Физика курси I

а. 
Импульснинг сақланиш қонуни фазонинг бир жинслилигининг 
натижаси эканлиги. Импульснинг сақланиш қонуни берк тизим учун 
бажарилади ва берк тизимда фақат ички кучларгина мавжуд. Бу 
қонунни келтириб чиқаришда юқорида (4.1-§ га қ.) Ньютоннинг 
иккинчи ва учинчи қонунларидан фойдаланилган эди. Ньютоннинг 
учинчи қонунига кўра берк тизимдаги ички кучларнинг вектор 
йиғиндиси нолга тенг бўлиши керак, яъни:
£ 
Т , = Т
12
 + ?
21
+ Т
13
 
+
Т 31+
... = 0
(/ + /). 
(6.43)
Кейинчалик маълум бўлдики, фазонинг симметрия хусусиятлари- 
дан, яъни унинг бир жинслилигидан ва Ньютоннинг фақат иккинчи 
қонунидан фойдаланиб ҳам импульснинг сақланиш конунини 
келтириб чикариш мумкин экан. Бунинг учун берк тизимни ўзига 
параллел равишда фазонинг бир нуқтасидан иккинчи нуқтасига 
шундай кўчирамизки, ундаги жисмларнинг ўзаро жойлашиши ва 
тезликлари аввалгидай қолсин. Кўчишни г билан белгиласак, мазкур 
кўчишда бажарилган иш қуйидаги:
Л = / 2 ? „ + Е Ғ „
\ 1,1 
1.1
/
скаляр кўпайтма тарзида ифодаланади. Бу кўчишда (г + 0) берк 
тизимда ҳеч нарса ўзгармагани туфайли фазонинг бир жинслилиги- 
дан шу хулоса келиб чиқадики, мазкур кўчишда бажарилган иш 
нолга тенг, яъни
А =  /2?,( + 2 ? , л ; = 0
(/ + /). 
(6.44)
V ' . /
1,1
/
Тизимнинг муайян г Ф 0 масофага кўчирилганини назарда тутсак, 
(6.44) тенгликдан
/гҒ.+гҒл^о 
(/+/)
V ' . /
м
/
келиб чиқади, яъни фазонинг бир жинслилигидан берк тизимдаги 
ички кучларнинг вектор йиғиндиси нолга тенг, деган хулосага 
келамиз. Бинобарин, Ньютоннинг иккинчи қонунидан ва фазонинг 
бир жинслилигидан (Ньютоннинг учинчи қонунидан фойдаланмас- 
дан)
( + + , + )
муносабатга эга бўламиз. Бундан импульснинг сакланиш қонуни 
((4.4) ифодага к.)
2Д = Е/л,о, =сопз(
:иГ>
ч и к а ч и
, :
www.ziyouz.com kutubxonasi

---

Демак, импульснинг сақланиш қонуни фазонинг бир жинслилиги- 
нинг натижасидир, чунки фазонинг ана шу хусусияти туфайли берк 
тизим бир бутун ҳолда кўчирилганда унинг механикавий хусусиятла- 
ри ўзгаришсиз сақланади. 
,