А. Теш абоев, С. Зайнобидцинов, Ш. Эрматов

<р2(2)
(5.11)
бунда 1 ва 2 \олатлар белгиланади. \ак;икатан, Ф(2,1)=-Ф(1,2). 
N
та электронли тизим учун:
Ф(11,3
.... /V ) =
V/V7
<Р|(1>Р|(2)...<Р,(Л0
cp2(l)(p2(2)...
(5.12)
(5.8) 
ва (5.12)лардан фойдаланиб, тизим нинг 
Е
энергияси­
ни \исоблаб ч и килади:
N
(5.13)
М ураккаб х,исобларни келтирмасдан Хартри-Ф ок усули- 
нинг келгуси амалларини суз билан айтиб утамиз.
(5.8) ифодага кирган 
Н\
ва е2/г12 спинга бокпикмас, шунинг 
учун спин буйича йигиш фазовий координаталаридан мус- 
тацил 
бажарилади. 
Бундан 
кейин 
U 
( г )
куйидаги
кУринишни цабул цилади:
U eff
( Г ) =
''*'nJ y'2 n  
V
( е V n i V l ^ n j
j
e2
I 
Я>т(г2
) I2 
(P
(r,) 
e*

^ “ Е т г т т п -------------— ^
(514)
r12
'12
Бу асосда
[ я , +
и е„
(
г ) \ р
( г , ) =
Е ы<рт
( г ,) .
(5.15)
еки
й-
i 
2 ;
V
+ Г,. +0’^ (?,) <Р,„И) = 
)
(5.16)
Бу тенгламаларни Хартри-Ф ок генгламалари дейилади.
98

---

^ e f f i
r ) ни \исоблаб чикиш учун (pnj ф ункцияларни танлаб
олиш зарур. Нолинчи якинлашишда к,андайдир бир электронли 
функциялар олинади, сунг 
\исоблаб чикилади, кейин i/eff 
ифодасидан <рш функцияларни биринчи такрибда аникданади, бу 
ишни кераклигича давом эттириш мумкин. Масалан, 
функ­
циялар сифатида. урнига караб. эркин электрон ёки атомда 
борланган электрон тулк,ин функниялари олиниш и мумкин. Бу 
масалага биз кейинрок, тухталамиз.