Nаvоiy kоn mеtаllurgiyа kоmbinаti

Ishning maqsadi: Uch fazali transformatorlarni tuzilishi va ishlash printsipini o’rganish. Asosiy va yordamchi qismlarini o’rganish.

CHulg’amlari elektromagnit bog’lanishdan tashqari elektr bog’lanish­ga ham ega bo’lgan transformatorning bir turiga avtotransformator deb ataladi.

Transfor­matorda birlamchi chulg’amdan ikkilamchi chulg’amga to’la energiya elekt­romagnit vositasida berilsa, avtotransforma-tor (AT)da to’la energiya-ning bir qismigina shu yo’l bilan uzatilib, energiyaning boshqa qismi esa uning birlamchi va ikkilamchi zanjirlari elektr jihatdan ulanganli­gi tufayli bevosita beriladi. Bu AT da elektr energiyani uzatish usulining o’ziga xos xususiyati hisoblanadi.

AT lar kuchlanishni pasaytiruvchivaoshiruvchi, bir fazali va uch faza-li, ikki chulg’amli va uch chulg’amli turlarga bo’li­nadi. Agar AT chulg’amining "AX" uchlarini tarmoqqa ulab, uning "ax" qismiga iste’molchi ulansa – pasaytiruvchi AT (7.4-rasm),agarda "ax" qismini tarmoqqa ulab, "AX" uch-lariga iste’molchi ulanganda –oshiruvchi ATbo’la­di.

Kam quvvatli (masalan, kuchlanishni rostlagich) AT ning bitta chulg’ami bo’lib, uning bir qismi ikkilamchi (yoki birlamchi) chulg’am vazifasini ba-jaradi. Bu holda chulg’am sirtidan sirpanuvchi kontaktlar yordamida ikki-lamchi chulg’am o’ramlari sonini o’zgartirib kuchlanish rostlanadi. Katta quv-vatli yuqori kuchlanishli AT lar uchun chulg’amlarning bunday konstruktsiyasi to’g’ri kelmay­di, chunki kontaktlar katta tok yuklamasiga bardosh bera olmaydi. SHu sababli katta quvvatli AT larda elektr jihatdan ulangan o’zakda bir xil balandlikda joylashtirilgan ikkita chulg’ami bo’ladi.

AT ni amaliyotda bajaradigan vazifasi nuqtai nazardan o’rganish muhim ahamiyat kasb etadi, chunki bunda ularning o’ziga xos xususiyatlari to’la ravishda namoyon bo’ladi.

I sh l a sh p r i n ts i p i.AT ningyuksiz ishlash rejimidagi elek-tromagnit jarayon odatdagi transformatornikidan farq qilmaydi. Yuklama ulanmagan pasaytiruvchi ATning "AX" chulg’amiga (o’ram­lar soni W_AX) o’zgaruvchan kuchlanish U₁ be­rilganda undan yuksiz ishlash toki I_0.A o’tib, transformatordagisingari o’zinduktsiya EYuK Ye₁ ni hosil qiladi. Yuksiz ish-lashda shu chulg’amning yuklama ulanadigan(o’ramlar soni W_ax) qismidagi EYuK Ye_ax kelib chiqishiga ko’ra o’zinduktsiya EYuK bo’lib, Ye_AX ning bir qismini tashkil etadi (Izoh: Transformator ikkilamchi chulg’amida esa o’zaro induktsiya EYuK hosil bo’ladi).

Yuksiz ishlash rejimdan AT ning transformatsiyalash koeffitsienti k_A, yuksiz ishlash toki I_0N.A, isroflari R_0N.A va almashtirish sxemasining para-metr­larini aniqlash mumkin.

AT ning transfor­matsiyalash koeffitsienti k_A quyidagicha aniqlanadi

k_A Ye_YK Ye_PK w_AX w_ax U₁ G’ U₂ . (7.7)

Pasaytiruvchi AT ga yuklama ulanganda chulg’amining birlamchi zanjiri-dan I₁, ikkilamchi zanjiridan esa I₂>I₁ tok o’tadi. Bu holdagi AT ning MYuK muvo­zanat tenglamasi quyidagicha yoziladi

I₁ w₁I₂ w₂I₀ w₁, (7.8)

bu yerda I₀ – «A-X» chulg’amdan o’tuvchi magnitlovchi tok.

I ₁I ₀ – I ₂k_A tok chulg’amning faqat "A–a" qismidan o’tib, ikka­la chulg’am uchun umumiy bo’lgan "a–x" qismidan esa I₁ va I₂ toklar­ning geometrik yi-g’indisiga teng bo’lgan

I _ax I ₁I ₂I ₀ – I ₂k_AI ₂I ₀I ₂ (1–1k_A) (7.9)

tok o’tadi. I₁ va I₂ toklar faza jihatdan deyarli 180 bo’lgani sababli (I₀  0) ularni algebraik ayirma ko’rinishida yozish mumkin:

I _ax I ₂ – I ₁ . (7.10)

Bundan ko’rinishicha, pasaytirilgan AT chulg’ami­ning umumiy qismi "a-x" bo’yicha o’tayotgan tok I_ax birlamchi zanjir toki I₁ ga teskari, ikkilamchi zan-jir toki I₂ bilan esa mos yo’nal­gan bo’ladi.

AgarAT ningtransformatsiyalashkoeffitsienti 1 gayaqinbo’lsa, I₁va I₂ toklarbir-biridankamfarq qilib, ularningayirmasikichik qiymatnitashkiletadi. BuholATchulg’aminingumumiy (a-x) qisminikesim yuzasikichikbo’lgansimdantayyorlashgaimkonberadi.

ATda chulg’amikkilamchizanjiriningchiqishidagito’la quvvat S₂ni "o’tuvchi quvvat (S_o′t)" deyiladi. Bundan tashqari, birlamchi zanjirdan ikki­lamchisiga magnit maydoni vositasida uzatiladigan hisobiy (S_h S_em) quvvat ham mavjuddir. Bunihisobiy quvvatdeyilishiga sabab shuki, ATning gaba-rit o’lchamlari va og’irligi shu quvvat kattaligiga bog’liq bo’ladi.

Demak, AT da hisobiy quvvat o’tuvchi quvvatning bir qismini tashkil etib, qolgan qismi esa elektr bog’lanish hisobi­ga chulg’amning birlamchi zan-jiridan ikkiinchisiga uzatiladi, ya’ni

S_o′t S_e S_h .