С. Зайнобидинов, X. Акромов яримутказгичлар

с
а — ютилиш коэффициенти деб аталади.
Яримутказгичларнинг оптик хоссаларини ёритишда п 
ва х билан бир каторда, комплекс диэлектрик сингдирув- 
чанлик \ам кулланилади:
£ = £ ,-
й
:2 
(3.8)
п* билан 
е
орасидаги богланиш
7Г = yfep, 
(3.9)
формула билан аникданади.
Электром агнит тулк,инларининг тулкин узун лиги 
А=0,2-П00 мкм сохасида яримутказгичлар кучсиз магнит 
хоссаларига эга булиб, магнит сингдирувчанлиги бирга 
якин булади (м~1). Бу вак,тда (3.3), (3.7), (3.8) ва (3.9) 
тенгламалардан
2 2. 
е2 = 2 и* = —
; 
й
(<
у
) = £2 —
(ЗЛО)
| 
«о® 
пс
булишлигини курамиз. Яримутказгичларнинг оптик хос­
саларини £, ва £2 оркали х,исоблашга зарурият булган вак;г- 
да п ва х параметрларга утиш унчалик кийинчилик 
TyF- 
дирмайди- Нур синдириш курсаткичлари п, ва п2 булган 
му\ит чегарасига тушган ёруглик иккига ажралади: бир 
Кисми кайтади, бир кисми эса синиб, намунага киради. 
Маълумки, кутбланган ёруглик икки мух,ит чегарасига 
тушганда кдйтган ( Е 1), синган ( Е " )  тулкинларнинг электр 
майдон кучланганликлари амплитудалари Френель тенг- 
ламалари оркали аникданади. Бунда ,= «2 —1 булганда Е  
ва Е "  лар куйидаги ифодалар оркали топилади:

---

_ 77 
tg (

.
/7» _ sin (yJ 
sin 
(
+ 

v'
(
3
.
11
)
К = E
2 sin 

cos ^ 
sin(^> + 

cos((p - ip”)
/Г" - 2 s m p ,,cosy> _ 
p  
”
sin(y> + ^>”)
синиш бурчаклари. E , Es
Бу ерда
туши in,
тушаётган тулк^нларнинг электр майдон кучланганлик- 
лари амплитудаси. Р ва S — индекслар электр майдон 
кучлангашшгини ёругликнинг тушиш текислигига парал­
лел ва унга тик текисликда ётишини мос равишда курса- 
тади. Кутбланган ёругликнинг намунадан к,айтиш коэф- 
фициентлари
К , =
ё к
2
л 
„ 
=
Е
V,
Е
’
vp
Е
VS
vp
(3.12)
утиш козффициентлари (шаффофлик коэффициентлари) 
куйидаги ифодалар билан аникланади.
Е
”
2
К ,
VS
т -
vp
E r s
>
1 vp
Е>р
(3.13)
Френель тенгламаларидан куринадики, ёругликнинг на­
мунадан кайтиш ва утиш коэффициентлари ёругликнинг 
тушиш бурчагига (3.16-расм), оптик константаларига, 
электр майдон кучланганлиги векторининг йуналишига 
бокти^. Эслатиб утамиз, Френель тенгламалари мух,ит- 
нинг нур синдириш курсаткичи комплекс булган дол учун 
х,ам уринлидир. Бунда синиш дону ни
■
= ( п - %) = sin <р/sin <р"
(3.14)
куринишда булади. Биринчи мудот вдво булганда п =  1 
бул^б, синиш бурчаги комплекс булади, Ёруглик \аводан

---

3.1, б-расм. Ха во яримугказгич чегарасида чизикди кутбланган 
ёругликнинг к,айтиш коэффиниентларининг тушиш бурчагига 
богланиш и (нур синдириш курсаткичи п -  3, ютиш курсаткичи с=1 
булган хол учун).
яримутказгич сиртига тик тушганда <р=(р"=0 булади. 
Френель муносабатларига кура, хаво -яримутказгич чега- 
расидан ёругликнинг кайтиш коэффициентининг оптик 
константалар ( п ва %) билан богланиши куйидаги кури- 
нишни олади:
R = R „ = R
(Я - I)2 +Х2 
^
(л + 1)2 + х2
(3.15)
(3.15) дан куринадики, кдйтиш коэффициента ёруглик 
тик тушганда унинг к,андай кутбланганлигига боглик, 
булмайди. К.айтиш коэффициентининг тушиш бурчагига 
б огли к ли ги шуни курсатадики, тушиш бурчагининг 
<р=0+17° оралигида деярли узгармайди, шунинг учун ама- 
лиётда тушиш бурчагининг 04-17° оралигида улчанган кай­
тинг коэффициентини тик тушгандаги каби к,араш мум­
кин. (3.15) тенгламадан куринадики, кайтиш коэффици­
ентини улчаш билан бир вакд-да икки параметр ( п ва х) 
ни аниклаш мумкин эмае. Куп яримутказгичларда нур
133

---

синдириш курсаткичининг етарлича катта булиши туфай­
ли, уларда ютиш курсаткичи /=0 булганда хам кайтиш 
коэффициентлари катта й=30н-40% булади. Намуналар- 
да нур синдириш курсаткичи катта п > х  булганда кайтиш 
коэффициента хам катта булади (/?—!).
3.2 §. Оптик параметрларни 
(коистанталарни) 
тажрибада аник,лаш усуллари
Биз юкррида утказувчан ст*0 мухитда диэлектрик синг- 
дирувчанлик e= ex~ie2 ни ёки нур синдириш курсаткичи 
(,n * = n - ix ) нинг комплекс булишлигини, уларнинг х,ак,ик,ий 
(п, 
е
=
п
2-
х
2)
ва мавхум кисмлари 
( х ,
е
2= 2
п х
)
нинг крис- 
таллнинг микроскопик параметрлари билан бевосита бог- 
лик, эканлигини курган эдик. Яримутказгичлар тузили- 
шини, параметрларини оптик усуллар билан аниклашда 
биринчи навбатда п ва % ларни алохида ёки 
е
1=
п
2~
х
1
ва 
е 2= 2 п х
ларни ёруглик тулкин узунлигининг кенг сохаси­
да ва х,ар хил температураларда аниклаш лозим. Оптик 
параметрларнинг (коистанталарни) аниклаш усулларини 
икки гурухга булиш мумкин. Биринчи гурух, усуллари ёруг- 
ликнинг кайтиш коэффициентини улчашга, иккинчи гурух 
усуллари намунанинг тиниклигини (шаффофлигини) 
улчашга асосланган. Оптик константалар (я, х, « ) ни таж­
рибада улчаш усулларни кискача куриб чикамиз. Ютиш 
курсаткичи нур синдириш курсаткичидан анча кичик 
(пУ>х) булган тулкин узунлиги сохасида (3.15) дан (3.16) 
тенгламани оламиз:
R . (И " 1)' 
1£Л