Umumiy fizika kursi (ii-tom)

™
1 
QiQk
сиз итаришишига мос келади. 1урли ишорали зарядлар учун 
к
——- 
ифода
ik
манфий ва, демак, дар иккала заря д яцинлаш ган сари узлуксиз камая бо­
ради: турли ишорали иккита заряд узаро цушилгунча ва бир-бирларини 
цисман ёки тула нейтраллагунча бир-бирига тортилади. За рядларнинг дар 
бир жуфти досил циладиган конф игурациянинг тургунмаслиги дацидаги бу 
хулоса бошлангич тацсимланиши дар цандай булган зарядлар системаси учун 
дам, дажм зичлиги билан характерланувчи зарядларда н иборат электр сис­
тема учун дам тугри эканини жуда аниц к}'рсатиш мумкин.
Э л е к т р за р я д л а р н и н г т у р г у н ст ат ик ко н ф и гур а ц и я си м а в ж у д б у л а -
ш и м у м к и н эмас.
Бундан, мураккаб электр система^зр булган атомлар ва молекулалар 
статик систем алар була олмаслиги 
келиб чицади. Планеталарнинг Куёш 
атрофида даракати туфайли Куёш -системаси тургун булгани каби атом ва 
у о л е к у л а л а р дам заррачаларнинг узл уксиз даракати туфайли тургун булиб 
туюлиши мумкин. Бироц электродинамика нуцтаи назаридан система бу 
долда дам тургун булмайди, чунки тезланиш билан даракатланаётган зарра- 
ча нурланиш орцали узлуксиз энергия йуцотиб туради. Классик нуцтаи на- 
зарга кура зарядлан ган алохида заррачалардан ташкил топган атомлар ёки 
молекулаларнинг тургун моделини тузи ш мумкин эмас. Атомлар ва моле- 
кул алар н и н г тургун долатини квант механикасигина туш унтириб беради.
5 
С. Э. Ф риш , А. В. Тиморева
п
(
2
)

---

Энди 
зар яд ли я к к а л а н га н ут казгичнинг
электростатик 
энергиясини зисоблаймиз. Дастлаб зарядланмаган утказгич 
маълум Q электр мицдори билан зарядланади ва бунда унинг 
потенциали циймати 
V
га тенглашади, дейлик.
Утказгични зарядлаш учун иш бажариш керак, бу иш 
зарядланган утказгич энергиясининг улчови булади; утказгич 
разрядланганда 
бу ишни цайтадан олиш мумкин. Заряд- 
лашда бажарилган ишни зисоблайлик.
Утказгичнинг заряди билан унинг потенциали цуйидагича 
богланган:
Q = C V ,
(3)
бунда 
С
— утказгичнинг сигими.
Утказгични зарядлаётганда унинг 
Q
заряди орта боради, 
заряд билан бирга унинг 
V
потенциали зам ортади ва бунда 
улар замма вацт (3) муносабатни боглаб туради.
V 
потенциалнинг Q зарядга богланиши график равишда 
координата бошидан утувчи тугри чизиц билан тасвирланади
("51- раем).
Утказгичда аввалдан бирор Q заряд 
бор деб фараз цилиб, утказгичга чексиз- 
ликдан яна чексиз кичик 
dQ
зарядни 
келтириш учун сарфлаш керак булган 
dA
ишни зисоблайлик. 
dQ
заряд кичик 
булгани учун уни утказгичга берганда 
утказгичнинг потенциали сезиларли уз- 
гармайди, деб зисоблаш мумкин. Ш у­
нинг учун 
dA
иш 
dQ
заряднинг утказ­
гич билан шартга кура потенциали нол­
га тенг булган чексиз узоцлашган соза 
орасидаги потенциаллар айирмасининг купайтмасига тенг бу­
лади. Шундай цилиб, 
dA
=
VdQ
булади. Жиемни 0 потенциал- 
дан 
V
потенциалгача зарядлаганда барча зарядларни кучи­
ришда бажарилган тула иш барча элементар 
dA
ишларнинг 
йигиндиси билан, яъни 
0
дан 
V
гача олинган интеграл билан
* 
ифодаланади:
v
Л = j 
VdQ.
О
(3) ифодадан: 
d Q = C dV
булади, бундан ишнинг ифодаси цу­
йидагича булади:
к
Л =
J 
C V d V .
О
нинг 
Q
зарядга богла­
ниши.

---

Жиемнинг сигими 
С
доимий катталик булгани учун уни интег­
рал белгисидан танщарига чицариш мумкин, шундай цилсак, 
цуйидагини топамиз:
к
С 
С V 2
А = С
j 
V -d V
= — •
о
Бу иш зарядланган жиемнинг 
W
энергиясини 
билдиради; 
зарядланган утказгич энергияси цуйидагига тенг булади:
W
 =
(4)
С
сиfhmhh (3) муносабатга кура Q заряд ва 
V
потенциал ор» 
цали ифодаласак, энергия учун бошцача ифода зосил булади:
\ \ 7 = i - Q l /
(4а)
па, ип^оят, потОициални заряд па сигим орцали ифодалаб, заряд- 
лпипш угказгнчпинг энергиясини ифодаловчи учинчи форму­
лами ^оснл циламиз:
w
=