С. Зайнобидинов, X. Акромов яримутказгичлар

ЗАРЯД Т А Ш У В ЧИ Л А Р К О Н Ц Е Н Т РА Ц И Я С И  
ВА ХДРАКАТЧАНЛИГИНИ & Л ЧА Ш УСУЛЛАРИ
Эркин заряд ташувчилар (электронлар, каваклар) кон- 
цел фацияси (и, 
р
)ни ва \аракагчанлик (мр, м„)ни Улчаш­
нинг бир крнча усуллари мавжуд. У ёки бу усулнинг кУлла- 
ниши уларнинг метрологик характеристикасига, у.тчана- 
ётган параметрларни тушунтириш маълумотларга бойлига, 
Улчаш усулларининг физик асослари, намунанинг элек­
трофизик хоссалари, геомефик шакли ва улчамларига бог­
лик;- Улчаш усулини танлашда булардан ташк^ри ускуна- 
ларнинг техник мураккаблиги, физик катталиклар ни 
Улчашдаги хатоликларни назарда гугиш керак. Заряд та­
шувчилар конценфацияси ва \аракатчанлигини Улчаш 
усуллари ичида кенг таркалгани Холл эффектига асос­
ланган усулдир, Бу усул билан яримУгказгич намунада 
гща
ни улчащдан ташцари, электр Утказувчанлик типини 
хам аницлаш мумкин. Заряд ташувчилар конценфация­
си на \аракатчанлигини температурага богли^лигини 
Улчаб, такдаданган зона кенглигини, киришмаларнинг ма- 
\аллий энергетик сатхдари, ионизация энергияси, кириш­
ма атомларниш концентрацияси ва заряд ташувчилар­
нинг сочилиш механизмларини анюушш мумкин.
2.1 -§. Холл эффекти ёрдамнда заряд ташувчиларыниг 
концентрацияси ва ^аракатчанлигиня 
улчаш усуллари
а) Холл электр юритувчи кучи
Холл эффекта яримутказгич намуналарда уларга элекгр 
ва магнит майдонлариниш бир вакгдаги таъсиридан ву- 
жудга келади. х Уки йУналишида (намуна буйи буйлаб)

---

2.1-раем.
Холл электр юритувчи кучининг пайдо булишини 
тушинтиришга чизма (а) ва Холл эффектами улчаш схемаси (б)
окдётган параллелепипед шаклвдаги намунани унта тик 
г ук,и буйича йуналган магнит майдонига киритганда, 
намунада магнит хамда ток / йуналишига тик булган 
у 
ук,и йуналишида кундаланг электр юритувчи куч (ЭЮ К) 
хосил булишига Холл эффекти деб аталади (2.1-расм). Бу 
эффектнинг 
мохиятини к,искдча куриб чикайлик. Узун­
лиги 
а,
эни 
Ь,
к,алинлиги 
d
булган намуна берилган булсин. 
хуки буйича / ток утаётган намунани г УКИ буйича йунал­
ган магнит майдонга тик килиб урнатганда х — уки буйи­
ча 
V = -fxn Е
уртача дрейф тезлик билан хдракатланаётган 
электрон Лоренц кучи
таъсирида 
х
ва 
z
укларига тик булган 
у
— уки йуналишига 
бурилади (окади). Электрон ва кавакларнинг дрейф тез- 
ликларининг йуналиши ва заряд ишоралари \ар хил булга­
ни учун улар намунанинг факат бир томонига огади. 
Шундай килиб, намунада 
у —
уки йуналишида кундаланг
ток пайдо булади. Намунанинг 
у —
уки йуналишидаги 
улчами чекланган х,олда / — ток намуна устки сиртида 
(раемда келтирилган хол учун) заряд ташувчиларнинг 
тупланишига, остки кисмида эса уларнинг ишораларига
F=-e[VB]
(
2
.
1
)
(
2
.
2
)
74

---

тескари ишорали етишмаган заряддар гупланишига олиб 
келади. Натижада намунанинг остки ва устки томонлари 
карама-карши зарядланади ва кундаланг Холл электр май- 
донининг ошиб бориши унинг заряд ташувчиларга (элек­
трон ёки кавакка) таъсир кучи (
F=eE)
Лоренц кучига ва 
кундаланг / — гок нолга тенг булгунча давом этади. На- 
тижавий электр майдон кучланганлиги 
(Е)х —
ук,ига нис­
батан магнит майдон индукцияси 
В;
га пропорционал 
булган Холл бурчакка огади
f&Va = l T = f l H BZ 
(2.3)
бу ерда: 
[iH
— ^аракатчанлик бирлиги билан улчанадиган 
пропорционаллик коэффициенти. У Холл \аракатчанли- 
ги деб юритилади. Заряд ташувчиларнинг Холл хдракат- 
чанлиги электр утказувчанликни 
(о = еп^п)
аникловчи мик- 
роскопик ^аракатчанликдан фарк, килади. Каттик жисм- 
ларда кинетик х,одисаларнинг назариясига кура бу 
х,аракатчанликлар
Цп11=е<т2>/ц.<т>] 
(2.4)
ифодалар билан аникланади. Бу ерда: г — заряд ташув­
чиларнинг релаксация вакти,/!* — заряд ташувчиларнинг