|
Foydalanilgan adabiyotlar:
1.Z.T.Nishanova, N.G.Kamilova, D.U.Abdullayeva, M.X.Xolnazarova «Rivojlanish
psixologiyasi. Pedagogik psixologiya».(247-bet)
2.Z. Nishanova, G. Alimova «Bolalar psixologiyasi va uni o'qitish metidikasi»(36-bet)
3.Internet manbalari kun.uz sayti.
НАБЛЮДЕНИЕ ДИПОЛЬНЫХ ПЕРЕХОДОВ НА ВЫСОКОВОЗБУЖДЕННЫХ
РИДБЕРГОВСКИХ СОСТОЯНИЯХ АТОМА ГАЛЛИЯ
Хайдаров Ш.Р., Эшкобилов Н.Б., Примкулов Ш.Ш.
Самаркандский государственный университет
В работе [1] при исследовании влияния на высоковозбужденное ридберговское
состояние атома галлия обнаружено несколько резонансов, расположение которых не
соответствовало возбуждению ридберговских
2
/
3
,
2
/
1
2
P
np
-состояний невозмущенного атома галлия. Как нам
известно, в электрическом поле высоковозбужденные
состояния расщепляются, и энергетические уровни
cдвигаются [2]. Это эффект обусловлен сильным
эффектом Штарка для ридберговских состояний [3]. В
спектре ионного сигнала расщепление и сдвиг
энергетических уровней могут быть малозаметны, но
квантовые переходы, связанные со снятием запрета на
изменение орбитального момента больше, чем на
единицу, явно наблюдаются. Это, по-видимому, связано
с малостью сдвига и расщепления уровней по сравнению
со спектральной шириной линии излучения лазера при
напряженности электрического поля <50 В/см.
В спектрах наблюдаются линии, которые связаны
со снятием запрета на изменение орбитального момента
больше, чем на единицу. В таких случаях становятся
возможными переходы из состояния с малым значением
799
орбитального момента в состояние с любым возможным для данного состояния
орбитальным моментом. В результате число возможных линей в спектре поглощения атома
значительно увеличивается. Возможные переходы показаны на рис.1.
По
спектрам
фотоионизации
были
обнаружены
и
идентифицированы
высоковозбужденные состояния атома галлия с n=17 27 при переходе
2
/
3
,
2
/
1
2
2
/
1
2
5
P
np
S
s
; с
n=15 26 при переходе
2
/
5
,
2
/
3
2
2
/
1
2
5
D
nd
S
s
и с n=17 27 при переходе
2
/
7
,
2
/
5
2
2
/
1
2
5
F
nf
S
s
,
проявление которых связано со снятием запрета на
1
l
.
Для изучения влияния постоянного электрического поля на отдельные дипольные
переходы ридберговских атомов, длина волны лазеров второй ступени плавно
перестраивалась в окрестности перехода
2
/
3
,
2
/
1
2
2
/
1
2
20
5
P
p
S
s
, и фотоионный спектр
записывался при различных значениях напряженности электрического поля. Это спектр
приведен на рис.2 при напряженностях электрического поля 1- U=0 В/см; 2- U=50 В/см; 3-
U=100 В/см; 4- U=500 В/см; 5- U=5000 В/см; Как видно из спектров, при малых значениях
напряженности электрического поля наблюдаются только лишь переходы с
1
l
. С
увеличением поля разрешаются
переходы с
2
l
и
3
l
и т.д.
Поэтому,
с
увеличением
напряженности
электрического
поля
наблюдались
новые
резонансы,
появление
которых
связано со снятием запрета на
изменение орбитального момента
больше, чем на единицу. Линия с
максимальной
амплитудой
возникает при переходе в состояние
20р. Остальные линии связаны с
переходами в состояния D и F.
Анализ
фотоионных
спектров
показывает, что снятие запрета
начинается как бы по очереди, т.е.
сначала, когда
, а потом
и т.д. в зависимости от увеличения
напряженности электрического поля. Уровень 20р лежит ниже границы ионизации на 350см-
1. Фотоионный сигнал представляет собой сумму двух сигналов: нерезонансный
фотоионный сигнал, возникающий по каналу
и резонансный сигнал, возникающий через канал .
.
Отметим некоторые преимущества и недостатки использования эффекта Штарка в
спектроскопии. При расщеплении высоколежащих уровней атома состояния с различными n
уровни перекрываются, что приводит к трудности определения квантового числа
возбуждаемого состояния, но, несмотря на эти недостатки, использование эффекта Штарка
для высоковозбужденных атомов открывает новые возможности для их возбуждения и
ионизации. Значительный линейный сдвиг уровней в постоянном электрическом поле дает
уникальную возможность управлять энергетической структурой высоколежащих состояний
и, следовательно, оптическими свойствами атома в широких пределах.
Становится возможным подстраивать спектр поглощения атомов на последней ступени
возбуждения под частоту излучения лазеров с фиксированной частотой генерации. Эффект
800
Штарка для состояния с большим n и снятие запрета на любые изменения орбитального
момента электронов могут быть использованы и в других целях.
Do'stlaringiz bilan baham: |
