Umumiy fizika kursi (ii-tom)

V t—
— 
V2
потенциаллар айирмаси 
е 
марта камайганда сигими 
е 
мар­
та ортиши керак. Потенциаллар айирмаси эса копламалар ора­
сидаги электростатик майдон кучланганлигининг заифланиши 
туфа’йли камаяди, чунки 131- § даги (2) муносабатга мувофик:
Р ^ У* - У»
■
 
а
Копламалари орасига диэлектрик тулдирилган конденсаторнинг 
Е
майдон кучланганлиги билан худди шундай буш конденса­
торнинг 
Е0
майдон кучланганлиги бундай шароитда куйида- 
гича боглангандир:
£
Майдоннинг заифланиш сабабини аниклайлик. Конденсатор 
копламалари орасидаги электр майдонга киритилган диэлек­
трик (122-§ га каРанг) молекулаларпдаги зарядлар кайтатак- 
симланиши ёки диполь молекулаларнинг бурилиши натижасида 
диэлектрик кутбланиб колаДи- Диэлектрик бир жинсли бул­
ганда бундай кутбланиш вактида диэлектрикда дажмий заряд­
лар зосил булмайди (53- расмга каРанг)> чунки молекулалар 
бутун ^олда нейтрал замда кушни молекулаларнинг зарядла- 
ри бир-бирини компенсациялаб туради. Бирок диэлектрикнинг 
чегарасида зарядлар 
компенсацияланмайди. Бунда диэлек­
трикнинг манфий пластинкага каРаган сиртида компенсациялан- 
маган мусбат зарядлар, мусбат пластинкага караган сиртида 
эса компенсацияланмаган манфий зарядлар вужудга келади. 
Бу зарядлар 
богланган
зарядлар дейилади. Бу зарядлар ди­

---

электрик сиртида доимий + а ва — а сирт зичлиги билан тацсим- 
ланган дейиш мумкин (батафсилроц 141-параграфга царанг).
Натижада диэлектрикда 
цутбланиш 
туфайли 
цушимча 
электр майдон зосил булади. Бу майдон 
конденсатор цопла-
иа лари вуж удга келт ираёт ган майдон йуналиш ида ца-
рам а-царш и томонга й у н а л га н ­
дир.
Копламалар орасида диэлект­
рик 
булмаганда 
конденсатор 
майдонининг кучланганлиги Е
0 
>ь + 
булсин. Е
0
катталик цопламалар-
.--------------------------
1
даги зарядларнинг (бу зарядлар-
й_| 
ни биз эркин зарядлар деб атай-
53- раем. 
Конденсатордаги 
ди- 
м и з ) 0
зичлиги билан цуйидагича 
электрик. 
боглангандир:
Е0
= 4 
к а .
Диэлектрикнинг цутбланиши туфайли вужудга келадиган май­
доннинг 
Е'
кучланганлиги богланган зарядлар зичлиги билан 
юцоридаги муносабатда боглангандир:
Е '
= 4тг а'.
Диэлектрик билан тулдирилган конденсатор цопламалари ора­
сидаги тула майдоннинг Е кучланганлиги цопламалар майдон- 
ларининг ва цутбланган диэлектрик майдони кучланганлик- 
ларининг геометрик йигиндисига тенг булади:
Е = Е
0
+ Е'.
Е
0
ва Е' ларнинг йуналиши царама-царши эканлигини назарга 
олган золда натижавий кучланганликнинг сон цийматини то­
памиз:
Е
=
Е0 — Е '
= 4л (а - о').
Шундай цилиб, диэлектрикнинг цутбланиши натижасида 
майдон заифлашар экан.
Куйидаги
Е = — = —
£ 
£
муносабатдан фойдаланиб, диэлектрикдаги богланган зарядлар 
зичлиги билан майдон кучланганлиги орасидаги богланишни 
топамиз:
, 
4тгс — 
Е
вЕ — Е
в
— 1 „
„С" 
/ о \
О =Я
----- • г——
= —з—
Е
 = *£. 
(3)
4тс 
4тс 
4тс 
* 
'
х — g Y-~ катталик цутбланиш коэффициента дейилади. Рав- 
шанки, цутбланиш коэффициента диэлектрикнинг турига бог-

---

лиц булади. (3) тенгликдан куринишича, диэлектрикнинг цутб­
ланиши натижасида 
унинг 
чегарасида вужудга келадиган 
зарядларнинг зичлиги диэлектрикдаги майдон кучланганлиги­
га пропорционалдйр (батафсилроц 142- § га царанг).
Берилган золда цутбланган диэлектрик фацат уз ичидаги- 
на заифлаштирувчи майдон вужудга келтиришини цайд цилиб 
утамиз. Шундай эканлиги +
а'
ва — о' зарядли иккита парал­
лел текисликнинг шу текисликлар билан чегараланган соза- 
нинг ташцарисида зосил цилган кучланганлиги нолга тенг 
эканлигидан (128- § га царанг) келиб чицади. Демак, диэлек­
трик билан пластинкалар орасида тирцишлар булса, улардаги 
электр майдон кучланганлиги диэлектрик киритилгунга цадар 
цандай булса, кейин зам шундайлигича цолади.
Энди цопламаларидаги потенциаллар айирмаси доимий сац- 
лаб турилган (бунинг учун цопламаларни потенциаллар айир­
маси доимий булган манбага уланади) конденсаторга киритил- 
ган диэлектрикнинг таъсирини курайлик. Бу золда цопламалар 
орасидаги майдон кучланганлиги (кучланганлик билан потен­
циал орасидаги асосий муносабатга биноан) цатлам киритил- 
масдан олдин цандай булса, шундайлигича цолади. Диэлектрик­
нинг цутбланиши майдонни заифлаштиради, 
шунинг учун 
конденсатор цопламаларидаги эркин зарядни орттириш билан- 
гина кучланганликни доимий сацлаш мумкинлиги равшандир. 
Эркин заряд мицдори конденсатор уланган манба зарядлари 
Зисобига орттирилади.
(
2
) 
муносабатдан куринишича, сигимни е марта орттирганда 
шу шароитда цопламалардаги эркин заряд s марта ортади.