С. Зайнобидинов, X. Акромов яримутказгичлар

V 
( * + l ) 2 
( З Л 6 )
п2У>х2 шарт тулкин узунлигининг катта А>А сохасида
\
Ag = hc/Eg = 1,24 , [мк] 
хам бажарилади, бу ерда £ -  
Eg(3B'>
таки клан га н зона кенглиги. Куп яримутказгичларда, хатто 
заряд ташувчилар концентрацияси катта булганда хам 
л2» ^ 2 шарт бажарилади. Ш унинг учун (3.16) ифодадан 
нур синдириш курсаткичининг табиий ёругликда к,айтиш
134

---

коэффициента™ улчаш билан аникдаш мумкин. Крис- 
талларда ёруглик тулк,ин узунлигининг кучсиз ютилиш 
со^асида Rp ёки R .J R -нинг тушиш бурчагига богланиш 
графигидан Брюстер бурчаги, яъни Rp, R J R - лар мини­
мум га эришадиган бурчак аникланади. Брюстер бурчаги 
(<рв) нур синдириш курсаткичи оркали хисобланади:
n=tg
(3.17)
Агар намунада ютилиш содир булмаса, нур синдириш 
курсаткичини ясси параллель сиртли пластина курини- 
шида булган намунанинг шаффофлигига к,араб \ам аник,- 
лаш мумкин. Хавода турган пластина куринишидаги на­
муна ичида ёругликнинг к,айта-к,айта (куп марта) к,айти- 
ши содир булса (интерференцияни ва ютилишни хисобга 
олмаганда), унинг шаффофлик (ёругликнинг намунадан 
утиши) коэффициенти куйидаги куринишни олади.
т> = Y T X - = -Т Т 7  
(3-18)
1 + Ку 
п +1
Шундай кдииб, намуна шаффофлигини билган \олда нур 
синдириш курсаткичи куйидаги ифода билан аникланади:
-
-
' ~ W ~ T y) / ( l + T v ) f i
x +  
l + [(l - Tv)/ (l + Tr ) f i  
( З Л 9 )
Бу хрлда тула к,айгиш коэффициенти
R + T = l 
(3.20)
ифода билан аникданади. Бу ерда \ам энергиянинг сак- 
ланиш к,онуни бажарилади. Намунанинг юкрри шаффоф­
лик (тиниклик) совдсидаги нур синдириш курсаткичини 
аникдашда катта аникдик билан улчайдиган призма усу- 
лидан фойдаланиш мумкин. Бунинг учун текширилаёт- 
ган намунадан синдириш бурчаги А булган призма яса- 
лади (3.2-расм). Тулкин узунлиги А булган монохроматик 
ёругликнинг параллел окими (дастаси) призмадан утган-
135

---

3.2-расм. 
Ё р у гл и к н и н г к и ч и к бурчакка четлан и ш и (
o f h u ih
) х о ли л а
призм а орк,али нур йули.
дан сунг д —- бурчакка огади, бунда нурнинг синиш бур- 
чаги нурнинг призмадан чик,ишидаги синиш бурчагига 
тенг булганда, п-ни улчашда энг катта аникдикка эри- 
шилади:
Бу хдпда д — бурчак энг кичик булади. Ш унинг учун 
призма усули одатда кичик бурилиш 
(
o f h i h
) 
усули деб 
юритилади. Нур синдириш курсаткичи куйидаги тенгла­
ма билан топилади:
sin (/1/2)
(3.21)
Текширишлар бу усул билан яримутказгичларда нур син­
дириш курсаткичининг 0,01% аникдик билан улчаш мум- 
кинлигини курсатди.
• 1 <6

---

Ютилиш курсаткичи (%) ни ёки ютилиш коэффициен­
та (а ) ни п2>%2 булганда пластинка шаклидаги намуна- 
ларнинг шаффофлик коэффициентини улчаш билан аник,- 
лаш мумкин,
( 1 - Л у) 2|1 + Аа/4я«] 
_____
“ -----------------------\2 . 
, ;;;; 
(3.22)
(е\р (/3) -
Rv
exp (-/3))~ + 4 Л sin (<5 +
хр)
бу ерда: Р = ~ (d — намуна калинлиги, а — ютилиш
коэффициента), д — намунадан ёруглик бир марта утга- 
нидаги фаза узгариши (фаза силжиши)
г 
2 л j
о = — nd costf) 
l
т
билан ифодаланади (ср — плёнкада нурнинг синиш бур- 
чаги), хр — намунадаги ёругликнинг — Е  ва Н  векторла- 
ри орасидаги фазавий бурчаги булиб,