Umumiy fizika kursi (ii-tom)

/ = - ' ■ ( £ ) ■
тгг2/ =
S I
купайтма рамканинг 
р т
магнит моментининг узгина- 
сидир, бундан
f - р Л ш Х
(
8
)
АН/Ах
катталик магнит майдоннинг бир жинсли эмаслигини 
характерлайди, яъни 
Н
майдон кучланганлигининг нуктадан 
нуктага накадар тез узгаришини курсатади; бу катталик магнит 
майдон кучланганлигининг градиентидир. Демак, (8) фор­
мулага биноан, рамкага таъсир этувчи / куч рамканинг 
р т
магнит моментига ва магнит майдон кучланганлигининг (Д
И /Ах)
градиентига пропорционал экан. Бир жинсли майдон учун
= 0 ва шунинг учун бир жинсли майдонда рамкага деч
Кандаи иигинди 
куч таъсир 
этмаиди.
Биз тадлил килаётган долда (
р т
магнит момент майдон 
буйлаб йуналган) / куч рамкани майдон кучлирок булган томон­
га 
караб силжитади. Агар 
р т
магнит моменти Н магнит май­
дон кучланганлигига тескари йуналганда эди, рамка майдон 
заифрок булган томонга караб силжиган булар эди. Аммо
рамканинг бу кейинги вазияти тургунмас 
вазият булади.
Бир жинсли булмаган майдонда рам­
ка ихтиёрий ориентирланган умумий 
долда рамкага дам / куч, дам 
М
айлан- 
тирувчи момент таъсир этади; шунинг 
учун бир жинсли булмаган магнит май­
донда эркин бурила ва куча оладиган
206- раем. Токли рамка 
билан соленоиднинг у з­
аро таъсири.
рамка аввало узининг 
р т
магнит момен-
тини кучланганлик чизиклари буйлаб 
йуналадиган килиб бурилади, сунгра майдон кучлирок булган 
содага караб силжийди. Бу додисани осонгина намойиш ки­
лиш мумкин. Силжимайдиган килиб мадкамланган узун 
А
соленоиднинг учига якин жойда (206- раем) иккита ингичка узун 
симга осилган 
В
рамкани жойлаштирамиз. Рамка дастлаб кан­
дай ориентирланган булишидан катъи назар у аввало узидаги

---

токнинг йуналиши соленоиддаги токнинг йуналиши билан бир 
хил буладиган цилиб бурилади, сунгра эса соленоидга цараб 
тортилади.
Рамканинг 
р т
моменти Н майдон кучланганлиги градиен- 
тининг йуналиши билан а бурчак ташкил цилган дол учун 
биз юцорида келтириб чицарган (8) формулани осонгина уму м- 
лаштириш мумкин, у долда