Каттик жисм

Е Узгарувчан электр майдон энергиясининг бир к^сми ди- электрикни мйта фтблашда исси^ликка айланади, чунки зар- раларнинг моддада барча \аракатлари уларга электр майдон берган энергиянинг кисман исрофи билан боглик булади. Ш у исрофни диэлектрик йукотишлар дейилади. Зарралар \аракати
^анча катта булса, диэлектрик йуцотишлар шунча катта
булади. Демак, улар Е майдоннинг ю такрорийлигига бигли*,. Агар диэлектрик кутбланишда асосий уринда электронлар ва ионларнинг кичик силжишлари булса, бу \олда диэлектрикни гармоник тебрангичлар (осцилляторлар) тупламидан иборат


цеб даралиши ва бу тебрангичлар Узгарувчи Е майдонда маж- бурий тебранишлар килади дейилса, агар ю тебрангичнинг о\> хусусий такрорийлигига якин булганда энергия ЙУкотиш энг катта булади (резонанс). Асосий кугбланиш электронлар сил- жиши билан боглик булса, бу \олда йУкотишлар оптик такро- рийликда ( « 1015Гц) максимумга эришади, аммо электротех­ ник ва радиотехник такрорийликда назарга олмаслик даража- сида кичик булади. Ионлар силжиши билан аникланадиган кутбланишда диэлектрик йукотишлар нурлар со\асида (10,2-1013Гц) энг катга булади. Ориентацион кугбланишда ди- элекхрик йукотишлар яна \ам кичик такрорийликларда сези- лгдои булади. Юкори такрорийликларда дипол моментлар Уз Й$’налишини майдонга мослаб улгурмайди, йукотишлар кичик. Паст такрорийликларда кугбланиш майдон кетидан улгуриб боради, силжишпар катта, аммо уларнинг вакги \ам катга булганлигидан диэлектрик йукотишлар кичик. Ташки узгарувчи Е(ш) майдоннинг твкрорийлиги молекулалар ориен- трланиши урналгаши вакгига "(релаксация вакгига) тенг булса, диэлектрик йукотишлар энг катга булади. Масалан, сувда кутбланиш асосан ориентанион механизмга эга, 10п Гц чамасида.
Диэлектрик йукотишлар мивдоран диэлектрик йукотишлар
бурчаги tg билан аникланади. Бурчак кугбланиш вектори Р ва электр майдон кучланганлиги Е орасидаги фаза фаркини ифо- далайди.
\акикий диэлектриклар крндайдир о электр
утказувчанликка эга, диэлектрик йУкотишларнинг бир кисми ана шу о га боглик- Паст такрорийликларда Утказувчанлик би­ лан боглик жоул иссикпиги ажралиши му\им булиши мумкин, чунки со—»0 да \ам у нот-а тенг эмас, агар диэлектрик йукотишлар факат утказувчанликка борлик булса, у халда 1$^>=4тю/(1) булади.
12.8. Диэлектриклар тешнлиши (бузнлаиш)
Диэлектриклардан утаетган ток зичлиги (унча кучли булмаган электр майдонлар \олида) Ом конуни > о£ асосида майдон кучланганлигига пропорционал булади. Аммо, етарли- ча кучли электр майдонларда Ом конунндан четланиш,яъни токнинг Е га боглик равищда жуда тез усиши юз беради. Му-




айян Е=Еь майдонда диэлектрикнинг электр тешилиши содир булади, яъни бунда диэлектрик Утказувчанлиги куп даражада ортиб кетади, чунки унда ю^ори утказувчанликли канал (ка- наллар) па^до булади. Е% ни диэлектрикнинг электр махкамлиги дейилади. Кварц шиша мисолида р=1016-101х Ом см, Ец = (2-3)105 В/см
Кдггик диэлектрикларда электр тешилишдан ташкари яна иссикликдан тешилиш хам мавжуд. Бу \олда ток ортиши би- лан температура (жоул исси^лиги ортади, бу эса харакатчан заряд ташувчилар сони ортишига ва солииггирма каршилик камайишига олиб келади. Электр тешилишдан майдон кучай- иши билан унинг таьсирида заряд ташувчилар хосил булиши тез купаяди. Диэлектриеда тешилиш мукаррар нобиржинслик- лар ёрдамлашади, чунки у жойларда Е бошк;а жойлардан катта булади.
Диэлектрик тешилганда хосил булган Утказувчан ингичка каналларни шнурлар (найчалар) дейилади, ток шу каналлар- дан катта зичликда окдпи, канал хатто эриб кетиши мумкин.
Диэлектрикнинг тешилиши цайтар ва кайтмас булиши мумкин: тешилиш жараёнида диэлектрик тузилиши узгармаса, бу тешилиш цайтар булади ва аксинча.
Диэлектриклар кУлланишн. Купчилик диэлектриклар кей- инги давргача асосан электроизоляцион материаллар сифатида ишлатиб келинарди. Аммо, диэлектриклар кУлланадиган со\а- лар кенгайиб борди, улар хилма-хил вазифаларни Утайдиган будди. Диэлектрикларнинг конденсаторларда ишлатилиши маълум, электр токи Утказгичларини электр энергиянинг бехуда иероф булишига йУл кУймайдиган диэлектрик (изоляцион) катламлар билан Уралишини хам биламиз. Пъезо- электриклар товуш тебранишларини электр тебранишларга ва аксинча айлантириш вазифасини бажаради, пироэлектриклар ИК, нурланишни ошкорлаш ва интенцивлигини (энергияси зичлигини) улчашда к^лланилади, сегнетоэлектриклар радио- техникада ночизигий элементлар сифатида ишлатилади. Ди- электрикларга киришмалар киритиб, уларни рангли килиш, яьни оптик фильтрлар тайёрлаш мумкин. КУпгина диэлектрик кристаллар (АЮаАБ, СёБ, рубиин ва б.) квант электроникаси- да лазерлар ва кучайтиргичлар асоси булиб хизмат цилади.
Диэлектриклар яримутказгичлар электроникасида мухим
Урин эгаллайди.Улар интеграл микросхемалар элементлари


сифатида, ярим утказгич асбобларнинг саедагич сиртий копламлари куринишида Ишлатилади, металл-диэлектрик — ярим утказгич транзисторлар таркибига киради.
Масалалар
1. ва -ц зарядлардан тяшкил топтан электр диполнинг ди- пол марказидан г » 1(1 -дипол слкаси) ну^гадаги майдоннинг
кучланганлиги Е { г ) = ~г Р ифодага мос келишини
4пе0г
анюутанг.
2. Бирлик \ажмининг дипол моменти Р булган бир жинс-
ли диэлектрик ичида сферик ковак бор. Р вектор г Ук буйича йуналган деб \исоблаб, г УК билан ковак сиртидаги бирор нук^ага ковак марказидан Утказилган радиус-вектор г ораси- даги бурчакни 0 деб белгилаб, ковак марказидаги майдон