И переработанное

изменяется пропорционально расстоянию этих точек
от центра (на краю диска г2 =
v2m^ ).
При отсутствии буксования величины скоростей 
и 
v2
на линии
контакта должны быть равны между собой. Однако в рассматривае­
мой конструкции равенство скоростей можно получить только для
какой-то одной точки линии контакта. Эту точку 
р
называют полю­
сом качения. Через полюс качения проходит расчетная окружность
диска с диаметром 
D 2,
так что
n j n 2 — D. j Di .
Во всех других точках линий контакта наблюдается скольжение
со скоростью i»c,f = I»! — 
v2.
На рис. 9.8 эпюра распределения скоро­
стей скольжения по линии контакта изображена жирными линиями.
Полюс качения располагается в середине линии контакта только при
холостом ходе. При работе с нагрузкой он смещается пт середины на
некоторую величину Д. Это смещение можно определить, рассматривая
равновесие ролика. Здесь момент внешней нагрузки 
Т 1
должен урав­
новешиваться моментом сил трения. Эпюра сил трения 
F
показана
Рис. 9.8
154

---

на рис. 9.8, где направление сил трения противоположно направлению
скоростей скольжения, а удельная сила трения
F = Qf/b.
Итак,
или
Д = - 1 х *
DiQf
■
(9.15)
Из подобия треугольника определяем максимальную скорость
скольжения в мм/с
‘’« = 157 (
t
+ 4 ) -
w
( ! + 4