Каттик жисм

£к = Тиок энергияли \олатда б^лган фотонлар сони Планк ифодаси


(3.92)

оркали тасвирланади. \исобнинг натижасида спектрнинг так- рорийликлар (¡со оралигига тугрн келган кора нурланиш энер- гияси:

Агар такрорийликлар кичик (h a < кТ ) булса, Релей- Жинс ифодаси келиб чикдди:
(3-94)
Я С
Бу ифода тебранма \аракат эркинлик даражапаря сонини к Т га купайтиришдан келиб чиккан. Бу ифодани катга такро­ рийликлар со\асига асоссиз тадбик, этйлса, у \олда нурланиш
т^ла энергияси
Е = =~ б^либ читали. Бу бемаъниликн» "ултра би- о
нафша халокат" деб номланган.
Аслида На) » кТ \олда
híü
dm (3.95)
П С
булади (Вин ифодаси) ва т^ла энергия «> га айланмайди, ак- синча чекли кийматга эга б^лади.
Спектрал энерпМ икш ги
«¿ждаЛаир to=(om кийматда MaiccrfMfwra эришади:
dw
ü )m=2.822 T j ñ . Агар бунда 6>m= ^21tc алиаштириш *ил-
----
^min
сак, Ámi„T m=com\ ифода \ocwi б?лади. Бу Виининг силжиш цонуни б^либ, у нурланувчи жисм температура*:« ошгакда спек­ трал зичлик максимум»! к,иск£ тулкинлар (кичик Я лар) томонга силжийди деб гасдик^айди. Бозе-Эйнштейн статистикаси Стефан- Болцианнинг ушбу - нурланишнинг т^ла энергияси
Е = А Т 4 (3.96)
нурланувчи жисм т^пературасинянг тУ^гГпнчи даражасига пропорционаи б?лэди деган конунини *ам келтириб чицаради.
Статистик физиканинг тадк^цот со\алари жуда кенг. Биз бу (*>бда унинг асосий тасаввурлари, тушунчалари ва
^онуняари билан килца танишиб чивдик, кейинги бобларда бу маълуиот бирЬз тулдирилиб кулланишиии \ам назарда тутдик.


(

Саволлар ва масалалар

1. Таксимот функциясини таърифланг.
2. Нормалаш шаргининг маъмосини тушуншринг.
3. Тасолифий катталикнинг уртача киймати нимлни бил­ лиради?
4. К^андай таксимотларни биласиз?
5. Максвелл таксимоти цандай \олла адолатли?
6. Молекуланинг массаси 10'22 г ва температура 300 К булганда эмг э\тимолли тезлик, уртача теш ик вп уртача квад­ ратик тезликлорни аниеданг.
7. Гиббснинг каноник та^симогида плраметрлар ишти- рок этади?
8. Гиббс каноник таксимотидан Бозе-Эйнштейн таксимотини келтириб чикаринг.
9. Гиббс каноник ки^симотидан Ферми-Дирак таксимотини келтириб чикаринг.
10. Мутлок К^ра а ис м нурлаииши кочун.чарини цайси ста­ тистика тушунтирио Г»сра oia.ni. Ш у аеосла Стсфан-Болцман ва Вин силжиш цонушари клидай куринишда булали?
11. Ферми-Дирак мкснчоишн ыскгронларнинг айииган газига тадбикчаб Ферми сат\и люр! имении тпишга \аракат килинг.


КАТТИК Ж И СМ ЛАРД А И СС И КД И К ВДДИСЛЛАРИ
Олдинги II бобда анча батафсил караб чикилган кристалл панжараси атомлари (ионлари) тебранишлари назариясининг энг му\им тадбикпаридан бири кристалл панжарасн иссикдик сигими назариясидир.
4.1. Иссиклик сигимининг классик назариясм
Классик физикада панжара атомлари \аракати мумтоз ме­ ханика к,онунларига буйсунади деб \исобланади. Бу конунлардан бири уртача энсргняиинг барЧа эркинлик дара- жалари буйича тенг таксимот к,онуни булиб, унга кура бир эр­ кинлик даражасига тугри ксладиган Уртача кинетик энергия (\/2)кТ га тенгдир (бундаги ^-Больцман доимийси). Uly асосда катти к жисмнинг иссшушк сигими мумтоз цонуни келиб чикади. Маълумки, \ар цандай тебранишни уч ташкил этувчи- га ажратиш мумкин, \ар ташкил этувчига (тебранма \аракат эркинлик даражасига) тебранувчи атомнинг (1/2) к Т уртача кинетик энергияси ва (1/2) к Т уртача потенциал энергияси тугри келади, дсмак, \ар бир тебранма эркинлик даражасига