Bog'liq ATOM YADROSI VA ELEMENTAR ZARRALAR FIZIKASI
1.2 Kvark-gluon plazmasi va dekonfinatsiyaning boshlanishi Kvark-glyuon plazmasi hosil bo'lishining asosiy muammosi dekonfinatsiyaning boshlanishini tadqiq qilishdir. QGP hosil bo'lishi bo'yicha tadqiqotlar boshidanoq yadro-yadro to'qnashuvida energiya zichligiga erishish mumkinmi degan savol tug'ildi. Bu har bir nuklon qancha energiya yo'qotishiga bog'liq. Ta'sirli reaktsiya tasviri Bjorken tomonidan taqdim etilgan miqyosli yechim edi. Bu model oʻta yuqori energiyali toʻqnashuvlarga taalluqlidir.
birlamchi parton to'qnashuvi va to'qnashuvchi yadrolarning to'liq qoplanishi vaqtida barion to'xtab qoladi.
QGP olov sharida tug'ilgan zarrachalar energiyasini va yangi zarralarni qayta taqsimlash.
QGP materiyasining olov shari hadronizatsiyadan oldin muvozanatlashadi va kengayadi.
Tobora ko'proq eksperimental dalillar QGP hosil bo'lish mexanizmlarining kuchiga ishora qilmoqda - hatto LHC-energiya shkalasi proton-proton to'qnashuvlarida ham ishlaydi.
Proton Zarrachalar fizikasida proton parchalanishi zarracha parchalanishining faraziy shakli bo'lib, proton neytral pion va pozitron kabi engilroq subatomik zarrachalarga parchalanadi. Proton parchalanishi gipotezasi birinchi marta 1967-yilda Andrey Saxarov tomonidan ishlab chiqilgan. Katta tajribaga qaramay, proton parchalanishi hech qachon kuzatilmagan. Agar u pozitron orqali parchalansa, protonning yarim yemirilish davri hech bo'lmaganda cheklangan bo'ladi.
4-rasm. Dekonfinatsiyaning ko’rinishi Standart modelga ko'ra, barionning bir turi bo'lgan proton barqarordir, chunki barion soni (kvark soni) saqlanib qoladi (oddiy holatlarda; istisno uchun chiral anomaliyaga qarang). Shuning uchun protonlar o'z-o'zidan boshqa zarrachalarga parchalanmaydi, chunki ular eng yengil va shuning uchun eng kam energiyali bariondir. Pozitron emissiyasi va elektron tutilishi - protonning neytronga aylanishini ko'radigan radioaktiv parchalanish shakllari protonning parchalanishi emas, chunki proton atom ichidagi boshqa zarralar bilan o'zaro ta'sir qiladi.
Standart modeldan tashqari ba'zi yirik birlashtirilgan nazariyalar (GUT) barionlar soni simmetriyasini aniq buzadi, bu protonlarning Xiggs zarrasi, magnit monopollari yoki yarim yemirilish davri 1031 dan 1036 yilgacha bo'lgan yangi X bozonlari orqali parchalanishiga imkon beradi. Taqqoslash uchun, koinot taxminan 1010 yoshda. Bugungi kunga qadar GUTlar tomonidan bashorat qilingan yangi hodisalarni (masalan, proton parchalanishi yoki magnit monopollarning mavjudligi) kuzatishga urinishlar muvaffaqiyatsizlikka uchradi.
Kvant tunnellari proton parchalanishining mexanizmlaridan biri bo'lishi mumkin.
Kvant gravitatsiyasi (virtual qora tuynuklar va Xoking nurlanishi orqali) yuqoridagi GUT shkalasi parchalanish diapazonidan ancha uzoqroqda kattalik yoki umrbod proton parchalanish joyini, shuningdek supersimmetriyadagi qo'shimcha o'lchamlarni ta'minlashi mumkin.
Holat tenglamasi oqim tenglamalariga muhim kiritish hisoblanadi. Ovoz tezligi (QGP-zichlik tebranishlari tezligi) hozirda panjarali hisoblashlarda tekshirilmoqda. Kvarklar va glyuonlarning oʻrtacha erkin yoʻli tebranish nazariyasi hamda simlar nazariyasi yordamida hisoblab chiqilgan. Bu yerda transport koeffitsientlarining birinchi hisob-kitoblari yakunlangan bo'lsa-da, panjarali hisoblashlar sekinroq bo'ldi. Bular o'rtacha bo'sh vaqt ekanligini ko'rsatadi. QGPdagi kvarklar va glyuonlarning o'rtacha zarrachalararo oraliqlari bilan solishtirish mumkin: shuning uchun QGP oqim xususiyatlariga ko'ra suyuqlikdir. Bu juda faol tadqiqot sohasi va bu xulosalar tez rivojlanishi mumkin. Dissipativ hodisalarni gidrodinamikaga kiritish yana bir faol tadqiqot yo'nalishidir.
Batafsil prognozlar 1970-yillarning oxirida CERN Super Proton-Antiproton Sinxrotronida reaktiv samolyotlar ishlab chiqarish uchun qilingan. UA2 1981- yilda adron toʻqnashuvlarida reaktiv ishlab chiqarishning birinchi dalillarini kuzatdi, koʻp oʻtmay UA1 tomonidan tasdiqlandi. Keyinchalik bu mavzu RHICda qayta tiklandi. RHIC energiyasida olingan eng ajoyib jismoniy ta'sirlardan biri bu o'chirish oqimlarining ta'siridir. Toʻqnashuvchi relyativistik yadrolarning oʻzaro taʼsirining birinchi bosqichida toʻqnashuvchi yadrolarning partonlari katta koʻndalang impuls ≥3–6 GeV/s boʻlgan ikkilamchi partonlarni keltirib chiqaradi. Yuqori darajada qizdirilgan siqilgan plazmadan o'tib, partonlar energiyani yo'qotadilar. Parton tomonidan energiya yo'qotilishining kattaligi kvark-glyuon plazmasining xususiyatlariga (harorat, zichlik) bog'liq. Bundan tashqari, rangli kvarklar va glyuonlar plazmaning elementar ob'ektlari ekanligini ham hisobga olish kerak, ular rangsiz adronlardan tashkil topgan muhitda parton tomonidan energiya yo'qotilishidan farq qiladi. Kvark-glyuon plazmasi sharoitida partonlar tomonidan RHIC energiyasidan kelib chiqadigan energiya yo'qotishlari dE/dx = 1 GeV / fm sifatida baholanadi. Bu xulosa nuklon-nuklon va yadro-yadro to'qnashuvlarida katta ko'ndalang impulsga ega adronlarning nisbiy rentabelligini bir xil to'qnashuv energiyasida solishtirish orqali tasdiqlanadi. Nuklon-nuklon to'qnashuvida katta ko'ndalang impulsga ega bo'lgan partonlarning energiya yo'qotilishi yadro-yadro to'qnashuviga qaraganda ancha kichik bo'lib, bu yadro-yadro to'qnashuvida yuqori energiyali adronlarning unumini pasayishiga olib keladi.
