А. Теш абоев, С. Зайнобидцинов, Ш. Эрматов

V
= К0 
+ V ’
 
булади. Ш унинг учун \ам факат шу со\ада булган 
электронларнинг энергетик хрлатлари узгаради, бу эса идеал 
каттик жисм электронлари энергия зоналарига кушимча 
м а\аллий энергетик ^олатларнинг пайдо булишига олиб кела­
ди. Бундай ма^аллий \олатлар сони N  нуксонлар сонига тенг, 
ёки агар бир нуксон бир неча хрлатда була олса, ма^аллий 
\олатлар сони нуксонлар сонидан катта булади.
М а\аллий энергетик сатх^лар (\олатлар)да электронлар 
богланган, бу богланиш турли каттик жисмларда мо^иятан 
турличадир. Металларда нуксонлар пайдо килган 
caTjyiap 
рух- 
сат килинган энергиялар зонаси ичида жойлашади. М еталлар­
да электронлардан буш нуксонларнинг ионланган хрлатда 
булишлиги энг э^тимоллигидир.
Ярим утказгичлар ва диэлектриклар электронлари такикпанган 
энергиялари зонаси булган энергетик спектрга эгадир. Албатга, 
бундай кристалларда ма^аллий энергетик \олатлар рухсатланган 
зоналарга тушиши мумкин. Агар улар утказувчанлик зонасида 
жойлашса, уларни резонанс сапугар, агар улар валент зонасида 
жойлашса, уларни а н т резонанс caxjyiap дейилади. Бу лолларда 
нуксонларга тегишли электронлар улар билан бокпанишини 
йукотади ва умумлашган
зона электронлари жамоа- 
1-----------—
сига 
кушилади. 
Лекин, 
^---------------
—
| Нц
е.
г --------
аксарий 
куп 
^олларда 
fg 
^ ___________ ^
нуксонлар 
сат^ларида 
____________ t £ с«___________
жойлашган 
электронлар 
а 
’ 
^ 
6
нуксонларга богликлигича 
6.1-чизма. Такикпанган зонадаги ма\аллий 
КОЛИШИ 
мумкин, уларни 
сат*лар
факат иссиклик ^аракати
ёки бошкд энергия манбаи \исобига уз нуксонларидан ажратиб 
юбориш — активлантириш мумкин. Нуксонларга боглик элек­
тронлар электр утказувчанликда катнаша олмайди, албатга. Бун­
дай 
нуксонларнинг 
электронлар 
учун 
сат\нари 
ярим 
утказгичнинг (диэлектрикнинг) такикпанган зонасида жой-
122

---

лашган булади. Бу 6.1- чизмада курсатилган. К,айси бир ман- 
бадан олинган энергия эвазига нуксонлар ионланади? Бир 
хиллари утказувчанлик зонасига электронлар бериб, узлари 
мусбат зарядли нуксонларга (6.1, а- чизма), бошк,а хиллари, 
аксинча, 
электронларни 
тутиб 
олиб, 
манфий 
зарядли 
нуксонларга (6.1 , б- чизма) айланади. 
\
Утказувчанлик 
зонасига 
электронлар 
бера 
оладиган 
нуксонларни донорлар дейилади, таркибида донорлар булган 
ярим 
утказгичларни 
эса 
электрон 
утказувчанликли 
яримутказгичлар ёки п — тур ярим утказгичлар дейилади. Мос 
равишда ярим утказгичларнинг утказувчанлик зонасидаги 
электронлар кучиши билан боглик электр утказувчанликни 
электрон электр Утказувчанлик ёки 
п — тур утказувчанлик 
дейилади.
Агар кристаллни киздирганда электронлар валент зонадан 
нуксонлар сатх^арига ута олса, 
бу \олда 
валент зонада 
\аракатчан мусбат зарядли коваклар пайдо булади, ковак электр 
Утказувчанлик вужудга келади. Электронларни узига кабул 
Киладиган нуксонларни акцепторлар деб аталган, таркибида ак­
цепторлар 
булган 
ярим 
утгазгични 
эса 
ёки 
ковак 
утказувчанликли ярим утказгич ёки р — тур ярим Утказгич 
дейилади.
6.1 - чизмада донорлар сат^лари утказувчанлик зонаси туби 
якинида, акцепторлар сатхдари эса — валент зона шипи 
якинида 
тасвирланган. 
Хусусий 
ионланиш га 
нисбатан 
нуксонлар ионланиш и анча осон, кичикрок температураларда 
юз беради. С ат\ларнинг донор ёки акцептор булишлиги маз­
кур сат^ларни \о си л килувчи нуксонларнинг табиатига боглик 
Донорлар электронларни факат утказувчанлик зонасига 
эмас, балки акцептор табиатли х;ар кандай нуксонга бера ола- 
ди. Акцепторлар электронларни валент зонадан кабул килиш 
билан бир вактда кристаллдаги \а р кандай донордан \ам оли- 
ши мумкин.
Н и \оят, амфотерлик хоссалари намоён буладиган, яъни 
донор ^ам, акцептор \ам була оладиган табиатли нуксонлар 
мавжуд. Нуксонларни синфларга ажратиш кристалл майдони- 
нинг нуксон томонидан бузилиши улчамларига асосланган:
А) 
нуктавий (нол улчовли) нуксонлар, уларга улчамлар 
x(a,y(a,z(a булган нуксонлар мансуб, бунда a ~  кристалл
панжараси доимийси;
123

---

Б) чизигий (бир улчовли) нуксонлар, икки йуналишда 
уларнинг улчамлари кичик (< а ) ва учинчи 
йуналишда 
Улчами хар канча булиши ( » а ) мумкин;
В) 
ясси 
(икки 
улчовли) 
нуксонлар, 
уларнинг 
бир 
йуналишда улчами кичик, холос.
Г) хажмий (уч улчовли) нуксонлар, уларнинг баъзилари 
макро нуксонларга тааллукли булади.
Бу улчамлар буйича синфлаш га бир неча бир хил ёки хаР 
хил содда нуксонларнинг бирлашмасидан иборат мураккаб 
нуксонларни хам киритиш мумкин.
У ёки бу нуксон пайдо булишида Уринли буладиган тартиб- 
сизланиш авзойига караб хам нуксонларни бошкача синфларга 
ажратилади. Аввало улар хусусий тартибсизланиш нуксонлари 
булиб, уларнинг энг мухим мисоллари электрон ва атомга оид 
нуксонлардир. Улар каттик жисмлардаги диффузия, эритмалар 
парчаланиши ва бошка х°дисалар иштирокчиларидир.
Бу синфга харакат нуксонлари, йуналганлик нуксонлари, 
экситонлар, электрон — ковак жуфтлар, фононлар ва поля- 
ронлар мансубдир.
Кириш ма атомлар мавжуд булишига боглик булган тартиб­
сизланиш нуксонлари бош ка синф ни ташкил килади.