Заряднинг магнит майдонидаги ҳаракати

E =(1/40 )(qr /r3), (2.21)
Кучланганликнинг абсолют киймати учун куйидагига эга буламиз.
E = (1/40 )(q /r2), (2.22)
( 2.21) дан келиб чикадики, мусбат нуктавий заряднинг ( q > 0 ) майдонда кучланганлик вектори радиус-вектор r томон йўналган булади, манфий зарядниг (q < 0) майдон r га карши йўналган булади , яъни q зарядга томон йўналган бўлади. Кучланганликнинг катталиги масофанинг квадратига тескари пропарционалдир. Нуқтавий заряднинг майдон манзараси расм-2 да тасвирланган (а ва б ҳол ). Бу ерда кучланганлик вектори стрелка билан тасвирланган.
Суперпозиция принципи. Электростатик майдон учун суперпозиция принципи, ёки қўшилиш, бунга кўра ихтиёрий зарядлар системаси томонидан ҳосил қилинган майдон кучланганлиги ҳар бир нуқтада алоҳида зарядлар ҳосил қилган майдон кучланганликлар йиғиндисига тенг бўлди.
E = Ei , (2.23)
бу ерда Еi -системанинг i-заряд ҳосил қилган майдон кучланганлиги, ва сумма системадаги барча зарядлар бўйича олинади. Суперпозиция принципи зарядлар фазода ҳар қандай тақсиланганда майдон кучланганлиги назарий ҳис билан мумкинлигини кўрсатади. Хақиқатда ҳам ҳар қандай зарядланган жисмлар системаси нуқтавий зарядлар йиғиндиси ёки тўплами деб қараш мумкин. Алоҳида i-та нуқтавий заряд qi та формула (2.23) га кўра майдон ҳосил қилган, суперпозиция принципига асосан қуйидагига эга бўламиз.

, (2.24)
Бу ҳол учта нуқтавий заряд учун қуйидаги расмда кўрсатилган:

Расм 3.
Кучланганлик чизиқлари. Агар қандайдир вектор катталикнинг қиймати фазонинг барча нуқталарида ёки фазонинг соҳасида аниқланган бўлса, вектор майдон ҳақида гапирилади. Вектор майдоннинг кўргазмали тасвирини ҳосил қилиш учун чизиқлар шундай ўтказиладики, ҳар бир нуқтадаги векторнинг йўналиши шу чизиқларга ўринли бўлиши керак. (расм 4.)

Вектор майдон чизиқлари-ни ўтказиш шундай шарт билан амалга оширилади, унинг зичлиги ҳар бир нуқтадаги вектор катталик-нинг абсолют қийматига тенг бўлади. Бунга кўра вектор майдон кичик