Ушбу фан бўйича ўкдладиган маърузаларда энергетик ман-баларнинг ўзяапггириш муаммолари, электр энергиясини ишлаб чиšариш жараёнлари самарадорлигини ошнриш истиšболлари

ОҚИМ БОҒЛИҚЛИГИ, СУНЪИЙ ҚУВВАТ, ИНДУКТИВЛИК ВА 
ЭНЕРГИЯ.
Фарадей тажрибалари магнит майдондаги ўзгаришлар 
электромагнит индукциясининг Фарадей қонунини билан ифодаловчи 
сунъий қувват келтириб чиқишини аниқлади. Троидал ғалтакни i токи 
оқими умумий оқим Ф ни хосил қилувчи N обороти билан кўриб чиқинг. 
Ҳар оборот умумий оқимни ўраб олади ёки боғлайди ва биз ҳам шуни 
билишимиз керакки умумий оқим ҳар N оборотни боғлайди. Генрини 
кузатган ҳолда биз ҳар оборотда оқим Ф ни ва N оборот сонини махсулоти 
сифатида боғланувчи оқим боғламларининг λ тушунчасини киритамиз.

---

 
Оқим λ боғламларининг i токи билан ғалтакда L индуктивликнинг 
аниқланиши орқали Жозеф генрининг тушунчаларига мос холда инерция 
аналоги сифатида қуйидаги алоқадорликда боғлиқ бўлиши мумкин.
λ=Li (45)
Индуктивлик геометрияга ва материалнинг тузилиш хусусиятига 
боғлиқ бўлган пассив айлана элемент. Бу нуқтаи назардан, индуктивлик 
токнинг оқими боғлайдиган умумий оқим боғламининг пропорцияси. L 
индуктивлик ягона халқа структурасининг магнит структурасининг 
магнит қаршилигига боғлиқ.
Троиднинг В-Н бурмалари билан бу ҳолатида
Бу ерда индуктивликнинг медиумнинг линиявий бўлиши учун хамма 
ҳолатларда фойдали бўладиган ягона аниқланмаси йўқ. Индукция 
бўлакчаси ҳар ампер вебер айланмаси ёки хенри (ўлчов бирлиги).
Оқим боғланмалари холатларида Фарадей қонуни қуйидагича 
ифодаланади.
Электр харакатлантирувчи куч ёки индуцияланган қувват бунда 
структурадаги оқим боғламлари ўзгаришлари нормасига тенг.
Электромеханик энергия ўзгартирувчи қурилмада вақт билан магнит 
қаршилик ва вақт билан бу L турлари. Бу ҳолатда: 

---

 
Эсда тутинг: агар L турғун бўлса, биз элементар айлана анализида 
индикатор моделлаш учун яқин тенглик оламиз.. 
Магнит айланмадаги куч ва энергия алоқалари электромеханик энергия 
ўзгартириш қурилмаларининг ишларни баҳолашда жуда муҳим. Биз баъзи 
базавий алоқаларни қуйидагича берилган энергиянинг p(t) фундаментал 
аниқланмалари орқали кўриб чиқамиз. 
Бирикма (триоид холатидаги ғалтак) ичидаги куч унинг терминали 
бўйлаб ўтадиган қувватнинг махсулоти сифатида ва токнинг i(t) орқали 
бўлиши билан берилган. 
Фарадей қонунини қўллаб, тенглама (2.50) кўринг қуйидагича 
ёзишимиз мумкин
Куч бирликлари ватт (ёки жоул/секунд). 
Асосий алоқани куч p(t) шаклида қайта кўриш энергиянинг алмашиниш 
нормасидир W(t).
Биз шуни кўрсатишимиз керакки: 
Магнит структуранинг t
1
ва t
2 
вақт оралиғини маъноларида ўзгариш 
тажрибиларидаги холатларни кўриб чиқамиз.
Кейин, тизими ичидаги энергиядаги ўзгариш ∆W орқали ифодаланган 
формула ёрдамида қуйидагича ечилади. 

---

 
Биз шуни кўришимиз мумкинки 
Шуниси аниқки t
1
ва t
2 
вақт оралиғидаги ҳар энергия хажми В- Н 
бурмалари ва В ўқидаги В
1
ва В
2 
орасидаги майдондир. 
Бу йил билан олинган энергия алоқалари линиявий тавсифларга тўғри 
келмаслигини англашимиз жуда муҳим. Линиявий структура учун биз бу 
алоқаларни кейинроқ ривожлантирамиз ва шуни қуйидагиларни 
кўришимиз мумкин.
Олинган энергия ифодаланмалари магнит майдон хажмидаги энергия 
запасининг ўлчамлари билан таъминлайди / 25