Ўзбекистон республикаси олий ва ўрта махсус таълим вазирлиги наманган муҳандислик – Қурилиш

Список литературы: 

---

242 
1. Ikonnikov A. V., Zholudev M.S., Spirin K.E., Lastovkin A.A., Maremyanin 
K.V., Aleshkin V.Ya., Gavrilenko V.I., Drachenko O., Helm M. 
Semiconductor Science and Technology
. 26, 9 (2011). 
2. Krishtopenko S.S., Ikonnikov A.V., Maremyanin A.V., Spirin K.E. 
Journal of 
Applied Physics
. 111, 093711 (2012) 
3. Krishtopenko S.S., Ikonnikov A.V., Orlita M., Sadofyev Yu.G., Goiran M., 
Teppe F. 
Journal of Applied Physics
. 117, 112813(2015) 
4.  
Жолудев М.С., Теп Ф., Морозов С.В., Орлита М., Консейо К. Письма в 
ЖЭТФ. 100, 895 (2014).
 
5. Цидильковский И.М. Электроны и дырки полупроводниках. Москва, 
Наука. 1972. Гл.5. С. 444. 
6. Юнович А.Э. Оптические явления в полупроводниках. Москва, МГУ, 
1988. с.110. 
ЗАВИСИМОСТЬ ЧАСТОТЫ ПОГЛОЩАЕМОГО СВЕТА ОТ 
СИЛЬНОГО МАГНИТНОГО ПОЛЯ С НЕПАРАБОЛИЧЕСКИМ 
ЗАКОНОМ ДИСПЕРСИИ 
д.ф.-м.н., проф. Г.Гулямов (НамИСИ), 
 д.ф.-м.н., доц. У.И.Эркабоев, ст. пр. Ж.И.Мирзаев (НамИТИ) 
На сегодняшний день в мире ведутся интенсивные исследования в 
направлении создания материалов, которые одновременно обладали бы 
магнитными и полупроводниковыми свойствами. Эти материалы обладают 
уникальными физическими свойствами, что делает их перспективными в 
использовании для изготовления нового поколения оптоэлектронных 
приборов, управляемых магнитным полем. Поэтому в этом направлении 
важной задачей является изучение происходящих в них физических 
процессов. В частности, в работе [1] было показано, что магнитное поле 
приводит к образованию уровней Ландау в зоне проводимости и валентной 
зоне. При N=0 находим, что дно зоны проводимости и потолок валентной 
зоны при изменении 
z
B
смещаются так, что ширина запрещенной зоны 
увеличивается [2]: 
1
( )
(0)
(
)
(0)
2
2
g
g
z
g
z
n
p
r
e
e
e
E
B
E
B
E
B
m
m
m





(1) 
Как видно из выражения (1), что для параболических зон этот сдвиг 
пропорционален магнитной индукции 
z
B
. Нелинейная зависимость может 
возникнуть вследствие не параболичности зон. Соответствующий сдвиг края 
собственного поглощения получен также экспериментально. 
Рассмотрим изменение частоты поглощаемого света и ширины 
запрещенной зоны при неквадратичном законе дисперсии в присутствие 
магнитного поля. В единице объема с Кейновским и квадратичным законом 
дисперсии комбинированные плотности состояний (КПС) определяется в 
следующем формулу: 

---

243 


max
3
2
1
2
2
3
2
0
(
, )
( )
,
(1)
2
(
)
1
(2)
(
4
(
))
2
N
g
n
c
jds
N
g
c
g
h
E
dN h
B
m
N
h
B
dh
h
E
N
E















3 / 2
2
2
1
( ,
)
(
)
(2)
(2
1)
p
r
jds
r
N
g
r
m
N
E H
H
E
N
H








Сумма по N в (1) и (2) распространяется на все значения N, для 
которых подрадикальные выражения не отрицательны. Те значения ω, N и B, 
для которых подрадикальное выражение в (1) и (2) равно нулю, определяют 
сингулярные точки коэффициента поглощения. Эти точки соответствуют 
условию: 
max
(2
1)
(3)
g
r
E
N
H





2
max
1
4
(
)
(4)
2
g
g
c
E
E N





Где ωmax-частота поглощаемого света, соответствующая максимуму 
поглощения. Из (3) видно, что при заданном N частоты поглощаемого света 
ωmax линейно зависят от магнитного поля, а из (4) мы получим, что 
максимальная частота поглощаемого света нелинейно зависит от магнитного 
поля при разных уровнях Ландау. На рис.1 и 2 представлены изменения 
максимальной частоты поглощаемого света в присутствие магнитного поля. 
Из рис.2 мы видим, что с ростом номера уровней Ландау нелинейность ωmax
усиливается. 
Рис.1. Зависимость максимальной частоты поглощаемого света от 
магнитного поля для разных уровней Ландау в параболическом законе 
дисперсии [4]. 

---

244 
Рис.2. Влияние магнитного поля на максимальные частоты поглощаемого 
света в непараболическом законе дисперсии, вычисленное по формуле (4).