А. Тешабаев, С. Зайнабидинов, И. Каримов, С. Власов, В. Абдуазимов

10.1,а-б расм -
пропорционал ва р-n
ўтишга қўйилган кучланиш
билан логарифмик қонун бўйича ўзгаради. 
Ортиқча 
k
i
-тўла токнинг катталиги
i
k
=j
k
ℓ (10.1)
кўринишда ифодаланади, бунда 
k
j
-каналнинг бир бирлик узунлигига тўғри 
келган ортиқча ток,
l
-узунлиги. 
Канал бошланган жойдан х масофада
i
k
=j
k
( ℓ-X) (10.2) 
Агар х масофада кучланиш тушиши U(x) бўлса, инверсион қатлам 
x
R
-
қаршилиги U(x) га пропорционал, яъни
R
x
=AU(x) (10.3) 
бунда А-атроф-муҳитга боғлиқ коэффициент. Х кесим учун 

---

80 
)
(
x
l
AU
i
R
dx
du
x
x
x




(10.4) 
тенгламани ёзиш мумкин . Бу тенгламани интегралласак





l
k
dx
x
l
Aj
u
du
0
)
(
;
ln(U
l
/U
0
)=Aj
x
(ℓ
2
/2) (10.5) 
бундан:
l=
),
/
ln
2
(
x
O
l
Aj
U
U
i
k
=i
k
ℓ = 
)
/
ln(
2
o
l
k
I
U
A
j
(10.6) 
l
U
-канал охиридаги кучланиш ,U
0
- берилган кучланиш . 
9.1- бандда каналлар ҳосил бўлиши ҳақида дастлабки маълумот 
берилган. 
Юқори Ом. ли материалларда каналлар осон ҳосил бўлади, чунки, бу 
ҳолда инверсион қатлам ташкилланиши учун қиёсан кичик зоналар эгилиши 
кифоя. 
Агар асбобнинг соҳалари бир-бирига яқин қаршиликка эга бўлса, 
атроф -муҳит ўзгарганда , масалан, нам атмосферадан қуруқ кислородга 
ўтилганда дастлаб р - соҳада, кейин эса n - соҳада канал пайдо бўлиши 
мумкин. 
р -материалда каналлар осон ташкилланади ва n материалдагига 
нисбатан барқарорроқ бўлади. 
p-n ўтишдаги кучланиш муайян критик қийматдан ошганда ўтишнинг 
тескари токи кескин ортиб кетади, тешилиш ҳодисаси кузатилади. Тешилиш 
кучланишининг ҳажмдагига нисбатан пасайиши сабаби: сирт яқинида p-n 
ўтиш соҳасининг торайиши бўлади, ўтиш ичида майдон каттаяди. Бу ҳолда 
сиртга яҳин соҳада заряд ташувчиларнинг кўчкисимон кўпайиб кетишига 
шароит пайдо бўлади. Бу эффект билан p-n ўтишнинг тескари токи дрейфи 
ҳам боғланган. 
Сиртга яқин соҳа заряд ташувчиларнинг кўпайиши транзисторнинг 
импульс режимида ишлаш шароитини ўзгартириб юборади.