Основные понятия об измерениях и измерительных приборах

ТЭЮК ни пирометрик милливольтметрлар билан ўлчашдаги 
хатоликлар:
Занжирдан ўтаётган токнинг қиймати
I =
t
П
M
tt
R
R
R
E


)
(
0
R
М
, R
П
, R
Т 
– мос равишда, милливольтметр, уловчи симлар ва терможуфт 
қаршилиги. Ёки, 

= SI = S
t
П
M
tt
R
R
R
E


)
(
0
E
(tt
0
)
=const бўлганда, ўлчов асбоби қўзғалувчи қисмининг буралиш бурчаги 
R
М
, R
П
, R
Т
ларга ҳам боғлиқдир.
Шунинг учун, температурани ўлчашда, атроф мухит температурасининг 
ўзгариши натижасида хатоликлар пайдо бўлиши мумкин (уловчи симлар ва 
милливольтметр қаршилиги ўзгариши натижасида).
Тенгламалар тахлилидан, 
E
(tt0) 
= I R
М 
+ I R
вн
Бу ерда, I R
М 
= И
ав 
- ўлчов асбоби ўлчаётган милливольтметр занжиридаги 
кучланишлар тушиши. Шундай қилиб,
IR
М 
= U
ав 
= E
(tt0) 
- IR
вн
Яъни, милливольтметр занжиридаги ўлчанаётган кучланишлар тушиши 
ҳамма вақт E
(tt0)
дан кичик бўлади. Буни қуйидагича исботлаш мумкин:
;
1
;
)
(
)
(
)
(
0
0
0
0
M
вн
tt
M
вн
M
M
M
tt
вн
M
M
tt
M
вн
M
tt
R
R
E
R
R
R
R
R
E
R
R
R
E
R
I
R
R
E
I











---

37 
;
1
)
(
0
M
вн
tt
аb
M
R
R
E
U
IR



Охирги тенгламадан кўриниб турибдики, U
ав
ҳамма вақт E
(tt0)
дан кичик 
бўлади. У R
М
нинг қиймати R
вн
дан катта бўлганда E
tt
0
га яқин бўлади. Ташқи 
занжир қаршилига R
вн
қанча катта бўлса ва милливольтметр қаршилиги қанча кичик 
бўлса, ўлчашдаги хатолик шунча катта бўлади. Милливольтметр қаршилигини жуда 
ошириб юбориш натижасида, занжирдан ўтаётган ток қиймати камайиб кетади ва бу 
ўлчов асбобини кострукциялашда қийинчиликларга сабаб бўлади.
 
Потенциометрлар 
Потенциометрларнинг ишлаш принципи қуйидагича: 
Термопарада ҳосил бўлаётган ТЭЮК (Е(tt
o
)), унга тенг бўлган кучланиш 
билан мувозанатланиб, кейин юқори аниқликда ўлчанади. 
а б 
Расм 26. 
Термопарани потенциометрик схемага улаганда (26-расм), унинг 
занжиридаги токнинг йўналиши R
AD
қаршилик участкасида ёрдамчи манбадаги ток 
йўналишига мос бўлиши керак. Манба занжиридаги токнинг қиймати I
1
, термопара 
занжиридаги қиймати I
2
. R
AD
участкадаги ток (I
AD
) кирхгоффнинг 1-қонунига 
мувофиқ
I
АD
= I
1
+ I
2
, 
Ушбу потенциометр икки электр занжиридан ташкил топган: I-манба 
занжири; II-термопара занжири.
Кирхгофнинг II – қонунига асосан, термопара ишлаб чиқаётган ТЭЮК II-
термопара занжиридаги қаршиликлардаги (R
НП
; R
вн
; R
АD
) кучланишлар тушишига 
тенг, яъни,
E
(tt0) 
= I
2
(R
НП 
+ R
вн
) + I
АD
R
АD 
= I
2
(R
НП 
+ R
вн
) + I
1
R
АD 
+ I
2
R
АD 
=
I
2
(R
НП 
+ R
вн 
+ R
АD
) + I
1
R
АD
Ёки, ушбу тенгламани I
2
га нисбатан ечиб, қуйидагини оламиз: 
;
1
)
(
2
0
AD
bh
НП
AD
tt
R
R
R
R
I
E
I




Бу тенгламадан кўриниб турибдики, суръат I
2 
= 0 бўлганда нолга тенг бўлади.

---

38 
Реахорд движоги (D)ни Е
АВ
гача суриб (E
(tt0)
‹Е шарти бажарилганда) 
движокнинг шундай холатини топиш мумкинки, бунда термопара занжиридаги ток 
нолга тенг бўлсин (I
2
=0), бунда,
E
(tt0)
- I
1
R
АD 
= 0 ёки, E
(tt0) 
= I
1
R
АD
ёки, I
1
R
АD
=U
АD
Қуйидагиларни ҳисобга олиб,
;
AB
AD
AD
R
E
R
U

ва
L
l
R
R
AB
AD

ёзиш мумкин,
;
)
(
0
L
E
R
R
E
U
E
AB
AD
AD
tt




Охирги тенгламада ўзгарувчан катталик бўлиб 

ҳисобланади ва унинг 
қиймати реахорд сургичи холатига (D) га боғлиқ ўзгаради. Шундай қилиб 
потенциометрларда компенсацион усул қўлланилади.
Манбаа занжиридаги токни ишчи қийматда ушлаб туриш учун эски 
потенциометрларда уч занжирли схемалардан фойдаланилган (расм 26-б): I – 
манбаа занжири; II - нормаль элемент занжири; III – термопара занжири. 
Ушбу схемада ҳам, манбаа занжиридаги токни ишчи қийматда ушлаб туриш 
учун компенсация усулидан фойдаланиш мумкин.
Компенсацион усул бўйича ТЭЮКни ўлчашда термопара занжиридаги ток, 
ўлчаш вақтида, нолга тенг бўлади. Шунинг учун атроф мухит температурасининг 
ўзгариши натижасида термопара, уловчи симлар ва ноль гальванометрнинг 
қаршилигининг ўзгариши ўлчаш аниқлигига таъсири йўқ.