From Vikipediya Jump to navigationJump to search

Изобарик жараён

Ўзгармас босим остида кечадиган термодинамик жараёнларга изобарик жараён (р=cоnst) дейилади. Жараённнг графиги 4.2-расмда тасвирланган.

Жараён эгри чизиьи изобара деб айтилади. Ҳар иккала ҳолат учун жараённинг ҳолат тенгламаларини ёзамиз:

р_{1 1}=RT₁; р_{2 2}=RT₂

р=cоnst учун
₁/ ₂=T₁/T₂ (4.7)

Бундан шу нарса келиб чиқадики, газ температураси қанчалик юқори бўлса, унинг солиштирма ҳажми шунчалик катта бўлади (яъни зичлиги шунчалик кичик бўлади).

Изобарик жараёнда тизимнинг кенгайиш иши қуйидаги тарзда аниқланади:
(4.8)
ёки
(4.9)

Охирги тенгламадан кўриниб турибдики, агар Т=1 бўлса, _р=R бўлади.

Изотермик жараён

Ўзгармас (Т=cоnst) температурада содир бўладиган термодинамик жараён изотермик жараён дейилади. Бойлp-Мариотт қонунига асосан Т=cоnst. Изотермик жараённинг рv координаталари диаграммаси гиперболадан, Ts –координатадаги диаграммаси обцисса ўқига параллел чизиқдан иборат (4.4-расм).

Тизим холатларининг тенгламаларини қуйидагича ёзиш мумкин.
р_{1 1}=RT₁; р_{2 2}=RT₂.
Т=cоnst бўлганлиги учун Т₁=Т₂.
Бойлp-Мариотт қонунининг ифодаси тизим ҳолат тенгламаларининг нисбатидан топилади.
р₁/р₂= ₂/ ₁ ёки р_{1 1}=р_{2 2}…р_{n n}=cоnst (4.14)
Демак, ўзгармас температурадаги берилган газ массаси босимининг ҳажмига кўпайтмаси ўзгармас катталикдир.


4.4-расм. Газ ҳолатини изотермик жараёнда ўзгаришининг рv - ва Ts - диаграммалари

Жараённинг ишини газнинг кенгайиш иши орқали аниқлаш мумкин.
Газнинг ҳолат тенгламасидан р=RT/.
У ҳолда
(4.15)
Термодинамик тизимга узатилган иссиқлик миқдорини термодинамиканинг биринчи қонунини ёзиб, унинг таълилидан аниқлаймиз.
dq_T=c_vdt+рdv
Изотермик жараёнда T= cоnst бўлганлиги учун dT=0. Шу сабабли du=c_vdt эканлигидан, изотермик жараёнда ички энергиянинг ўзгариши нолга тенг, яъни