С. Зайнобидинов, X. Акромов яримутказгичлар

1 
{ 
1 + 2 l/S 
2 + 2 I/S 
4 + 2,1/S 
5 + 21/S )
булишлигини курамиз. Юкорида кайд этилган бошка 
\олатлар учун тузатиш функциялари, мавх,ум нуктавий 
ток манбаларининг жойланиши 1.2а-жадвалда, уларнинг 
х,ар хил 1/S учун кийматлари 1.2-жадвалда келтирилган.
1.2б-жадвал
(
1
.
35
)
1/S
F p /S )
F3V/S>
FtU/S)
0
1,82
0,62
0,5
00
0,2
1,365
0,79
0,533
8,07
0,5
1,182
0,882
0,658
2,08
1
1,06
0,947
0,842
1,232
2,0
1,01
0,992
0,965
1,038
5,0
1,004
0,996
0,997
1,003
10,0
1,005
0,9995
0,9996
1,004
Жадвал та>ушлидан куринадики, / > 
булганда х,амма 
курилган \олатлар учун тузатиш функциялари бирга якин. 
Шунинг учун уни инобатга олиш шарт булмайди. Наму­
наларда солиштирма каршиликни аникдашда зондлар­
нинг томони S булган квадрат учига жойлаштирилган 
усул билан \ам аниклаш мумкин (1.11а-расм). Бу усул 
билан солиштирма каршиликни аниклашда 1 ва 2 зонд- 
лардан 1 ток утказилиб, 3 ва 4 зондлар оркали потенци­
аллар айирмаси аникланади. Яримчексиз намуналар учун 
(a, b, d > S ) , яъни, намуна улчамлари зондлар орасидаги 
масофадан жуда катта булганда солиштирма каршилик
^34 
2 л S
Р
(1. 39)
формула билан хисобланади.
29

---

Зондлар яримчексиз намунанинг бирор гомонига зонл 
лар орасидаги масофа тартибида жойлашган булса,р НИ1 ~ 
тузатиш функцияси ^исобга олинадиган
Р '
2 л S