Umumiy fizika kursi (ii-tom)

Конденсаторлар. 
136- § да биз вакуумдаги ясси кон- 
денсаторни куриб чицдик ва унинг 
С
сигими учун
С
=
к , -
V 2
=
ифодани зосил цилдик, бунда S — конденсатор пластинкалари- 
дан бирининг юзи, 
d
— пластинкалар орасидаги масофа. Кон­
денсатор пластинкалари орасида диэлектрик доимийси е бул­
ган диэлектрик булганда, 139-§ да айтилганларга кура, кон­
денсаторнинг 
С
сигими е марта ортади ва, демак,
And
(2)
катталикка тенг булиб цолади. Шундай цилиб, ясси конденса­
торнинг сигими пластинканинг S юзига, е диэлектрик доимий- 
га тугри ва пластинкалар орасидаги 
d
масофага тескари про- 
порционалдир.
Энди 
конденсаторларни 
улашни 
v<
\ 
v'
курайлик. Конденсаторларни кетма- 
кет ва параллел улаш мумкин.
Сигимлари С, ва С
2
булган иккита 
конденсаторни кетма-кет улаш 
6 8
- 
расмда курсатилган.
1 
пластиНкани 
4~ Q
заряд билан 
68- раем. Конденсаторларни 
зарядлаганда битта утказгичдан ибо- 
кетма-кет улаш.
рат б лган 
2
ва 
3
пластинкаларда
индукция туфайли мос равишда — Q ва + Q зарядлар вужуд­
га келади; 
4
пластинкадаги з а р я д — Q булади.
/ пластинканинг потенциалини 
V t
билан, 
4
пластинканинг 
потенциалини 
V2
билан, 
2
ва 
3
пластинкаларнинг умумий no-
*Q
-Q *8.
i
2 
3
c<
h

---

тенциалини 
V '
билан белгилаймиз. Пластинкаларнинг зар бир 
жуфти учун цуйидаги муносабатларни ёзиш мумкин:
V, — V' = i Q, V - V t = ± Q ,
бунда С, ва С
2
— уланган конденеаторларнинг сигимлари. Бу 
тенгликларни задма-зад цушсак: