Umumiy fizika kursi (ii-tom)

п 
— пластинка сиртига утказилган нормал).
е
N
-
-О—
1— 0
+ 
_ 0 -* - 0 - +
-
N ,
о ^
- Г Г ®
f
- o—j- o - t
-
^
1 
-
+
1
- 0 - 4 - 0 +
----
1-----------
- o - r ° 4
- ° - 4 - o - f
- o—
f - o 4
*°1 
о---O-S'O-
а' 
ь'
54- р аем . Б и р
ж и н с л и б у л м а га н
д и э л е к т р и к ц у т б л а н г а п д а д а ж м и й
з а р я д л а р н и н г д о си л б у л и ш и .

---

Диэлектрик кутбланганда пластинка сиртларида сирт зич- 
ликлари +
а'
ва — о' булган зарядлар пайдо булади. Биз кура- 
ётган золда (дастлаб зарядланмаган бир жинсли диэлектрик) 
А У зажм ичида зарядлар зосил булмайди, шу сабабли мак- 
роскопик нуктаи назардан А У зажмнинг электр моменти фа- 
Кат цилиндрнинг 5 асосларидаги сирт зарядлар туфайли ву­
жудга келади. Бу зарядлар мос равишда +
c'S
ва — 
a'S
га, улар 
орасидаги масофа эса цилиндр узунлиги 
L
га тенг. Бундан 
цилиндрнинг электр моменти 
o'SL
га тенг булади. Лекин, ик­
кинчи томондан, бутун цилиндр 
моменти цилиндр ичидаги барча 
молекулалар моментлари вектор- 
лари йигиндисининг сон кийма- 
тига тенгдир, бундан:
| 2 р 1 =
°'Sb.
| v р|
йигинди -моментни 
ДУ 
зажмга булиб, Р кутбланиш век- 
торининг цилиндр созасидаги сон 
Кийматини топамиз:
I Ipl 
a 'S L
рининг цииматини аницлашга 
дойр.
Ц и лин дрни н г за ж м и :
А У 
= S h
cos а,
бунда а — цилиндр ясопчиси й билан унинг S асосига утка­
зилган нормаль йуналиши орасидаги бурчак, АУ нинг бу ций- 
матини 
Р
нинг ифодасига куйсак, цуйидагини зосил киламиз:
Р =
COS а
б унд ан
о '
— Р- COS а.
Ясалишига кура цилиндрнинг 
Ь
ясовчиси Е майдон куч­
ланганлиги йуналишига мос тушади, майдон кучланганлиги- 
нинг йуналиши эса Р кутбланиш векторининг йуналиши билан 
бир хил, бундан:
Р с OS а =
Рп,
бунда 
Р п —
кутбланиш векторининг зарядлар зосил булган 
сиртга .утказилган нормалга туширилган проекциясидир. Д е ­
мак,
о' =
Рп,
(3)
яъни 
богланган сирт зарядларининг а' зичлиги сон Ж1ща,т-
<)ан цут бланиш векторининг норм ал т аш кил этувчисига
тенгдир.
С. Э. Фриш, А. В. Тиморева

---

Бу хулосадан музим натижа чицаришимиз мумкин. (2) 
формулага кура Р цутбланиш вектори Е майдон кучланганли­
гига пропорционалдир, бундан (3) формулага кура сирт заряд- 
ларининг зичлиги 
о'
майдон кучланганлигининг нормал ташкил 
этувчиси 
Е п
га пропорционал эканини келтириб чицарамиз:
o' =
v-En.
(4)
Бу натижа хусусийроц зол учун 139-§ да зосил цилинган
(3) муносабат билан бир хил. Шундай цилиб, (2) формулада- 
ги * коэффициентнинг зацицатан зам 139-§ да киритилган 
цутбланиш коэффициентига мос келишини курамиз.
Богланган дажмий зарядлар, аввал айтилганидек, ди электрикда бир жинс- 
лимасликлар булганда дамда эркин зарядлар булган жойларда вужуд га к е­
лади. Богланган зарядлар нинг р' дажмий зичлиги цутбланиш вектори Р нинг 
тескари ишора билан олинган дивергенцияси билан аницланишини курсатиш 
мумкин:
р' = — div Р. 
(5)
(3) ва (5) форм улалар дар бир хусусий долда ди электрик цутбланганда 
в уж удга келадиган сирт ва дажм зарядларини топишга имкон беради.
142-§. Диэлектрикдаги майдон кучланганлиги. Бушлиц- 
даги электростатик зодисаларни текширган вацтда биз замма 
вацт зарядлар зарядланган жисм зажмининг етарлича куп миц- 
дор молекулаларга эга булган зар бир элементида электронлар­
нинг ортицчалиги ёки етишмаслиги туфайли вужудга келади 
деб зисоблаган эдик.
Бу хилдаги зарядларни 
эркин
зарядлар деб атадик. Утган 
параграфда к^рдикки, диэлектриклар цутбланганда бошцача 
хил зарядлар пайдо булиши мумкин. Бундай зарядлар моле­
кулалар доимий диполь моментларининг бурилиши ёки моле- 
кулаларда индукцияланган моментларнинг пайдо булиши на­
тижасида вужудга келади. Бундай зарядларни биз