Радиоэлектроника асослари муҳаррир — Қ. Азимов

4.6. Содда стабилизаторлар


Радиоэлектрон қурилмаларнинг бир меъёрда ишла- ши учун ўзгармас ток манбаларидан олинадиган ток кучи ёки кучланиш қиймати катта аниқлик билан ўзга- ришсиз бўлиши керак. Бу қурилмаларда манба вази- фасини асосан тўғрилагичлар бажаради. Шунинг учун улардан олинадиган ток ёки кучланиш кўпинча қўйил- ган талабга жавоб бермайди. Тўғрилагичдан олинади­ган кучланишнинг қиймати ўзгаришсиз бўлиши учун икки шарт, биринчидан, тўғриланадиган кучланиш қиймати ва, иккинчидан, туғрилагич нагрузкасининг ўзгаришсиз бўлиши талаб қилинади. Аниқки, бу шартлар- нинг иккаласи бир вақтда бажарилиши жуда қийин. Шунинг учун кучланиш ёки ток кучининг қийматини бир меъёрда тутиб турувчи махсус қурилмадан фойда­ланилади. Улар ток кучи ёки кучланиш стабилизатори деб аталади.
Ток кучи ёки кучланишнинг қийматини бир меъёр­да тутиб туриш жараёни стабиллаш деб аталади. У чизиқли бўлмаган занжирда амалга оширилади. Ста- билловчи чизиқли бўлмаган элементнинг турига қараб стабилизаторлар содда ва мураккаб стабилизаторларга ажратилади.
Содда стабилизаторларда стабилловчи элемент ва- зифасини айрим газоразряд асбоблар ёки терморезис- торлар бажарса, мураккаб стабилизаторларда элект­рон асбоблар (электрон лампа ёкн транзисторлар) бажаради. Шунинг учун мураккаб стабилизаторлар электрон стабилизаторлар деб ҳам аталади.
Умуман содда ва мураккаб стабизаторларнинг схе- малари хилма-хил бўлади ва турлича синфларга ажра­тилади. Масалан, стабилланадиган катталик турига қараб стабилизаторлар ўзгармас ёки ўзгарувчан ток ва кучланиш стабилизаторларига бўлинса, схемасининг турига қараб — кетма-кет, параллель ва комбинация- ланган стабилизаторларга ажратилади.
Стабилизаторлар ишининг сифати стабиллаш коэф­фициента деб аталувчи катталик орқали баҳоланади.
Идеал стабилизаторларнинг стабиллаш коэффици- ентлари чексизга тенг бўлади, яъни уларда юз фоизли стабиллаш ҳосил бўлади. Реал стабилизаторларда эса, стабиллаш жараёни юз фоизли бўлмаиди. Стабилиза тор параметрларидан яна бири унинг чиқиш қаршили- ги хисобланади:

Энергетик жиҳатдан стабилизаторнинг тежамкорли- ги фойдали иш коэффициентининг катталиги билан ба- ҳоланади. У нагрузкада ажраладиган чиқиш ва кириш қувватлари номинал қийматларининг нисбати кўрини- шида аниқланади:

Узгармас кучланишни стабиллаш учун шундай чи- зиқли бўлмаган элемент бўлиши керакки, ундаги по­тенциал тушуви ўтадиган токка боғлиқ бўлмасин. Бош- қача қилиб айтганда, чизиқли бўлмаган элементнинг характеристикаси ўсувчан чизиқли қисмга эга бўлиши керак. Ярим ўтказгичли (3.10 б-расм) ва газларда раз­ряд ҳодисаси асосида ишловчи стабилитронлар (4.9- расм) ана шундай характеристикам эга.
Газоразряд стабилитрон кичик босимли инерт газ тўлатилган шиша баллон кўринишида бўлади. Унинг ичига икки электрод — анод ва катод жойлаштирила- ди. Катод катта юзага эга бўлиб, одатда цилиндрсимон шаклда ясалади ва ўқи бўйича анод сими тортилади. Инерт газ сифатида аргон, неон ва бошца газ аралаш- маси ишлатилиши мумкин. (Стабилитронларнинг като- ди қиздирилмайди).
Стабилитронлар разряд турига қараб тутама ёки тож разрядли бўлади. Тож разрядли стабилитронларда инерт газ ўрнига водород газидан фойдаланилади. Улар юқори (300÷1000 В) кучланишли қурилма бўлиб, ки­чик (бир неча ўн микроампер) токларда ишлайди.
Амалда тутама разряд асосида ишлайдиган стаби- литронлардан кенг фойдаланилади. Уларда разряд вақтида кучланишнинг кичик ўзгариши жуда катта ток ўзгаришига сабаб бўлади, яъни кучланиш токка боғ- лиқ бўлмай қолади (4.9-расм).