Umumiy fizika kursi (ii-tom)

V р 
йигинди икки сабабдан: молекулалар 
р 
момент­
ларининг ортиши ва уларнинг ориентацияси туфайли орта бо- 
ради. Лекин бу золда зам йигинди момент v р кучланганлик 
Е га пропорционал равишда ортади. Шундай килиб, (2) му­
носабат зар кандай типдаги молекулалар учун тугри булади.
Бир жинсли диэлектрикни электр майдонга жойлаштирган- 
да диэлектрик зажмининг етарлича куп сондаги молекулалари 
булган исталган 
A V
элементи нейтраллигича колади. Биз кур- 
дикки, диэлектрик сиртидаги юпка катламда бундай булмайди. 
Молекулаларнинг бурилиши туфайли кучланганлик чизиклари 
кираётган чегарада молекулаларнинг ортикча манфий учлари, 
кучланганлик чизиклари чикаётган чегарада эса молекулалар­
нинг ортикча мусбат учлари зосил булади (73- бетга каранг).
Натижада кутбланган диэлектрикнинг сиртида 
бирор а' сирт
зияликдаги за рядлар хо си л булади.
Д иэлект ри к бир ж инсли булм аса диэлект рикнинг ияида
рл 
даж мий зарядлар х ^ м *;осил булади.
Мисол учун, электр 
майдонда жойлашган бир жинслимас диэлектрикни курайлик.

---

Диэлектрик заррачаларининг концентрадияси чапдан унгга уса­
ди (54- раем} ва майдон кучланганлиги зам уша томонга йу­
налган деб олайлик. Шу диэлектрикда фикран 
аа'
ва 
b b '
сирт­
лар 
билан чегараланган цатлам ажратиб оламиз. Катламнинг
аа'
сирти якинида зажм бирлигидаги заррачалар сони, фара-
зимизга кура 
b b '
сирт якинидагига Караганда оздир. Демак, 
а а'
сирт 
b b '
сиртга Караганда озрок молекулаларни кесиб ута­
ди. ХаР бир молекула майдон 
буйлаб бурилган диполдан ибо- 
рат булгани сабабли, 
аа'
сирт 
оркали 
молекулаларнинг диэ­
лектрикнинг чап кисмидан кат- 
ламнинг ичига кирган мусбат уч­
лари 
b b '
сирт оркали катламдан 
ташкарига чиккан молекулалар 
мусбат учларига Караганда 
озроц
булади. Шундай килиб, 
аа' 
b b '
Катлам ичида мусбат зарядлар­
нинг етишмовчилиги юзага ке­
либ, катлам манфий зарядланиб 
колади.
Молекулаларнинг 
ташки 
электр майдон вужудга келтир­
ган кайтадан 
ориентирланиши 
таъсирида диэлектрикнинг меха­
ник хоссалари узгаради. Шу са­
бабли диэлектрик кутбланганда унда эластик тортилишлар 
вужудга келади замда унинг зажми ва шакли узгаради. Бун­
дай зодисалар 
элект рост рикция
дейилади. Бундан таищари, 
диэлектрикнинг сиртларида зам кушимча механик тортилишлар 
вужудга келади.
Диэлектрикнинг кутбланишида вужудга келган сиртий ва 
зажмий зарядлар 
богланган
зарядлар дейилади. Боища барча 
(кутбланиш зодисасига боглик булмаган) 
зарядлар 
эркин
зарядлар дейилади.
Кутбланиш вектори билан диэлектрик чегарасида вужудга 
келадиган зарядларнинг сирт зичлиги орасида оддий богланиш 
бор. Биз уни оддий бир хусусий зол учун аниклаймиз. Бир 
жинсли диэлектрикдан ясалган чексиз катта ясси параллел 
пластинкани бир жинсли майдонга киритамиз. Бу золда диэ­
лектрик ичидаги Е майдон ва, шунингдек, Р кутбланиш век­
тори [(2) формула] доимий булади. Фикран шу пластинкадан 
ясовчилари пластинкадаги Е майдон кучланганлигига параллел 
Килиб А 
V
цилиндрик зажмни ажратамиз (55- раемга каранг, 
унда