Ушбу фан бўйича ўкдладиган маърузаларда энергетик ман-баларнинг ўзяапггириш муаммолари, электр энергиясини ишлаб чиšариш жараёнлари самарадорлигини ошнриш истиšболлари

 
9-боб
.
 ЭЛЕКТР ТЕХНИКА ВА ИССИҚЛИК ТЕХНИКАСИНИНГ 
АСОСИЙ ҚОНУНЛАРИ 
Кулон қонуни. 
Бир хил зарядланган заррачалар ўзаро таъсири натижасида бир-биридан 
итарилади, ҳар хил зарядланганлари эса тортилади. 
Икки нуқтавий заряднинг ўзаро таъсир кучи:
2
2
1
0
4
1
r
q
q
F





бунда, 
1
q
, 
2
q
- нуқтавий зарядлар, 
r
- зарядлар орасидаги масофа, 

- 
муҳитнинг нисбий диэлектрик сингдирувчанлиги, 
0

- электр доимийси 
бўлиб, унинг “СИ” тизиидаги сон қиймати қуйдагига тенгдир: 
.
10
85
,
8
10
85
,
8
10
9
4
1
1
2
2
12
2
2
9
0
м
Ф
м
Н
Кл
м
Н
Кл














Конденсатор. Сиғим. 
Конденсатор деб диэлектрик билан ажратилган иккита ўтказгич тизиига 
айтилади. 
Икки ўтказгичнинг ўзаро электр сиғими уларнинг потенциаллар 
айирмасини бир бирликка ўзгартириш учун зарур бўлган зарядга миқдор 
жихатдан тенг бўлган физик катталикка тенгдир: 
2
1




q
С
Сиғимнинг ўлчов бирлиги 1 Фарада=
В
Кл
1
1
Ясси конденсаторнинг электр сиғими 
С
пластинканинг юзи 
S
га тўғри 
пропорционал бўлиб, пластинкалар орасидаги масофа 
д 
га тескари 
пропорционалдир, яъни: 

---

 
.
0
d
S
С



в) Ўзаро параллел уланган конденсаторлар батареясининг элект сиғими 
пар
С
конденсаторлар сиғимлари
C
1
, C
2
, … , C
н
нинг алгебраик йиғиндисига 
тенг: 
.
...
3
2
1
n
пар
С
С
С
С
С





Ўзаро кетма-кет уланган конденсаторлар батареяси электр сиғимининг 
тескари ифодаси 
к
к
С
.
1
конденсаторлар сиғимлари тескари ифодаси
1
1
С
, 
2
1
С
, 
3
1
С
, … , 
n
С
1
нинг алгебраик йиғиндисига тенгдир: 
.
1
...
1
1
1
1
3
2
1
.
m
к
к
C
C
C
C
С





Ток кучи. 
Ток кучи – ўтказгичнинг кўндаланг кесимидан вақт бирлиги ичида 
ўтаётган зарядга миқдор жихатдан тенг бўлган физик катталикдир: 
,
t
q
I

 
A
l
си
1

бунда, 
қ 
– ўтказгичдан т
 
вақтда ўтган заряд миқдори. 
Ток кучининг зичлиги – ўтазгичнинг бир бирлик кўндаланг кесимдан 
ўтувчи ток кучига миқдор жиҳатдан тенг бўладиган физик катталикдир: 
с
А
S
l
j
1


Ом қонуни. 
Занжирнинг бир қисми учун Ом қонуни. Занжирдан ўтаётган токнинг кучи 
унинг 
учларидаги 
кучланишга 
тўғри, 
қаршилигига 
тескари 
пропорционалдир, яъни: 

---

 
R
U
I

,
I
U
R

,
.
IR
U

Бунда 


2
1




U
- ўтказгич учидаги потенциаллар айирмаси ёки 
кучланиш, 
Р 
– ўтказгичнинг қаршилиги. 
Бутун занжир учун Ом қонуни.: Занжирдан ўтаётган токнинг кучи 
И
манбанинг ЭЮК га тўғри пропорционал бўлиб, занжирнинг умумий 
қаршилигига тескари пропорционалдир: 
r
R
I



. 
бунда р – манбанинг ички қаршилиги, Р – эса ташқи қаршилиги. 
Ўтказгичнинг қаршилиги. 
Цилиндр шаклидаги ўтказгичнинг қаршилиги
Р 
ўтказгичнинг узунлиги 
л 
га тўғри пропорционал бўлиб, кўндаланг кесим юзаси
С 
га тескари 
пропорционалдир: 
S
l
R


. 
бунда 

- ўтказгичнинг солиштирма қаршилиги бўлиб, унинг сон қиймати 
катталиклар жадвалида берилган бўлади. 
Ўтказгичларнинг уланиш усуллари. 
Кетма – кет улаш: Ўзаро кетма-кет уланган ўтказгичларнинг умумий 
қаршилиги 
к
к
R
.
барча ўтказгичлар қаршиликлари
1
R
,
2
R
,
3
R
, … , 
n
R
нинг 
алгебраик йиғиндисига тенг: 
n
к
к
R
R
R
R
R





...
3
2
1
.
. 
Параллел улаш: Ўзаро параллел уланган ўтказгичларнинг умумий 
қаршилиги 
пар
R
1
барча ўтказгичлар қаршиликлари
1
1
R
,
2
1
R
,
3
1
R
, … , 
n
R
1
нинг 
алгебраик йиғиндисига тенг: 

---

 
m
пар
R
R
R
R
R
1
...
1
1
1
1
3
2
1





. 
Кирхгоф қонунлари
Тармоқланган электр занжири учун Кирхгофнинг биринчи қонуни: 
занжирнинг ҳар қандай тугунда учрашган токларнинг алгебраик йиғиндиси 
нолга тенг: 
.
0
1



n
i
i
l
Тармоқланган электр занжири учун Кирхгофнинг иккинчи қонуни: 
тармоқланган занжирнинг ихтиёрий ёпиқ контури қисмларидаги токларнинг 
мос равишда шу контурлар қаршиликларга кўпайтмаларининг алгебраик 
йиғиндиси контурдаги барча ЭЮК ларнинг алгебраик йиғиндисига тенг: 





m
i
i
n
i
i
i
R
l
1
1

. 
Жоуль – Ленц қонуни: 
занжирнинг бир қисмидан ток ўтганда ажралб 
чиққан иссиқлик миқдори 
Қ 
ток кучининг квадрати (
И
2
) 
, занжирнинг 
қаршилиги (
Р)
ва токнинг ўтиш вақти (
т) 
нинг кўпайтмасига тенг: 
Rt
I
Q
2

Бу формуланинг чап томони асосан ток бажарган фойдали ишга тенг 
бўлгани учун, Жоуль – Ленц қонунини ўзаро эквивалент бўлган қуйидаги 
формулалар кўринишида ёзиш мумкин: 
t
R
U
IUt
Rt
I
A
Q
ф
2
2




.