Каттик жисм

V I = ^(10.17)
эса температура градиентидир.
К ни топиш учун учларида доимий температуралар фарци мавжуд булган металл стерженни куриб чик,айлик. X — У^ини стержен узунаси бунлаб йуналтирамиз. Бундай стационар бир Улчовли хол учун (10.16) ифода
(10.18)


куринишга келади. Стерженнинг турли нукгаларида температура турлича булгани учун электроннинг уртача иссикушк энергияси координата ва температурага боглик, булади Е=Е (х, 7). Стержен­ нинг бир учидан х масофада жойлашган кесими орцали угаетган иссикушк окимини \исоблаймиз. Бу иссик^ик о^ими ва^г бир- лигида кесимнинг чап томонидан унг томонига угаётган элек- тронлар энергияси билан унг томондан чап томонга утаётган электронлар энергияси фар^ига тенг булади. Ток йук^иги назар- да тугилгани учун электронлар сони, албатта тенг булиши ке- рак. У \олда исси1<ушк о^ими зичлиги учун
<7=-С'„ Ь Т М / Я Ы (10.19)
ифодани \осил циламиз. Бунда Сч — \ажм узгармас булгандаги металлнинг иссикушк сигами, ДТ — стерженнинг Дх га тенг булган масофадаги икки нуктаси орасидаги темпе- ратуралар фарк,и ва Д К стерженнинг узунлиги Дх булгандаги
\ажми. Д.* ни нолга якинлаштириб (Дх->0), х ну^тадаги кесма- дан утаётган окимни топамиз:
Я =С у(- ^ ) ^ - с 1 х =-СуУх (10.20)
(Ьс Ж ах
Эркин югуриш масофаси кичик булган \олларда дх=Ухт
деб олишимиз мумкин. Унда
, = _ах (10.21)
Бир улчовли \олдан уч улчовлик \олга утамиз. Бу \олда
у; Л у 2 (10.22)
' 3
ва йТ!йх урнига УГёзилади. Натижада
? г У Г (10.23)
муносабатни \осил к,иламиз. Уни (10.16) билан таккослаб ис- сик,пик угказувчанлик учун
К =-^(.\л’7-т = ^ (10.24)
ифодага эга буламиз. Бу муносабат металлардаги эркин элек- тронларнинг иссикужк утказувчанлик коэффициентидир. Энди Лоренц сонини топишимиз мумкин.


Н _ С,,ту£
п е 2


(10.26)
ва (10.3) ни \исобга олган \олда,
(10.27)


(10.28)
циймат келиб чикдди. Уни \исобласак, Ь= 1.1Н 0н ВтОм/Кл2 булади. Бу киймат тажрибадаги натижадан икки марта кам. Шунга царамай ушбу натижа Друде модели юту^паридан
\исобланади, чунки у Лоренц сони металларнинг турига боглик эмаслигини тасди^айди.
10.1.2. Металларда Холл ходисаси
Металл утказгични ундаги о^аётган ток йуналишига кундаланг йуналган магнит майдонга жойлаштирсак утказгичнинг ён томонларида потенциаллар фар^и пайдо булади (10.1- чизма). Бу \одиса Холл \одисаси деб номланади. Маълумки, магнит майдонда \аракатланаётган зарядли заррага Лоренц кучи таъсир этади:


Гя =г \УН). ^(10.29)
С

Бунда Г — зарра тезлиги, Н — магнит майдон кучланган- лиги,
Металл утказгичдаги эркин электронларга


£ =--[УН ) (10.30)
с


куч таъсир этади ва бу г
куч 10.1- чизмадаш \ол
учун у - Уки- буйлаб _У
йуналган. Натижада на- ^{/ / г *}
мунанинг у — укига _{I Z х}
кундаланг ёкларида по- тенциаллар фарки ву-
^{жудга келади. \осил} 10.1-н'1има. Холл \одислсига онд.
булган электр майдон
кучланганлиги угказгич-даги ток зичлиги ва ташки магнит майдон кучланганлигига пропорционал булади: