А. Теш абоев, С. Зайнобидцинов, Ш. Эрматов

U e ffi^ )
эффектив потенциал
энергияси билан алмаштприш гоясига асосланган. 
U ef f ( ^ )
майдон барча бошк,а электронларнинг мазкур бир электронга 
уртача таъсирини энг яхши равишда тавсифлайдиган к;илиб 
танлаб олиниш и керак. Тизим нинг хамилтониани энди фак,ат 
бир электроннинг координаталарга боглик \ам илтонианлар 
йигиндисидан иборат булиб крлади:
Я = 
Бунда 
= - | - V .2
+ V (n) + U efl( r)-
(5.8) 
7=1
2
т
Бу ифодада К(7;) цушилувчи /' — электроннинг ядролар
майдонидаги, 
U eff ( г )
эса шу электрондан бошка барча элек­
тронлар майдонидаги потенциал энергиялар.
Энди электронлар тизим ининг тулк;ин функцияси.
(Р(Ц,г2 , . . . , г ^ = (р1(г] )(р
2
(г
2
),...,(р п(гп )
булади.
Ихтиёрий /' — электрон учун ёзилган Шредингер тенгламаси:
Н & ™ = Е,<р
,,( /■ ) . 
(5.9)
U ef f ( г )
ни энг яхши равишда танлаб олиш к,андай?
Бу иш ни кандайдир уз-узидан мослашган амаллар асосида 
бажариш мумкинлигини куй и да курамиз.
Олдин 2 та электрондан иборат тизимни крраб, натижаларни 
ихтиёрий 
N
сондаги электронлар хрлига умумлаштирамиз.
И кки электрон учун
(p(rh r2
) = <р,(п 
)(р2 (г2
) • 
(5.10)
Э лектроннинг \олати учта 
х, у, z
(
г
) координаталардан 
ташцари яна спиннинг проекцияси к,иймати билан ^ам 
аник,ланади. Паули крнунига асосан, икки электрондан иборат
97

---

тизимда агар электронлар урнини алмаштирсак, тулк,ин ф унк­
цияси уз иш орасини узгартириши керак, яъни:
р2(1)