Umumiy fizika kursi (ii-tom)

У
/
ъ
/
'4
/
/
S
/
S
Ч
d
в 
<г 
'б го
г»
-н
250- раем. Электромагнитдаги
В
индукцияни график 
усул 
213-§. Улчов асбоблари. Токли 
б »лан топиш.
утказгичлар орасидаги ёки токли
утказгич билан доимий магнит орасидаги узаро таъсирга асос- 
ланиб ток кучларини улчаш мумкин. Куп улчов асбобларининг 
тузилиши ана шундай узаро таъсирларга асосланган, бу улчов 
асбобларини уч синфга ажратиш мумкин: 
1
) доимий магнитлар билан токли утказгич­
ларнинг узаро таъсирига асосланган (магни­
тоэлектрик) асбоблар; 
2
) юмшоц темирдан 
ясалган цисмлари токли галтакларнинг ичи­
га тортилувчи (электромагнит) асбоблар;
3) 
иккита токли галтакнинг узаро таъсири­
га асосланган (электродинамик) асбоблар. 
Биринчи синфга кирадиган энг содда асбоб 
тангенс-гальванометрдир;тантенс-галъва-
нометр бир неча урам айлана утказгичдан 
иборат булиб, айлана марказига вертикал ук 
атрофида айлана оладиган магнит стрелкаси 
урнатилган (251-раем). Стрелка жойлашган 
содада урамлардаги ток досил цилаётган 
майдон кучланганлигини узгармас ва бу кучланганлик урамлар* 
нинг марказидаги кучланганликатенг деб дисоблаш мумкин бу? 
лиши учун стрелка етарли даражада кичик булиши зарур. У 
вацтда 194- параграфда айтилганларга биноан:
Н
= Н р
0
)
251- раем. 
Тангенс­
гальванометр.

---

бу ерда / — урамларда оцаётган токнинг кучи, 
п
— айланма 
утказгичнинг узунлик бирлигидаги урамлар сони, 
— урам- 
ларнинг радиуси. Урамларда ток булмаганда стрелка Ер магнит 
меридиани буйлаб жойлашади; агар бунда урамлар текислиги 
дам меридиан текислигида жойлашган булса, стрелка урамлар 
текислигида жойлашади. Ток берилганда урамларнинг магнит
майдони 
И
урамлар
текислигига тик иуналади ва магнит 
стрелкаси урамлар досил цилган 
магнит майдон билан Ер магнит 
майдонининг горизонтал ташкил 
этувчиси томонидан таъсир этаёт­
ган кучлар тенг таъсир этувчи- 
сининг йуналиши буйлаб жойла­
шади. Бунда 252- раемда курини­
шича, стрелка 
билан урамлар 
текислиги орасидаги <р бурчак 
цуйидаги муносабатдан топилади:
tgcp =
Н
Ht
ер
252- раем. 
Тангенс-гальвано­
метр стрелкасипинг мувозанат 
вазиятини топншга дойр.
tgcp =
бу ерда /Уер — Ер магнит майдо­
нининг горизонтал ташкил этув­
чиси. Бу формулага 
Н
нинг (1) 
ифодадаги 
цийматини 
цуйсак, 
цуйидагини топамиз:
2
т
m
/
бундан
/ =
R I1
е
2 зд
tg ? .
(
2
)
Бу муносабатда Ер магнит майдонининг / / ер горизонтал таш­
кил этувчиси эрстедларда, 
R
эса сантиметрларда улчанса, у 
вацтда ток кучи ток кучининг электромагнит бирликларида 
улчанган булади. /?//ег,/2ия катталик Ер шаринииг муайян бир 
нуцтасида турган муайян асбоб учун узгармас катталикдир, 
шу сабабли
/ = С - tg ср,
(
2
а)
яъни 
I
ток кучи ср огиш бурчагининг тангенсига пропорционал- 
дир. Гальванометр доимийси 
С
ни ё 
R
ва / / ер ларнинг берил­
ган цийматидан фойдаланиб дисоблаб чицариш, ёки гальвано- 
метрдан маълум ток утказиб уни даражалаш йули билан 
аницлаш мумкин.

---

Кузгалувчан магнитлар системаси билан жидозланган бош- 
качарок куринишдаги улчов асбоби 253- раемда тасвирланган. 
Бу асбобда ишлатилган магнитлар системаси