Диэлектрик кутбланганда пластинка
сиртларида сирт зич-
ликлари +
а'
ва — о' булган зарядлар пайдо булади. Биз кура-
ётган золда (дастлаб зарядланмаган бир жинсли диэлектрик)
А У зажм ичида зарядлар зосил булмайди, шу сабабли мак-
роскопик нуктаи назардан А У зажмнинг электр моменти фа-
Кат цилиндрнинг 5 асосларидаги сирт зарядлар туфайли ву
жудга келади. Бу зарядлар мос равишда +
c'S
ва —
a'S
га, улар
орасидаги масофа эса цилиндр узунлиги
L
га тенг.
Бундан
цилиндрнинг электр моменти
o'SL
га тенг булади. Лекин, ик
кинчи томондан, бутун цилиндр
моменти цилиндр ичидаги барча
молекулалар моментлари вектор-
лари
йигиндисининг сон кийма-
тига тенгдир, бундан:
| 2 р 1 =
°'Sb.
| v р|
йигинди -моментни
ДУ
зажмга булиб, Р кутбланиш век-
торининг цилиндр созасидаги сон
Кийматини топамиз:
I Ipl
a 'S L
рининг цииматини аницлашга
дойр.
Ц и лин дрни н г за ж м и :
А У
= S h
cos а,
бунда а — цилиндр ясопчиси й билан унинг S асосига утка
зилган нормаль йуналиши орасидаги бурчак, АУ
нинг бу ций-
матини
Р
нинг ифодасига куйсак, цуйидагини зосил киламиз:
Р =
COS а
б унд ан
о '
— Р- COS а.
Ясалишига кура цилиндрнинг
Ь
ясовчиси Е майдон куч
ланганлиги йуналишига мос тушади, майдон кучланганлиги-
нинг йуналиши эса Р кутбланиш векторининг йуналиши билан
бир хил, бундан:
Р с OS а =
Рп,
бунда
Р п —
кутбланиш векторининг
зарядлар зосил булган
сиртга .утказилган нормалга туширилган проекциясидир. Д е
мак,
о' =
Рп,
(3)
яъни
богланган сирт зарядларининг а' зичлиги сон Ж1ща,т-
<)ан цут бланиш векторининг норм ал т аш кил этувчисига
тенгдир.
С. Э. Фриш, А. В. Тиморева
Бу хулосадан музим натижа чицаришимиз мумкин. (2)
формулага кура Р цутбланиш вектори Е майдон кучланганли
гига пропорционалдир, бундан (3) формулага кура сирт заряд-
ларининг зичлиги
о'
майдон кучланганлигининг нормал ташкил
этувчиси
Е п
га пропорционал эканини келтириб чицарамиз:
o' =
v-En.
(4)
Бу натижа хусусийроц зол учун 139-§ да зосил цилинган
(3) муносабат билан бир хил.
Шундай цилиб, (2) формулада-
ги * коэффициентнинг зацицатан зам 139-§ да киритилган
цутбланиш коэффициентига мос келишини курамиз.
Богланган дажмий зарядлар, аввал айтилганидек, ди электрикда бир жинс-
лимасликлар булганда дамда эркин зарядлар булган жойларда вужуд га к е
лади. Богланган зарядлар нинг р' дажмий зичлиги
цутбланиш вектори Р нинг
тескари ишора билан олинган дивергенцияси билан аницланишини курсатиш
мумкин:
р' = — div Р.
(5)
(3) ва (5) форм улалар дар бир хусусий долда ди электрик цутбланганда
в уж удга келадиган сирт ва дажм зарядларини топишга имкон беради.
142-§. Диэлектрикдаги майдон кучланганлиги. Бушлиц-
даги электростатик зодисаларни текширган вацтда биз замма
вацт зарядлар зарядланган жисм зажмининг етарлича куп миц-
дор молекулаларга эга булган зар бир элементида электронлар
нинг ортицчалиги ёки етишмаслиги
туфайли вужудга келади
деб зисоблаган эдик.
Бу хилдаги зарядларни
эркин
зарядлар деб атадик. Утган
параграфда к^рдикки, диэлектриклар цутбланганда бошцача
хил зарядлар пайдо булиши мумкин. Бундай зарядлар моле
кулалар доимий диполь моментларининг бурилиши ёки моле-
кулаларда индукцияланган моментларнинг пайдо булиши на
тижасида вужудга келади. Бундай зарядларни биз
Do'stlaringiz bilan baham: