Ызбекистон Республикаси Олий ва Ырта махсус таълим вазирлиги Андижон Давлат Университети Умумий физика кафедраси

Маърузадаги асосий таянч сыз ва иборалар.
1. Урилиш.
2. Тикланиш коэффициенти.
3. Абсолют ноэластик урилиш.
4. Абсолют эластик урилиш.
5. Деформация иши.


А Д А Б И Ё Т Л А Р:
[1, §26-28], [2, §33-35], [8, §27],
[3, §32], [12, §30].


Синаш саволлари.

1. 
   Урилиш жараёнини тушунтиринг.
   
2. 
   Абсолют ноэластик жисмларнинг урилишини баён этинг.
   
3. 
   Абсолют эластик жисмларининг урилиш щодисасини баён этинг.
   

14-МАЪРУЗА
ФИЗИКАДА СА+ЛАНИШ +ОНУНЛАРИ

1. 
   Моддий ну=талар системасининг энергияси.
   
2. 
   Импульс моментининг са=ланиш =онуни.
   
3. 
   Са=ланиш =онунларининг фазо ва ва=тнинг симметрия хоссалари билан бо\ланиши. Физикада са=ланиш =онунларининг ырни.
   

1. Моддий ну=талар системасининг энергияси.

Моддий ну=талар системаси берилган. Агар куч таъсирида системанинг механик щолати ызгарса, бу кучлар потенциал майдон кучлари ёки консерватив кучлар былади.

Фа=ат консерватив кучлар мавжуд система консерватив система дейилади. Консерватив системада механик энергиянинг бошка турдаги энергияга ытиши кузатилмайди. Бу идеал берк системалардагина бажарилади.
Ноконсертив (диссипатив) кучлар щам мавжуд былган система ноконсерватив система дейилади. Бу кучлар таъсирида системада механик ызгаришларидан таш=ари, механик былмаган ызгаришлар (система =исмларининг =изиши, совиши, электр ва магнитланиши ва хоказо) былиши мумкин.
Щар бир i-моддий ну=тага системадаги бош=а моддий ну=талар томонидан таъсир этадиган консерватив ички кучлар йи\индиси , ноконсерватив (диссипатив), ички кучлар йи\индиси , шу моддий ну=тага таъсир этадиган таш=и кучлар йи\индисини ^ деб белгилайлик. Моддий ну=та учун Ньютоннинг иккинчи =онуни =уйидагича ёзилади.
(1)
f_i-консероватив куч, f_i-диссипатив куч, F_i-таш=и куч.
Бу тенгликнинг иккала томонини dt ва=т давомидаги i-моддий ну=танинг кычиш масофаси ds_i га кыпайтирайлик:
(2)
(2) тенгликнинг чап томонидаги щадни
(3)
каби ызгартириб, уни i-моддий ну=та кинетик энергиясининг ызгаришга тенглигини ани=лаймиз. f_ids_i ифода i-моддий ну=танинг бош=а моддий ну=талар кучларининг майдонида потенциал энергиясини камайишини (-dE_pi) кырсатади.

A_конf_idS_i-dE_pi (4)

2) ва (4) ифодалардан ушбу тенгликни оламиз.

dE_ki dE_pif_i’dS_idE_si (5)
(5) ифодани системадаги n та моддий ну=та учун ёзиб, уларни щадма-щад =ышсак,
(6)
тенгламани щосил =иламиз. Содда математик алмаштиришлар ёрдамида
(7)
ва бундан
d(E_kcE_pc)A_дисA_таш (8)
E_кс ва E_pc -мос равишда системанинг кинетик ва потенциал энергияси, системадаги моддий ну=талар орасида таъсир этадиган барча ноконсерватив (диссипатив) кучларнинг бажарган иши, -таш=и кучларнинг бажарган иши, системанинг тыла механик энергиясини E_т билан белгиласак, E_тE_kcE_pc
dE_тA_дисA_ташd(E_kcE_pc) (9)
тенглик ыринли былади.
Демак, моддий ну=талар системаси учун тыла механик энергиянинг ызгариши ички ноконсерватив кучлар А ва таш=и кучлар бажарган А_т ишларнинг йи\индисига тенг. (9) тенглик берк былмаган ноконсерватив система учун ыринлидир.
Агар система берк былса, таш=и кучларнинг бажарган иши (А_т0) нолга тенг былади (9) ифода =уйидаги кыринишни олади.
dE_тA_д (10)
Моддий ну=талар берк системаси учун механик энергиянинг ызгариши системадаги моддий ну=талар орасида таъсир этадиган ноконсерватив кучлар бажарадиган ишга тенг. Ноконсерватив (иш=алиш) кучларининг бажарган иши туфайли система механик энергияси камаяди. Буни энергиянинг диссипацияси дейилади. Бу щолда механик энергия бош=а турдаги исси=лик энергиясига айланади. Система берк былганда моддий ну=талар орасида ноконсерватив кучлар таъсир этмаса (система консерватив былса) A_д0 былиб, (10) ифода =уйидаги кыринишни олади:
dE_т0, d(E_kcE_pc)0 (11)
(11) ифодадан E_т E_kcE_pcconstant (12)
Моддий ну=талар орасида фа=ат консерватив потенциал кучлар таъсир этадиган берк системанинг тыла механик энергияси ызгармайди. Бундай консерватив системада кинетик Е_кс ва потенциал Е_pc энергиялар бир-бирига айланиши содир былади. Консерватив системада механик энергия бош=а турдаги энергияга айланмайди. Агар берк системада диссипация кучлари щам мавжуд былса, у система ноконсерватив былади ва механик энергия бош=а тур энергияларга айланади. Диссипация кучларига =арши бажарилган иш A_дdE_ис ички энергия ызгаришини келтириб чи=аради. Бу щолда системани ташкил этувчи микрозарраларнинг исси=лик щаракат энергияларининг йи\индисидан иборат ички энергия dE_ис га ызгаради. Бу щолда
(13)
ыринли былиб, A_таш0 да (8) ни =уйидагича ёзилади.

d(E_kcE_пcE_иc)A_таш (14)

A_таш0, F_i0 былса (система берк былса), dE_исA_д дан
d(E_kcE_пcE_иc)0
d(E_kcE_пcE_иc)0 (15)
(15) тенгликдан
E_kcE_пcE_иcconstant (16)
тенгламани оламиз. Бу берк система учун энергия са=ланиш ва айланиш =онунидир.
Берк консерватив системада механик (кинетик ва потенциал) энергия ва ички энергия ызгаришсиз =олади, лекин бир тур энергия бош=а турга ытиши мумкин.
Энергия-щаракатнинг умумий ылчови ва материя барча кыринишлари ызаро таъсирининг ылчовидир. Материя ва щаракат каби энергия бордан йы=олмайди ва йы=дан бор былмайди. Фа=ат энергия бир турдан бош=а турга ытади. Энергия жараён функцияси былмай, у система щолати функциясидир.