Ўзбекистон республикаси олий ва ўрта махсус таълим вазирлиги наманган муҳандислик – Қурилиш

 
 
Рис.2. Трехмерная веерная диаграмма осцилляции магнитопоглощения в 
узкозонных полупроводниках с неквадратичным законом дисперсии. 
 
Список литературы: 
1. Мосс Т., Баррел Г., Эллис Б. Полупроводниковая оптоэлектроника. 
Москва, Мир. -1976. 430 с. 
2. Панков Ж. Оптические процессы в полупроводниках. Москва, Мир.1973. 
460с.
3. Bardeen J., Shockley W. Phys. Rev. USA. 1950. - Vol. 80, Iss.1. –P.72-80. 
4. Vasileff H. D. Phys. Rev. 1957. - Vol. 105, Iss.2. –P. 441-446.
5. Adams E. N. Phys. Rev. 1957. - Vol. 107, Iss.3. –P. 671-672. 
6. Pässler R. phys.stat.sol.(b). 1999. –Vol.216, P.975-990. 
7. Pässler R. phys.stat.sol.(b). 2003. –Vol.236, No.3. - P. 710-728. 
8. Вайнштейн И.А., Зацепин А.Ф., Кортов В.С. Физика твердого тела. 1999. 
–Т.41, вып.6 –С.994-998.
 
ҚУЁШ ЭЛЕМЕНТЛАРИНИНГ ВОЛЬТ-АМПЕР 
ХАРАКТЕРИСТИКАСИНИ ХАРОРАТГА БОҒЛАНИШИ 
PhD М. А. Aлиназарова (Наманган Вилояти ХТХҚТМОНМ) 
Ҳозирги пайтда жаҳонда глобал экологик муаммоларга қарши кураш 
йўлларидан бири – бу қайта тикланадиган энергия манбаларидан 
фойдаланишни кенгайтиришдир. Бундай манбалардан энг истиқболлиси - 
қуёш энергиясидан фаол иссиқлик манбаи ҳамда фотоэлектрик энергия 
манбаи сифатида фойдаланиш яхши ўзлаштирилган. Яримўтказгич асосли 
фотоэлектрик қуёш элементлари (ҚЭ) ва улардан йиғилган қуёш 
батареяларидан космик ракеталарда асосий энергия манбаи сифатида кенг 
қўлланилади.
Маълумки, ҚЭ ни ёритишда вольт–ампер характеристика (ВАХ)ни 

---

247 
қуйидаги ифодадан аниқланади[1; 55-57б.]: 
кт
ф
j
k T
n
eU
j
j















1
exp
,
0
(1) 
Бу ВАХ дан фойдаланиб олинадиган хисоблашлар ёрдамида тажрибада 
аниқланган ВАХ ни температурага боғланишини тушунтириш мумкин эмас. 
Чунки, бунинг учун аввал (1) даги қисқа туташув токи зичлиги ва тўйиниш 
токи зичлигига температурани таъсирини аниқлаш керак. Маълумки, ҚЭ ни 
ёритишда ВАХ да чиқиш кучланиши салът ишлаш кучланишига (Uси) га тенг 
бўлганда фототок зичлиги нолга тенг бўлади. Шунинг учун (1) да U=Uси ва 
jф=0 ни ҳисобга олинса қуйидаги тенглик бажарилади: 






1
)
'
exp(
0
k T
n
eU
j
j
си
кт
. (2) 
Бу ифодадан кўринадики, ҚЭ ларининг қисқа туташув токи зичлигини 
ҳароратга боғланишини аниқлаш учун уларни тўйиниш токи зичлиги ва 
салът ишлаш кучланишини ҳароратга боғланишларини аниқлаш керак бўлар 
экан. Бунда сальт ишлаш кучланишини ҳароратга боғланиши учун 
тажрибалардан олинган натижаларга кўра, эмпирик усулда Т=0 K 
экстрополяция қилиш орқали бу параметр учун қуйидаги ифодани олиш 
мумкин: 





0
0
)
(
T
T
U
U
си
си
(3)
бу ерда Uси0 - Т0=300 K дагисальт ишлаш кучланиши, φ– ҚЭ нинг 
потенциал тўсиқ баландлиги бўлиб бу параметрни ҳароратга боғланиши 
яримўтказгичларнинг таъқиқ зонасини ҳароратга боғланиши билан бир хил 
бўлади: 
T





0
(4) 

- аморф яримўтказгичларни таъқиқ зонаси энергетик кенглигини 
температуравий коэффициенти бўлиб у 


5
4
10
10
5






эВ/K оралиқда 
жойлашади. 
Адабиётларда тўйиниш токи зичлиги учун қуйидаги ифода 
келтирилган:







 

k T
e
E
E
N
e
j
S
C
C


exp
0
, (5) 
Ўрганилаётган ҚЭ учун бу параметрларнинг сон қийматини бевосита 
ВАХ дан аниқлаб бўлмайди. Шунинг учун аввал тўйиниш токи зичлигининг 
температуравий боғлиқлигини қуйидаги кўринишда аниқлаймиз. Қачон 
Т0=300 K,бўлганда тўйиниш токининг зичлиги j0=j00 бўлади деб фараз 
қилсак, у ҳолда (5) дан қуйидагини оламиз: 
 








0
00
exp
k T
e
E
E
N
e
j
S
C
C


. (6) 
(6) ни ҳисобга олиб (5) ни ўзгартирсак тўйиниш токи зичлиги учун 
қуйидаги ифодани оламиз: 
















T
T
k
e
j
j
1
1
exp
0
00
0

. (7) 
(3), (4) ва (7) ларни (2) ифодага қўйиб, ҚЭ қисқа туташув токи 

---

248 
зичлигини температурага боғлаш учун қуйидаги кўринишда тенгламани 
оламиз: 




























1
)
1
)
(
(
'
)
(
exp
)
1
1
(
)
(
exp
0
0
0
0
0
0
0
00
T
T
T
U
kT
n
T
e
T
T
k
T
e
j
j
си
кт






. (8)
Энди ҚЭ ни ёритишда ВАХ га температура таъсирини тушунтириб 
берувчи ифодани аниқлашга ўтамиз. (7) ва (8) ларни хисобга олиб (1) дан 
қуйидагини оламиз:





































)
1
(
'
exp
'
exp
)
1
1
(
exp
0
0
0
0
0
0
00
T
T
U
kT
n
T
e
kT
n
eU
T
T
k
T
e
j
j
си
Ф





.
(9) 
Адабиётларда ҚЭ ларнинг ноидеаллик коэффициенти амалий жиҳатдан
температурага 
боғлиқ 
бўлмаслиги 
кўрсатилган. 
Шунинг 
учун 
(9)дан 
фойдаланиб ҚЭ ВАХ га температура 
таъсирини тавсифлаш мумкин[3; 14-16 б.]. 
1-расмдан кўриниб турибдики тажриба 
ва хисоблаш натижалари катта ва кичик 
кучланишларда мос келади. Лекин ВАХ 
нинг 
эффектив 
қувват 
аниқланадиган 
нуқталари яқинида бу натижалар орасида 
жиддий бўлмаган тафовут юзага келади. 
Бизнинг назаримизда ВАХ нинг кўрилаётган 
нуқтасида эгри чизиқнинг бошқа соҳасига 
нисбатан ҚЭ да ҳосил бўлувчи фототок 
кучли ўзгаришга учрайди. Маълумки, 
диоднинг ноидеаллик коэффициентининг қиймати у орқали ўтувчи электр 
токининг характерини аниқлайди[4; 41-44 б.].
Шуни эслатиб ўтиш лозимки ҳисоблаш ва тажриба натижалари мос 
келиши учун ҚЭ ВАХ нинг ноидеаллик коэффициентининг қийматини 
қуйидагича танлашга тўғри келди: Т1=214 К да n1=1,0034,T2 =293 К да 
n2=1,0061. n1 ва n2 ларнинг фарқи унчалик катта эмас. Шунинг учун бу 
фарқни тажриба хатолиги чегарасида жойлашган деб ҳисоблаш лозим.