Иссиқлик нурланиши

е_Т =а_Т Е_Т
где а_т — полная светопоглощающая способность не абсолютно черного тела (степень черноты). Следовательно, радиационная температура — это температура, которой должно достичь абсолютно черное тело, если
его полный световой поток пропорционален полному световому потоку не абсолютно черного тела. Используя приведенные выше формулы, связь между фактической температурой T и лучистой температурой Trad произвольного тела



определяется отношением.

На рисунке показана конструкция радиационного пирометра. Излучение тела (М) сводится к термопаре (Тп). Шкала гальванометра, соединенная с цепочкой термопары, градуирована по температуре абсолютно черного тела, выраженной в кельвинах.

2.Пирометр яркости. Излучение от объекта, температуру которого необходимо определить, настраивают на плоскость лампы накаливания (L) с помощью линзы (О). С помощью окуляра (Ок) наблюдают изображение световода лампы и поверхности облучаемого тела. Фильтр (F), расположенный перед окуляром, пропускает часть спектра. Для выделения ветви в части спектра, близкой к λ = 0,66 мкм, используется фильтр. Яркость световода лампы изменяется с помощью реостата R. Миллиамперметр в схеме градуирован по температуре абсолютно черного тела.
Для абсолютно нечерных тел температура, определяемая этим методом, называется яркостной температурой. Фактическая температура и яркостная температура связаны следующим соотношением:

ФОТОЭФФЕКТ И ЕГО ЗАКОНЫ

Фотоэффект – это высвобождение электронов из объекта под действием света. Впервые это явление наблюдал в 1887 г. Г. Герц. Количественные исследования фотоэффекта провел русский ученый А. Столетов (1888-1889). В опыте Столетова один из двух электродов имел форму пластины, а другой — решетки, и они были соединены с цепью гальванометра. Устройство размещается в темноте. Ток в цепи возникает за счет освещения пластины, проходящей через катод. Когда сеть, проходящая через анод, освещена, ток в цепи не генерируется.
Под действием света отрицательно заряженные частицы высвобождаются с поверхности катода и движутся к аноду, а отрицательно заряженные частицы высвобождаются с поверхности катода в цепочке и движутся к аноду, создавая в цепочке электрический ток. Это называется фототоком.

В 1898 г. Ленард и Томсон определили их удельный заряд по отклонению частиц, испускаемых катодом, в магнитном поле. Это привело к выводу, что частицы, испускаемые катодом, были электронами.

Опыты показали, что фотоэффект зависит и от степени чистоты пластины (катода). Поэтому при изучении явления фотоэффекта катод в вакууме будет покрыт исследуемым металлом. Пучок монохроматических лучей проходит через окно в стеклянном сосуде и падает на поверхность катода.
Напряжение измеряется с помощью вольтметра, а фототок измеряется с помощью гальванометра. На рис. 3 представлены кривые, т.е. вольт-амперные характеристики, представляющие зависимость фототока от напряжения между анодом и катодом для случаев, когда световой поток равен F1 и F2. Электрическое поле имеет ускоряющий характер (на катоде +, на аноде -). От определенного значения напряжения фототок не изменяется, то есть насыщается. Все фотоэлектроны достигают анода. Это значение фототоков называется током насыщения.

Эти эксперименты приводят к первому закону фотоэффекта:

Если спектральный состав света, падающего на тот или иной фотокатод, не меняется, то величина насыщения фототока прямо пропорциональна световому потоку.