Каттик жисм

* L í t m L kT (10.3)
2 2
ва
1«1г = *_V/—_/М <10-4>
\ажм бирлигидаги электронлар сони п га тенг булсин, унда электронларниг \ажм бирлигидаги кинетик энергияси
Ц'к - ^пк Т (10.5)
булади. Металлга электр майдон кУйилганда ундаги эркин электронларнинг тартибсиз исси*ушк \аракатига майдоннинг таъсир кучи йуналишида тартибли \аракат кушилади. Элек­ тронлар гуру\ининг бир томонга караб силжиши кузатилади. Электронларнинг ташки электр майдон таъсиридаги бундай
\аракати дрейф ^аракати ва \аракат тезлиги дрейф тезлик деб аталади. Тайней майдон электронга -е Е куч билан таъсир к,илади, бу куч таъсирида электрон
а = _^~£^е£^Е_ ( Ю . 6 )
т
тезланиш олади. Электроннинг ионлар билан икки кетма-кет тук;нашишлари орасида олган Уртача дрейф тезлиги
_т (10.7)
бунда —е — электроннинг заряди, т — унинг массаси.
Маълумки, металл утказгичдаги ток зичлигини куйидагича ёзишимиз мумкин:
J=-nev (10.8)
Бу ерда п — бирлик \ажмдаги электронлар сони. У *олда (10.7) ва (10.8) муносабатдан фойдаланиб,




J^/-^- _/'²~^r h^F (10.9)
// v ’
ифодани хосил киламиз. (10.9) ни (I0 .I) билан таккослаб ме- таллнинг
пе2т
G = ~ ( 10. 10)
электр утказувчанлигини топамиз. Ушбу ифода ёрдамида ме- таллнинг солиштирма каршилиги р ни билган \олда т ни аникугашимиз мумкин:
_ _ Gm m
т --_n-_e-2 --_п-_р-_е Г (10.11)
р — нинг хона температурасидаги кийматини олиб, г ни
*исоблаганимизда f =10‘14 -И(Г|5с булади. Электроннинг дрейф теапиги унинг исси ^ и к тезлигидан анча кичиклиги
учун т ни эркин югуриш масофаси £ ор^али куйидагича ёзиб олишимиз мумкин:
f = 1 ¡\ i í j . (10 .12 )
Охирги муносабатдан г ни билган ^олда ва хона темпера- тураси учун (10.4) дан йт ни \исоблаб (йт ~\07м/с булади),
металлдаги эркин электронлар учун 1=(\+10)А булишини аниклаймиз. Кристалл панжараси ионлари орасидаги масофа
\ам ана шу тартибда булишини эътиборга олсак, Друде модели
жуда яхши натижага олиб келишига ишонч \осил к;иламиз. Бироь; паст температураларда назария билан тажриба натижа- лари бир-биридан узок^ашиб кетади. Тажриба паст тсмперату-
раларда f.~l03 A гача ва \атто тоза намуналарда 108Л=1см булишини курсатади.
Бу \олни Друде назарияси ёрдамида тушунтириш к,ийин. Энди г нинг температурага боглшушгини курамиз. (10.4) ва (Ю.12)лардан
кт . (10.13)
www.ziyouz.com kutubxonasi

уни (10.10) га кУ»сак, цуйидаги натижага келамиз:
Куриниб турибдики, Друде моделида утказувчанлик о~Т 2 экпн. Тажрибалар эса а нинг Г 1 га пропорционаллигини курсатади. Бу хам металларнинг ушбу модели Кийинчиликларидан биридир.
Друде назариясининг яна бир ютуги уни Видеман —
Франц к;онуни учун тугри натижага олиб келишидир. Тажриба усули билан 1853 йилда аник^анган Видеман-Франц криунига кура, металларнинг нсси^лик утказувчанлик коэффициенти уларнинг электр уткпзувчанлигига нисбати маълум бир темпе- ратурада барча металлар учун бир хил кийматга эгадир, яъни
(10.15)
Бунда Ь узгармас сон булиб, уни Лоренц сони деб хам ата- лади. Ушбу конунни текшириб куриш учун Друде назариясига асосанланиб Лоренц сонини келтириб чи^арамиз. Бизга а нинг куриниши маълум. Демак, металлнинг исси^лик утказувчанлигини топишимиз керак. Таърифга к^ра, исси^лик утказувчанлик бирор жисмдаги исссик^ик ок^ими зичлиги би­ лан температура градиенти орасидаги богланиш коэффициен- гидир.
^{д = - Х У Г .} (10.16)
Бунда q - исси^лик оцими зичлиги, яъни вацт бирлигида бирлик юзадан утаётган иссикушк микдори,