Мавзу; Ядроларнинг тантал ядроси билан узаро таьсирлашувларида хосил буладиган протонларнинг инклюзив характеристикалар

III -БОБ. ИМПУЛЬСИ 4,2 ГэВ/с НУКЛОН БЎЛГАН РЕЛЯТИВИСТИК ЗАРРАЛАРНИНГ МАРКАЗИЙ ЎЗАРО ТАЪСИРЛАШУВЛАРИНИ (СС ВА СТа) ЎРГАНИШ
§ 3.1. СС- марказий тўқнашувларида ҳосил бўлган зарраларнинг ўртача кўплиги

Кейинги вақтларда юқори энергияли ядроларнинг ядролар билан, айниқса марказий бўлган тўқнашувларини ўрганишга катта қизиқиш билан қаралмоқда. Бунинг сабаби ушбу тўқнашувларда ядро материясининг коллектив тузилишлари, кўпнуклонли тўқнашув эффектлари, уларнинг кварк-глюон ҳолатига фазовий ўтишлигин излаш ҳисобланади.

Иккиламчи зарядли зарраларнинг ҳосил бўлиши катта таркибли, кенг энергия оралиқларида адрон ядро ва ядро тўқнашувларида ўрганилган. Ушбу ишда бирламчи импульси 4,2 А ГэВ/с бўлган марказий СС-тўқнашувларида ҳосил бўлган иккиламчи протон ва π^—мезонларнинг турли хил кинематик характеристикалари ўрганилади.
Марказий тўқнашувларнинг асосий характеристикаси бўлиб, кичик параметрга эга бўлган зарба прицели ҳисобланади. Улар тўғридан-тўғри тажрибаларда аниқланади. Шунинг учун марказий тўқнашувлар зарба параметри катталиги билан боғлиқ бўлган белгилар бўйича ажратиб олинади. Зарба параметрининг кичиклашуви воҳаларда иккиламчи пионлар ва протонлар сонининг ошишига, снаряд ядронинг спектатор зарралари томонидан олиб кетиладиган зарядларнинг камайишига олиб келади.
3.1 расмда Q_s =0,1,2 қийматлар учун каскад модели ёрдамида ҳисоб-китоб қилинган СС-ўзаро таъсирлашувлари учун “b”-зарба параметри бўйича тақсимотлари келтирилган. Расмдан кўринадики, Q_s нинг камайиши

3.1-расм. Каскад модели ёрдамида ҳисоб-китоб қилинган СС-ўзаро таъсирлашувлари учун “b”-зарба параметри бўйича тақсимот.

билан зарба параметрининг ўртача қиймати камаяди, ва “b” бўйича тақсимот ҳаттоки Q_s =0 учун ҳам кенг тақсимотли кўринишга эга бўлади. Бизнинг ишимизда марказий тўқнашув деб Q1 воқеалар, қолганлари, яъни Q>1 лари марказий бўлмаган воқеалар ҳисобланди. Q_s1 шартни бажарувчи воқеалар сони 13% ни ташкил қилади. Статистикани кўтариш учун Q_s2 шартни қаноатлантирувчи воқеалар, ва бундан ташқари Q_s2 ва катта иккиламчи зарралар ўртача кўплигига (n_±>20) эга бўлган воқеалар ҳам олинди.

Бу воқеалар учун зарба параметрининг қиймати Q_s1 лик воқеалардагига нисбатан кичик бўлади (3.1-расм). Бу воқеалар умумий СС-ўзаро тўқнашувларининг 5% ини ташкил қилади. Ҳар бир гуруҳга тўғри келувчи воқеалар сони 3.1-жадвалда келтирилган.
Бизнинг ишимизда ҳамма манфий зарралар ^--мезонлар ҳисобланади. Улар пуфакчали протон камерасида Р_п->0,07 ГэB/с дан бошлаб аниқ идентификация қилина бошлайди.
Воқеалардаги протон-иштирокчилар сони қуйидаги муносабат орқали аниқланди:
n_р= n₊-n_- -n^s_р-n^s_т
Бу ерда n₊ ва n_- лар воқеалардаги бир зарядли мусбат ва манфий зарралар сони, n^s_p ва n^s_т лар снаряд ва нишон ядроларидан чиқаётган бир зарядли спектатор зарралар сони. Протон иштирокчилар ичида дейтрон ҳамда тритонлар аралашмаси бўлиб, улар турли хил аниқлашларга кўра 15%дан ошмайди.
СС-таъсирлашувларида ҳосил бўлувчи тадқиқ қилинаётган гуруҳлар учун иккиламчи ҳамма зарралар,(3.2 расм) протон- иштирокчилар (3.3 расм) ҳамда ^--мезонлар бўйича тақсимотлар (3.4 расм) расмларда келтирилган. Иккиламчи зарралар ўртача кўплигининг қийматлари 3.1 жадвалда келтирилган. 3.2 расмдан марказий бўлган СС-таъсирлашувларининг кўп зарралар туғилиши билан юз бериш кузатилиш кўриниб турибди. Бунинг сабаби марказий бўлган туқнашувларда тушувчи-снаряд ядродан бештадан кам бўлмаган протонларнинг иштирок этишидир. 3.1-жадвалдан кўриниб турибдики, марказий таъсирлашувларда марказий бўлмаган таъсирлашувларга нисбатан иккиламчи зарядли зарраларнинг (^--мезонлар ва протонлар) ўртача кўплиги кўп бўлади. Жадвалда спектатор зарралар зарядининг ўртача қиймати s> келтирилган. Олинган тажриба натижалари Дубна каскад модели (ДКМ) натижалари билан солиштирилган. Расмлардан кўриниб турибдики, модель тажриба натижаларини яхши тушунтиради.
3.1-Жадвал
Турли хил Q_s га эга бўлган СС-таъсирлашувларида ҳосил бўлган зарядли зарраларнинг ўртача кўплиги.

		Qs≤1	Qs>1	Qs<2, n±≥20
Ncoб	Эксп. ДКМ	1498 745	4430 9255	580 557
±>	Эксп. ДКМ	16,60±0,10 17,77±0,12	8,92±0,08 10,88±,0,04	21,8±0,1
->	Эксп. ДКМ	3,09±0,04 3,22±0,06	1,25±0,02 1,463±0,015	5,03±0,05 4,92±0,05
p>	Эксп. ДКМ	9,41±0,04 8,91±0,08	3,75±0,04 3,79±0,03	10,11±0,07 9,64±0,06
p>^p	Эксп. ДКМ	5,37±0,03 5,26±0,03	1,75±0,10 1,82±0,04	5,09±0,04 4,79±0,05
p>^T	Эксп. ДКМ	4,04±0,05 3,65±0,08	2,00±0,11 1,97±0,05	5,02±0,09 4,85±0,08
s>	Эксп. ДКМ	0,63±0,03 0,74±0,03	4,25±0,10 4,18±0,04	0,91±0,04 1,21±0,05

3.2-расм. Q_s> 1 ва Q≤1 га эга СС-тўқншувларидаги иккиламчи зарядли зарраларнинг ўртача кўплиги бўйича тақсимотлари.


3.3-расм. Q_s>1,Q≤1 ва Q_s ≤2 ва n_± ≥20 ли СС-таъсирлашувлардаги протон-иштирокчиларнинг сони бўйича тақсимот.


3.4-расм. Q_s>1,Q≤1 ва Q_s ≤2 ва n_± ≥20 ли СС-таъсирлашувлардаги π ^- -мезонларнинг сони буйича таксимот.