Umumiy fizika kursi (ii-tom)

V
дажми 
буйича олинган.
(6 а) ифодадан фойдаланиб, рад иуси
R
булган текис зарядлан ган сфера 
электростатик майдонининг тула энергиясини топамиз. Сферанинг заряди 
Q
ва сфера буш лицда жойлашган булсин.
Зарядланган сф ерага концентрик булган чексиз юпца шар цатламига 
тугри келган 
d W
энергияни дисоблаймиз; бу шар цатламининг радиуси 
г
ва унинг цалинлиги 
d r
булсин. Катлам юпца булгани учун цатлам ичидаги 
барча нуцталарда 
Е
майдон кучланганлиги доимий ва цуйидагига тенг де- 
йиш мумкин:
Катламнинг дажми 
d V
=
4кr^ d r
булади, шунинг учун цатлам ичидаги май­
дон энергияси
Q3
dW = ^ d r .
d W
ни 
г
буйича 
г
=
R
(за ряд ланган сф ера сирти яцинидаги нуцталарга 
мос булган) цийматдан г =
оо 
цийматгача интеграллаб бутун майдон энер ­
гиясини аницлаймиз:
} Ql .
_
Q!
? 
- J 2 
r i dr -
2 J
W
Q?
f
d r
/-
2
'
Интеграллашни баж ар сак, цуйидагини досил циламиз:
О
О
| 
—
=
_L, 
бундан 
W
= — эканини топамиз. Якка сферанинг сигими 
J /-2 
R
2 
R
унинг р адяуси га тенг (С =
R ),
шунинг учун кейинги ифодани цуйидаги 
куринишда ёзиш мумкин:
1 
Q2
* = 2 • Т-
бу 137- § даги зарядланган жисм энергиясининг ифодаси (46) билан бир 
хил. Шундай цилиб, электр майдоннинг энергия зичлиги ифодасндан фойда- 
ланган долда заря дланган жисм энергиясининг зар я д ва 
c h f h m
орцали ифо- 
даланган дастлабки ифодасига келдик.

---

XV Б О В
Д И Э Л ЕК Т РИ К Л А РД А
ЮЗ ВЕРА ДИ ГА Н
ЭЛЕКТРОСТАТИК ^ О Д И С А Л А Р
139-§, Диэлектриклар. Диэлектрик доимий. Утган асрнинг 
урталарида Фарадей сферик конденсатор билан тажриба ут- 
казаётганида конденсатор цопламалари орасидаги ф !Зо ^аво 
урнига олтингугурт билан тулдирилса, конденсаторнинг сиги­
ми бир неча марта ортишини аницлади. Кейинчалик, бу ^о- 
дисанинг умумий характерда эканлиги ва ^ар цандай конден­
саторнинг chfhm и цопламалари орасидаги фазо цандай утказмас 
модда (
д иэлект рик
) билан тулдирилишига боглиц эканлиги 
аницланди. Конденсатор цопламалари орасида бушлиц булган- 
даги сигимни 
С0
билан белгилаймиз. Конденсатор цопламала­
ри орасида диэлектрик булганда унинг сигими
С = еС0. 
(1)
е катталик конденсатор цопламалари орасида бушлиц урнида 
бирор диэлектрик булганда конденсаторнинг сигими неча мар­
та ортишини курсатади. Бу катталик 
диэлект рик доимий
деб 
аталади.
Диэлектрик доимийнинг циймати диэлектрикнинг табиатига 
ва у турган шароитга (температура, босим ва ^оказо) боглиц. 
Тажриба барча моддалар учун е > 3 эканлигини курсатади. (1) 
формулага мувофиц диэлектрик доимий е улчамсиз катталик- 
дир; бушлиц учун е = I1. 
1
- жадвалда бир цанча моддалар 
учун (одатдаги температурада) диэлектрик доимийнинг ций­
матлари келтирилган.
1- ж а д в а л
Д и э л е к т р и к д о и м и й
М о д д а
е
Мо д д а
е
Мо д д а
6
Парафин . .
2,1
Эбонит . . .
2 ,5
Хаво (1 
а т м
Слюда 
. . .
Керосин . . .
2 , 0
да)
1,0005
6—7
Олтингугурт .
4
Шиша . . .
5 , 5 —7
81
Мум 
. . . .
7, 8
Чинни 
. . . 5 , 7 - 6 , 3
1 Электр катталикларни улчаш учун шундай система киритиш мумкин* 
ки, бу системада ди электрик доимий е улчамли катталик булиб, унинг ций* 
м ати бушлиц учун бирдан фарцли булади. Буни биз куйироцда курсатамиз.

---

Жадвалдан куринишича, диэлектрик доимийнинг кийматла­
ри бирдан жуда кам фарк киладиган катталиклардан (атмос­
фера босимидаги газларда) бир неча унларгача боради. Сув- 
нинг диэлектрик доимийси айникса катта (е = 81).
Ясси конденсатор пластинкалари орасига бир жинсли диэ­
лектрик киритганда нималар булишини к^райлик.
Даставвал, конденсатор копламалари атрофдаги жисмлар- 
дан улардаги зарядлар узгармай коладиган килиб ажратилган 
дейлик:
Q = oS
Бу золда конденсаторни диэлектрик билан тулдирганда кон­
денсаторнинг сигими унинг копламалари орасидаги потенциал­
лар айирмасининг камайиши ^исобига ортади. Хакйкатан зам,
муносабатдан куринишича, конденсатор копламаларидаги