциаллар айирмасини танлаш 
билан баъзи бир томчиларнинг муаллац туриб колишига эри- 
шиш мумкин.
Шундан кейин конденсатор пластинкалари орасидаги заво 
рентген нурлари билан ёритилган. Рентген нурлари завони 
ионлаштиради, яъни унда зарядланган молекулаларни ва эркин 
электронларни зосил килади. Бунда алодида томчи ион ёки 
электронни кушиб олиб, тусатдан уз зарядини узгартиради; 
заряднинг узгариши томчи мувозанатининг бузилишига сабаб 
булади. Шундай цилиб, тажриба вактида томчидаги зарядни 
улчашдан ташцари томчи зарядини узгартиш зам мумкин.
М и лл и к э н н и н г улча ш ла р и т ом чиларнинг q зарядлари
барча д о лла р д а бирор энг кичик е зарядга каррали були-
шини курсатди:
q — tie,
бунда п
— 
бут ун сон. Б у улча ш ла р элект р заряднинг у з л у к -
л и ли ги н и бевосита исбот цилди ва элем ент ар заряд кат -
т алигини улчаш га имкон берди.
Бу элементар заряд элемен­
тар электр заррача — 
элект рон
зарядидан иборатдир.

---

Кейинги вацтларда Милликэн методи замда баъзи бошца 
методлар билан олиб борилган улчашларга кура электрон 
заряди цуйидаги катталикка тенг:
е
= 4,803-10 
- 10
CGSE =
1 , 6 0 М 0 ~ 19 
к.
Эркин электронлар билан цилинган тажрибалар уларнинг 
зарядлари манфий эканлигини ва тинч золатдаги массалари
/тг
0
= 9,109-10—28 г
эканини курсатди.
Алозида электроннинг заряди жуда кичик булгани сабабли 
жисмларни электрлаш устида утказиладиган одатдаги тажри- 
баларда жисмлар зарядлари узлуксиз узгараётгандек туюлади. 
Бу тажрибаларда зосил буладиган чанг зарралари эса шу ца- 
дар кичикки, улардаги зарядлар атиги бир нечта электрон 
зарядига тенг; бунда зарядларнинг сакраш билан узлукли уз­
гаришини бевосита кузатиш мумкин булиб цолади.
Электр кучларнинг нисбатан жуда катта эканлигини айтиб 
утиш музимдир: микроскопик томчининг таркибида жуда куп 
сондаги атомлар борлигига царамасдан, томчида атиги бир 
иечта о’ртицча электрон булганда электр куч томчи огирлик 
кучини мувозанатлаш учун етарли булади.
Электроннинг заряди ва массасини конкретроц тасаввур 
цилиш учун цуйидаги зисоблашни бажарамиз: радиуси