Magnit maydoni va uning xarakteris–tikalari

48 - расм. Ҳаракатланувчи зарядларда магнит майдонининг ҳосил бўлиши

Ўнг тарафга тезлик билан ҳаракатланган К саноқ тизимида бу зарядлар чап тарафга тезлик билан ҳаракатланаётгандек туюлади. Лоренц алмаштиришлари ифодаларидан фойдалансак, бу К тизимда Кулон кучлари қуйидагича ифодаланади:

(32.5)

Бу ифоданинг ўнг томонидаги биринчи қўшилувчи – электр тортишиш кучларини, иккинчиси эса - анча заиф бўлиб, ҳаракатланувчи зарядлар ўртасидаги магнит итариш кучини ифодалайди.

, (32.6)

бўлганда магнит кучларини, электр кучларига нисбатан ҳисобга олмаса ҳам бўлади.
Агар электронлар металл ўтказгичда ҳаракатланаётган бўлса, қўшни ўтказгичдаги электронлар орасидаги ўзаро итариш кучлари, электронлар ва панжаралардаги мусбат ионларнинг ўзаро тортишиш кучлари билан мувозанатлашади, ҳаракатланувчи электронлар орасидаги магнит кучлари эса қўшилади. Электронлар сонининг кўплиги натижавий магнит кучларини сезиларли бўлишига олиб келади. Ҳосил бўлган магнит кучи – қўзғалмас саноқ тизимидан, зарядлар ҳаракатланаётган саноқ тизимига ўтишдаги электр кучларининг Лоренц алмаштиришлари натижасидир.
Магнит доимийлигини деб белгилаб, эканлигини ҳисобга олиб, магнит кучини қуйидагича ёзиш мумкин:
, (32.7)
Бу ерда - магнит майдон индукция векторидир.
Магнит майдон индукцияси қўзғалмас q заряддан - радиус - вектор узоқликдаги нуқтадан тезлик билан ҳаракатланувчи q₁ заряднинг ҳосил қилган магнит майдонини характерловчи катталикдир.
ХБ – тизимида магнит майдон индукцияси «Тесла» (Тл) билан ўлчанади ва у 1 Н/А.м га тенгдир.
Электр майдон кучланганлиги ва магнит майдон индукцияси бўлган нуқтада  - тезлик билан ҳаракатланаётган q зарядга таъсир этувчи куч – Лоренц кучи деб аталади ва қуйидагича ифодаланади:

, (32.8)

Фақат магнит кучи бўлган ҳолда:

, (32.9)

га тенг бўлади.