|
1Х
ва маг-
мит сингдирувчанлиги
р
булган узагида узунлиги
/ 0
ва магнит
сингдирувчанлиги ц
0
булган даво тиркиши (245- раем) бор деб
фараз киламиз. Куйида бу тиркиш оким катталигини анча уз-
гартиришини курамиз.
Бу мисолда окимни аниклаш учун тороиднинг урта чизи-
гидан иборат контур буйича Н векторнинг циркуляцияси ифо-
дасидан фойдаланамиз. Бу контур ураб турган тула ток
IN
га
(тороиднинг барча урамларидаги токка) тенг,
шундай килиб, куйидагини топамиз:
V
И,А1
= 4тг
IN.
Тороид ичида магнит майдоннинг йунали
ши тороид урта чизигининг йуналиши билан
бир хил булгани учун узакдаги ва тиркиш-
даги кучланганликларни мос равишда Н ва
2 4 5 - раем. / 0 тир-
Н
0
билан
белгилаб, куйидагини топамиз:
киш дан
утаётган
4r.N I
=
H l, + H .L
магнит о^ими.
1 1
и 0
ёки
И
ва
И 0
кучланганликлар урнига
В = pH
ва
В0
= [х
0/ / 0
магнит индукцияларини киритсак:
4~NI
= — /j
— /0.
v-
н-о
(4)
Бу муносабатга
Ф
окимни киритамиз.
Ф
оким узак ичида дам,
тиркишда дам бир хил булади.
5 — тороид урамларицинг кундаланг кесими,
S 0
эса тир-
Кишнинг оким «тиркншида окимнинг кундаланг кесими узгар-
мас деб фараз киламиз) утаётган кисмининг кундаланг кесими
булсин, у долда
В
= —
В —
—
°
s
’
Ий
- бу
Буларни (4) формулага куйсак, у куйидаги куринишга келади:
* ■ « - * ( & + & ) •
«в)
Бирок 4
k
N !
магнит юритувчи куч ( £
,п)
дан иборатдир, /
1
(/5и,
ва /о/^оРо ни эса мос равишда узак билан тиркишнинг
r m
ва
rm0
магнит каршиликлари деб аташимиз мумкин, бунга биноан
ё т = Ф ( Г т + Г т<>)
ёКИ
Ф
=
^
.
’ т
'то
Каршиликлар йигиндиси
(гт
4
-
г т0)
ни
R m
билан белгила
сак,
Оцим Ф яна
магнит юритувчи кучнинг
Rm
магнит цар
шиликка нисбати билан ифодаланаётир, бунда
занж ирнинг R m
магнит царш илиги унинг кет ма-кет ула н га н цисм ларининг
магнит ц а рш иликлари йигиндисига тенг.
Энди магнит занжири
п а р а л л е л
тармоцланган долни царай-
лик. Бундай тармоцланиш схемаси 246- раемда тасвирланган.
Занжирнинг урта цисмида
магнит юритувчи кучни вужудга кел-
тирувчи урам булсин. Занжирнинг
урта цисмидаги Ф индукция оцими
занжирнинг бошца иккита цисмидаги
Ф, ва Ф
2
оцимларга ажралади, демак,
ф = ф , -f ф 2.
Параллел уланган цисмларнинг дар
бири учун цуйидаги муносабатлар
уринлидир:
6
Фг
= у 1".
' ml
бу ерда
г тЛ
ва
г т2
царшиликлари,
%т-
+
Фг
булгани учун
Ф, =
246- раем. Магнит занжири
нинг параллел тармоцланиши
оцимлар утаётган участкаларнинг магнит
-умумий магнит юритувчи куч.
Ф = Ф г -\-
тула магнит кар-
тула царшилиги
(
6
)
N / ml
' m 2 '
* \ т
Бундан параллел уланган участкаларнинг
Rm
шилиги параллел уланган утказгичларнинг
сингари,
Rm
Г ml
Гщ2
муносабатдан аницланади, деган хулосага келамиз.
Магнит занжирининг юцорида цайд цилинган цонунларига
асосланиб электромагнитлар, яъни кучли магнит майдонлар до
сил цилишга имкон берадиган асбоблар цурилади. Электро-
магнитларда магнит майдонни соленоиддан оцаётган ток вужуд
га келтиради; майдонни кучайтириш учун соленоидларнинг
ичига темир узаклар киритилади. Темир узакнинг цандай роль
уйнашини тушуниб олиш учун цуйидаги бир долни текшира-
миз. Уци буйлаб улчанган узунлиги
I,
кундаланг кесим юзи
S ва урамларининг умумий сони
N
булган тороид берилган
булсин. Бу тороиддан
I
ток кучи оццанда тороиднинг ичида
кучланганлиги
/ / = 4ТС
у
/
булган майдон досил булади.
(7)
*
Энди тороиднинг ичига темир узак киритамиз: бу узак то
роиднинг деярли бутун ичини тулдирсин. Ана шу тороиДда
цолдирилган тирциш (245- раем) ичидаги майдон кучланган
лигини аницлаймиз. Бунинг учун аввал (5) формуладан тороид
нинг ичидаги индукция оцимини топамиз:
ф
= _
1
л М ..
М I
*0
Six
1
5
0
(
8
)
бу ерда /j — темир узакнинг узунлиги, |х — унинг магнит синг
дирувчанлиги, /0— тирцишнинг
кенглиги,
S
0
— тирцишдаги
оцимнинг. кесим юзи (тирциш ичидаги давонинг магнит синг
дирувчанлиги (ха =
1
деб дисоблаймиз). Агар тирциш
даражада тор булса, у долда (
8
) формуланинг махражидаги
дадни
~
дадга нисбатан назарга олмаса дам булади; у
долда
Ф
= 4л
~
/Six.
ч
Узакдаги индукция
В = —
цуйидагига тенг булади:
В = 4 к ^ -
/,х.
Ч
Тирциш тор булганда индукция чизицлари узакни тирциш-
дан ажратувчи чегарага утказилган нормаль буйлаб йуналади,
шунинг учун тирциш ичидаги
В 0
индукция узак ичидаги
В
индукцияга тенг (206- § га царанг) булади.
"Тирциш содасида магнит сингдирувчанлик ;х
0
= 1 булгани
учун магнит майдон кучланганлиги
=
В 0\
бундан, тацрибан
1Л
= / десак, цуйидагини досил циламиз:
// ( , = 4 * 4 /|х.
Бу ифодани (7) билан таццосласак, етарли даражада тор
тирцишдаги майдон кучланганлиги узаксиз тороидда досил
булган кучланганликдан jx марта катта эканини курамиз.
Ана шундай узакли тороид далцасимон электромагнит бу
лади. Одатда лабораторияларда ишлатиладиган электромагнит-
лар бир оз бошцача куринишда булади, бироц темир узакнинг
ишлатилиши эффектив фойда бериши учун магнит занжири
деярли берк ва даво тирциши юцоридагидек тор булиши ке
рак. 247- раемда лабораторияларда ишлатиладиган электромаг-
нитларнинг бир тури тасвирланган. Электромагнитларда узак
нинг ролига тугри бадо бериш учун одатда узак ясаладиган,
темирнинг jj. магнит сингдирувчанлиги майдон кучланганлигига
боглик булишини ва, шу сабабли, майдон кучланганлиги узга
риши билан узакнинг роли дам узгаришини эсда саклаш лозим.
Электромагнитнинг магнит занжиридаги тиркиш тор булса ун-
даги магнит майдоннинг
Н0
кучланганлиги сон жидатдан узак
даги
В
индукцияга тенг бу
лади.
В
билан узак ичидаги
майдон кучланганлиги
И
орасидаги богланишнинг ха-
рактери
2 2 0
- раемда тасвир-
ланган. Узак ичидаги май
доннинг
Н
кучланганлиги
электромагнит
урамидан
окаётган
I
ток кучига про-
порционалдир. Шунга кура,
В
билан, демак, тиркишда-
ги майдон кучланганлиги
М0
билан урамда
окаётган /
Do'stlaringiz bilan baham: |
