Zarralar fizikasi

p ( m
p T t t i f c 4
r(E)
bu qiymatni (3.8.1) ga qo‘ysak:
9Й>
mdE
2 x % V
m
PpP?EfiE~dE
(3.8.10)
(3.8.9) formuladan
t o *
( Г
2
2
2
— -
m0c
с
\
\ 1/2
va
/
f
г 2
ЩШ \ - т
У
: \ c
. ■
■
1
1/2
Pp va 
Pv
— qiymatlami (3.8.10) ga qo‘ysak:
codE
=
V2
mm
rE2
*-*0
2 2
v c '
J
ч 1 / 2
С
v 
2 2
Т-ЩС
dE
(3.8.11)
96

---

Antineytrino energiyasini 
Ev
bevosita oMchash qiyin, shuning uchun 
En = EQ- E munosabatdan foydalanib, Eb energiyasi orqali ifodalaymiz, 
qaysiki E0 = Eb. U holda:
/ E 2
x l / 2
2 2 
mnc
\
e
№- E ) 2
М2
■
> ■
> 
n£c
dE
. 3.8.11’)
Antineytrino tinch holat massasi nol yoki nolga yaqin bo‘lgani uchun 
mn = 0 ni tashlab yuboramiz:
V2
2n b с
| я ь.|2 £ ( £ „ - £ )
(
e
2 
}
JZt
? 
2 
2 
m 0 C
1/2
UEo-E)2)
2
С
\
 
/
\ l / 2
dE =
V2
£
IS 
2 2
—r
— mic
x l / 2
*0
(E0- E f d E .
3.8.12)
belgilashlarni kiritib (3.8.12) ifodani quyidagicha yoza olamiz:
тг2 
5 4
V mic
 
. |2 
/
9 
\ i / 2 /
\ 2 ”
® ( £ ) Ж = —
M l
(3.8.13)
(3 .8 .1 3 ) ifoda p -y em irilish d a p -z a rra la rn in g energiya b o ‘yicha
taqsimotini xarakterlaydi.
M atritsa elementining energiyaga bog‘liq emasligini hisobga olgan holda 
uni boshqa kattaliklar bilan birlashtirib, 
S
bilan belgilaylik. U holda (3.8.13) 
ifodani quyidagicha yoza olamiz:
a)(e) = C 2e ( e 2 - l ? 2(£0 - e ) 2.
(3.8.14)
Beta-zarralaming energiya bo‘yicha taqsimoti neytrinoning tinchlikdagi 
massasiga bog‘liq. (3.8.14) tenglama 
m v -
0 hoi uchun yozilgan (3.10- 
rasm, 1-chiziq). Agar antineytrino massasi elektron massasiga teng deb 
taxmin qilinsa (m v = m 0) b-spektr o‘zgaradi:
®(£-)=JV2£r(£-0 -£ r)(ff2 - l ) 12[^(£:0 - f f ) 2 - l J 2 - 
(3.8.15)
B u holda 3.9-rasm 2-chiziq bilan berilgan, 3-chiziq esa antineytrinoning 
massasi kichik, ammo mv ' 0 degan taxmin asosida chizilgan.
97

---

3.9-rasm.
i
Antineytrinoningmassasinibaholashda3.9-rasmdagi 
S 0
— 
S 0
kesmani
olish mumkin. m^ = 0 boMganda tajriba natijalariga mos keladi. Beta- 
spektrga hosilaviy yadro kulon maydonning ta’sirini yadroning zaryadi va 
elektronlaming energiyasiga bog‘liq bo'lgan 
f (Z,
E ) koeffitsient bilan 
hisobga olish mumkin. Bu ko‘paytmaning qiymatlari maxsus jadvallarda 
berilgan. Albatta, bunda atom elektronlarining yadroni ekranlash ta’sirini 
ham hisobga olish zarur.
Yuqoridagilarni e’tiborga olganda p -zarralar chiqish intensivligini 
xarakterlovchi 
0
) ( s )
funksiya:
a>(s)= с
2f ( e , z ) s { e 2 -
\ j l2{s0 - s )2 
•
(3.8.16)
Kulon maydonini sekin P ’-zarralar chiqishini yengillishtirsa, p +- 
pozitronlar chiqishini qiyinlashtiradi (3.10-rasm).
98

---

Н'(Е)
A
3.10-rasm.
Beta-yemirilishda alfa-yemirilishdagi kabi yemirilish energiyasi bilan 
yemirilish doimiysi o‘rtasidagi kuchli aloqadorlik mavjud. Yemirilish
doimiysi Д p-spektming energiya bo‘yicha taqsimotini xarakterlovchi
(3.8.14) ifodaning integral qiymatini namunadagi yemiriluvchi yadrolar 
soniga boMingan qiymatiga teng:
A = — = — jdN = — j N ( s ) d s =
^1/2 
К
N
q
*7 
<
, 
\ « /
ч2 
w 
ч 
(3.8.17)
= B